張建龍
(哈爾濱師范大學)
納米受限液體的結構與動力學性質與普通液體存在很大不同,是液體研究的一個熱點[1,2].現有的研究表明,受限液體的密度分布在墻面處出現波動,波動周期與液體分子的尺寸一致[3];受限液體在墻面處的有效粘度快速增加[3-5];通過中子散射實驗方法證實了液體分子在墻面處出現分層的現象[6].
Miyahara和 Gubbins通過研究受到毛細管限制下的甲烷液體的結晶溫度,結晶溫度隨著毛細管對液體原子引力增加而升高,隨著墻對液體原子斥力增加而降低[7].Maddox和 Gubbins發現毛細管限制下的液體結晶溫度比平行墻限制下的結晶溫度更高[8].Das通過研究縫孔隙受限下固體的熔化溫度,發現受限孔表面形狀及尺寸大小影響固體的熔化溫度[9].現有的研究結果表明液體受限面積大小、墻與液體原子作用力的不同都影響液體的結晶溫度以及熔化溫度.人們對納米金屬的結晶過程進行了廣泛的研究,但是對其在受限條件下的結晶過程的研究還比較少.該文通過研究不同厚度、不同潤濕性條件下的受限Cu液體結晶過程,計算其能量以及結構的變化,來探討在受限條件下Cu的結晶溫度和結構的變化規律.
該文采用lammps軟件,銅原子之間勢能采用鑲嵌原子勢(EAM勢),墻與液體原子的作用力使用Lennard-Jones12/6勢能

ε,σ分別為能量參數和長度參數,r是墻與液體原子之間的距離.模擬使用NVT系綜,時間步長為1fs,模擬盒子在xz方向為非周期邊界,y方向為周期邊界條件,緊挨盒子z方向兩端設置光滑墻.分別模擬了 300、400、500、600、700、800 個銅原子受限液體結晶的過程,液體z方向厚度分別對應為 1.08、1.44、1.81、2.17、2.53、2.89 nm.通過改變能量參數ε值的大小來改變墻的潤濕性.
模擬時先在100 K做弛豫平衡,然后快速升溫到1500K,在1500K做20萬步弛豫使液體重新達到平衡,然后以5×1011K/s的降溫速率降低到300K,記錄降溫過程中溫度、能量以及原子坐標的變化.

圖1 ε=0.2 eV和0.6 eV 時,厚度為2.89 nm的受限液體在1500 K時形狀,圖中的亮點為銅原子,液體的上面和下面為墻
圖1為2.89 nm受限液體在1500K高溫液態的形狀,根據液體與墻的接觸角,可以看出在ε=0.2 eV時液體Cu對墻表現為非潤濕性,在ε=0.6 eV時表現為潤濕性.
圖2(a)給出的是ε=0.2 eV時不同厚度的受限液體在降溫速率為5×1011K/s時,能量隨溫度的變化;圖2(b)給出的是ε=0.6 eV時液體Cu在降溫過程中能量的變化.在降溫的過程中,能量隨溫度的變化有一個急劇降低的點,該點對應的溫度就是結晶溫度.不同條件下的結晶溫度如圖3所示,從圖3可以看出,在相同厚度下,潤濕性液體的結晶溫度比非潤濕性液體的更高.

圖2 降溫過程中不同厚度受限液體總能量隨溫度的變化

圖3 不同厚度非潤濕性液體(ε=0.2 eV)和潤濕性液體(ε=0.6 eV)結晶溫度
還可以看出,兩種情況下液體Cu的結晶溫度都升高,在非潤濕液體厚度為2.89 nm時,結晶溫度為1028K,這與塊體銅在緩慢降溫時的結晶溫度1014 K接近[10],這表明受限液體厚度大且受墻作用力弱時,受限液體表現出大塊液體的性質,在厚度為1.08 nm時,結晶溫度升高到1360 K,結晶溫度上升明顯.而對于潤濕性液體,厚度在2.89 nm 時結晶溫度為1235 K,1.44 nm時結晶溫度1311 K,變化不大.這說明液體在受限條件下的結晶溫度隨著厚度降低而升高,非潤濕性液體升高趨勢更明顯.
(1)實驗發現潤濕性受限Cu液體的結晶溫度比非潤濕性受限Cu液體更高.
(2)非潤濕性下Cu的結晶溫度隨著厚度降低而迅速升高,而潤濕性下受限Cu的結晶溫度隨著厚度降低卻緩慢升高.
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