南海西北陸坡區內潮與近慣性內波觀測研究

梁輝，鄭潔，田紀偉*

(1. 中國海洋大學 物理海洋教育部重點實驗室，山東 青島 266100)

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南海西北陸坡區內潮與近慣性內波觀測研究

梁輝1，鄭潔1，田紀偉1*

(1. 中國海洋大學 物理海洋教育部重點實驗室，山東 青島 266100)

通過對2006年南海西北部海域近3個月的全水深流速觀測資料的分析，研究了該海區正壓潮、內潮及近慣性內波的時空分布特征。結果表明，全日內潮明顯強于半日內潮，且最大潮流均出現在海洋上層；內潮的主軸方向基本沿東南-西北方向，近似與局地等深線垂直；內潮能量顯示出明顯的時間長度約為半月的大小潮調制周期；全日內潮的coherent部分占全日內潮能量的70%，而半日內潮的coherent部分占半日內潮能量的53%；進一步研究發現半日內潮主要由第一模態主導，而全日內潮第三模態能量占總能量的比例僅次于第一模態且量值上與之相當；強風過程可激發出強的近慣性運動，暖渦使得近慣性內波能量更有效地向海洋深層傳播，冷渦則不利于近慣性內波能量向下傳播。

南海；內潮；近慣性內波

1 引言

內波是發生在海洋內部的典型波動現象。海洋內波不但是物質和能量傳播的有效載體，也是驅動海洋湍流混合的動力源泉[1—2]，并對海洋工程設施、水聲通訊和潛艇水下航行等具有重大影響[3—5]。鑒于內波研究的重要性，不少學者已經在全球海洋的某些海區開展了內潮和近慣性內波的研究。Kunze和Toole[6]基于現場觀測資料探究內潮與混合的關系，表明內潮產生區域會出現混合率增強的現象。Lien和Gregg[7]在Monterey海底峽谷進行的內波觀測實驗均發現，混合率的高值區與始于海山頂端的內波射線具有較好的對應關系。Klymak等[8]根據在Kaena洋脊的觀測對內潮破碎導致混合過程進行了研究，發現內潮不僅自身存在明顯的時間變化特征，且其對混合過程具有明顯的調制作用。近慣性內波在海洋中的含能也較大，對海洋中的混合過程以及維持大洋環流與內潮有著同樣重要的作用。Jing和Wu[9]基于西北太平洋CTD觀測的密度剖面資料證明風生近慣性運動對深海混合有重要作用。

南海是西太平洋最大的邊緣海，季風和呂宋海峽突變海底地形與正壓潮相互作用的聯合影響，使得南海北部蘊含著非常活躍的內潮與近慣性內波。邱章等[10]利用南海北部定點觀測資料分析了內潮的主要成分和傳播方向，結果表明該海區內潮以全日內潮為主要成分，且主要向北傳播。方國洪等[11]利用數值方法并結合驗潮站觀測資料分析了南海正壓潮的分布特征，指出南海的潮能主要是從太平洋通過呂宋海峽傳入的。張效謙等[12]基于南海北部450 m以淺海域的定點錨系觀測，分析了內潮及近慣性內波的時空特征，指出內潮能量主要由海底向海表傳播，而近慣性內波能量主要由海表傳向海洋深層。Yang等[13]基于潛標觀測數據分析了南海北部內潮模態結構的時間變化特征，結果顯示內潮的第二模態更容易在冬季出現，而夏季則以第一模態絕對占主。Guo等[14]對南海大陸架上的內潮季節變化特征做了分析，結果表明全日內潮在局地起主導作用，其中以第一模態占主，而半日內潮在秋季會出現明顯的第二模態結構。Lee等[15]根據東沙群島附近連續8個月的現場觀測資料，對內潮結構進行了分析，結果表明在該海域內潮中，與天文潮相位不一致的部分可占到總能量的75%。Chiang等[16]利用數值模式實驗闡明了中尺度渦對海洋熱力學響應的重要調制作用。Sun等[17]在臺風“風神”(2008)過后，在南海北部陸架海域布放了3套潛標，觀測到上層海洋較強的近慣性流速響應，并結合衛星高度計資料分析了背景渦度對近慣性運動的調制作用。Chen等[18]基于連續3年的潛標流速觀測資料發現近慣性能量在秋季最強且主要與臺風過境有關，并重點分析了中尺度渦對近慣性內波傳播的調制作用。

目前對南海內波的研究大都集中在淺水區，且受限于全水深長時間連續觀測資料的稀缺，人們對南海內潮及近慣性內波的時空特征認知水平較為有限。本文基于近3個月的南海西北部海區連續觀測數據，對內潮與近慣性內波的時間變化規律和空間分布特征進行了分析，同時探討了中尺度渦對近慣性內波能量傳播的調制作用。

2 數據介紹

2.1 潛標觀測資料

2006年8月17日到11月11日在南海西北陸坡區進行了近3個月的錨系潛標觀測。該錨系潛標觀測地點的經緯度為19°59′N，115°30′E，水深約為1 319 m(圖1)。高分辨率地形數據為ETOPO1網格數據，數據來自Global Relief Model (2009)，該數據下載地址為：https://www.ngdc.noaa.gov/mgg/global/global.html。潛標觀測系統在水深640 m左右設置了兩個分別向上和向下觀測的75 kHz聲學多普勒海流剖面儀(ADCP)，觀測深度為46～1 231 m，共觀測了114層，層間距為10 m，儀器觀測時間的采樣間隔為20 min。由于儀器觀測深度的兩端會存在一定的奇異值，我們只采用第2層到第104層的觀測數據。由于儀器在整個觀測時間段內會發生起伏，為方便后續計算與分析，我們將所有ADCP觀測的流速數據垂向插值到5 m標準層上。

圖1 南海北部地形圖和潛標觀測位置(以紅色五角星表示)Fig.1 Bathymetry of the northern South China Sea and the location of mooring (red pentagram)

在得到全深度水平流速場之后，為了提取內潮與近慣性內波流速信息，首先將流速場進行深度平均，獲得正壓流速[〈u(t)〉z，〈v(t)〉z]。隨后，將正壓流速從原始流場中減去，以獲得斜壓流速：

(1)

最后對斜壓流速做譜分析，以確定不同頻帶內波的濾波范圍。圖2顯示了75 m深度處的內波流速功率譜。如圖2所示，南海西北部海域內波以近慣性內波(f)、全日內潮(O1、K1)和半日內潮(M2、S2)為主，其中全日內潮的強度最強。為準確提取不同頻帶的內潮與近慣性流速信息，我們根據流速譜分析結果，利用4階Butterworth濾波器，帶通濾波分別提取慣性、全日和半日頻帶的流速。全日內潮流速的濾波范圍為[0.85， 1.06]K1(指K1分潮潮頻率)；半日內潮流速的濾波范圍為[0.92， 1.1]M2(指M2分潮潮頻率)，近慣性內波流速的濾波范圍設為[0.85， 1.15]f(f是觀測位置的局地慣性頻率)，選取的濾波頻帶在圖2中用不同顏色標出。如圖2所示，南海還存在明顯的波-波相互作用而產生的次級波動，但這不是本文所關注的主要內容，因此這里不予考慮。濾波范圍的選擇標準是既能最大限度的保留該頻帶的流速信號，又能避免其他臨近頻帶信號的干擾。由于近慣性流速所在頻帶與全日內潮流速所在頻帶較為接近，因此在確定濾波范圍時要尤其注意，本文選取的濾波范圍能較好地滿足這一標準。

圖2 潛標位置75 m深度處內波能量譜(藍色和紅色分別代表東西方向和南北方向流速的功率譜，不同頻帶內波的濾波范圍用不同顏色代表)Fig.2 Spectra for zonal (blue line) and meridional (red line) components of raw velocity at 75 m，different wavebands are distinguished with different colors

圖3 觀測海區的海洋層結與動力模態分解結果Fig.3 Buoyancy frequency and dynamical modes in the study areaa.根據WOA13月平均溫鹽數據計算獲得的4個月的浮性頻率剖面；b.以10月浮性頻率計算獲得的前5個模態的垂向結構，該結果已用平均值和標準差進行了歸一化a.Buoyancy frequency calculated from WOA13 monthly temperature and salinity data， b.the normalized the first five baroclinic dynamical modes in October

圖4 正壓流速隨時間的變化(藍色和紅色分別代表東西和南北方向的正壓流速分量)Fig.4 Temporal variations of the zonal (blue) and meridional (red) components of the barotropic velocity

2.2 其他數據

由于缺乏溫鹽觀測資料，這里我們使用美國國家海洋數據中心(NationalOceanographicDataCenter)發布的高精度(1/4)°氣候態月平均溫鹽剖面數據WorldOceanAtlas2013(WOA13)來描繪觀測地點處的層結情況(圖3a)。WOA13氣候態年平均及月平均溫鹽資料的水平空間分辨率為0.25°×0.25°，垂向空間分辨率在水深100m以淺處為5m，隨著深度加深逐漸增大。為與潛標數據處理統一起來以方便計算，將氣候態溫鹽剖面也垂直線性插值到5m間隔的標準層上。數據下載地址為：http://www.nodc.noaa.gov/OC5/indprod.html。

本文還使用了歐洲中期天氣預報中心(EuropeanCenterforMedium-RangeWeatherForecasts，ECMWF)10m高度的風速數據、AVISO(Archiving，Validation，andInterpretationofSatelliteOceanographic)海表面高度異常(SeaLevelAnomaly，SLA)和地轉流數據來探究大氣中的風和海洋中的中尺度渦對近慣性內波能量生成與傳播的影響。風速數據的水平空間分辨率為0.125°×0.125°，時間分辨率為6h。海表面高度異常數據與地轉流速數據的水平空間分辨率分別為(1/4)°和(1/3)°，時間分辨率均為1d。數據的下載地址分別為：http://apps.ecmwf.int/datasetsdatainterim-full-daily，http://www.aviso.oceanobs.com。

3 正壓潮

本文使用的潛標近似為全水深流速觀測，因此我們將各個時刻的流速剖面進行垂向平均，得到正壓流速隨時間的變化(圖4)。從圖中可以看出，在整個觀測時間段內，正壓流速的東西方向分量要明顯大于南北分量：東西方向分量在9月下旬發生轉向之前，最大流速可達到0.15m/s，在轉向之后，最大流速超過了0.23m/s；南北方向分量除了在10月中下旬部分時間超過了0.14m/s，在其他大部分觀測時間流速都小于0.05m/s，且基本以南向流為主。

在得到正壓流后，對其進行濾波以濾掉長周期運動和高頻振蕩，只保留近慣性和潮汐頻率的部分，這里的濾波范圍選取為[0.8， 3.5]f。對濾波后的東西與南北方向的正壓流速分別進行調和分析，具體方法如下：

(2)

其中，天文潮流為U(t)，ω為離散的分潮頻率，這里考慮了8個主要分潮(K1、O1、P1、Q1、M2、S2、N2、K2)，Uω和Φω分別為各個分潮的振幅與位相，即潮汐分析中待求解的分潮“調和常數”。使用最小二乘法對流速進行擬合，可以獲取主要天文分潮的調和常數，繼而獲得各主要分潮的流速。圖5展示了8大主分潮的正壓潮流橢圓。全日分潮中以K1和O1為主，最大潮流可達2.2cm/s，半日潮中以M2分潮最為顯著，最大潮流約為1.2cm/s，此外，P1和S2分潮也較強，最大潮流可達0.7和0.75cm/s，其他分潮能量均較弱，最大潮流均小于0.4cm/s。從潮流橢圓長軸與水平方向的夾角可以看出，除O1之外，其他幾個最為顯著的主分潮的主軸方向基本沿東西方向，這也與該地東西向正壓流明顯大于南北向流的特征相符合。

圖5 潛標觀測位置處8大主分潮的正壓潮流橢圓Fig.5 Tidal-current ellipses of the eight major constituents

圖6 內潮4大主分潮K1、O1、M2、S2分潮潮流橢圓隨深度的變化Fig.6 Tidal-current ellipses at different depths for the four major constituents K1， O1， M2 and S2

4 內潮

4.1 潮流橢圓

為提取各個深度層上的內潮流速信息，我們首先將正壓流從原始流速中減掉而獲得斜壓流，再將各深度層上的時間平均流速減掉而獲得斜壓脈動流速，最后對每一深度層上的斜壓脈動流速用上一節的方法進行最小二乘擬合分析，得到各主分潮潮流橢圓隨深度的變化，計算結果如圖6。從圖中可以看出，局地正壓潮相比于內潮是個小量，與此同時，與正壓潮流類似，全日內潮要明顯強于半日內潮，全日內潮與半日內潮的最大潮流均出現在溫躍層深度處(圖6)，K1分潮最大潮流可達18.2cm/s，O1可達16.6cm/s，M2可達5.9cm/s，S2可達3.2cm/s。對全日內潮來說，潮流大小在溫躍層以下隨深度增加迅速減小，最小潮流出現在350m上下，之后K1分潮潮流隨深度的增加又逐漸增大，在底部保持為6.5cm/s的潮流流速，而O1分潮潮流隨深度的增加先逐漸增大，在700m上下達到較大值，之后隨深度又逐漸減小至4.1cm/s；對半日內潮來說，潮流大小在溫躍層以下隨深度增加逐漸減小，最小潮流出現在650m上下，之后隨著深度的增加潮流又逐漸增大。從長軸與水平方向的夾角來看，全日內潮和半日內潮的主軸方向基本沿東南-西北方向，近似與局地等深線垂直。

4.2 能量變化

為得到內潮能量在垂向上的分布和時間上的變化特征，我們首先根據流速譜分析結果(圖2)對斜壓流速進行帶通濾波以得到全日內潮和半日內潮流速。內潮的水平動能可按下式計算獲得：

(3)

其中，尖括號〈·〉φ代表位相內平均(對于內潮來說，時間長度統一取為14d，對于近慣性內波來說，取局地慣性周期，這里約為35h)，H為水深，ρ0為海水密度，由于海水密度的變化對內潮能量的計算結果影響非常小，因此在本文中，海水密度ρ0取為常數1 024kg/m3。圖7展示了全日和半日內潮水平動能的時間變化特征和垂向分布結構。如圖所示，全日內潮能量明顯強于半日內潮能量(子圖色標范圍不一致)，在垂向分布結構中，內潮能量大都集中在海洋上層(200m以淺)；在時間變化特征上，內潮能量顯示出明顯的時間長度約為半月的大小潮調制周期，這主要是由各主分潮之間的相互干涉作用引起的。

通過對原始觀測的斜壓流速進行調和分析以提取出潮流的coherent部分，這里具體包括8大分潮，原始斜壓流剩余的部分即為incoherent部分。圖8展示了全日和半日內潮coherent和incoherent部分動能的深度積分值隨時間的變化。內潮的coherent部分顯示出明顯的時間長度約為14d的大小潮調制周期，incoherent部分則無明顯的時間變化規律。與此同時，我們對內潮能量進行了時間平均，結果表明，對于全日內潮來說，coherent部分占全日內潮能量的70%，而對于半日內潮來說，coherent部分占半日內潮能量的53%。

4.3 模態結構

我們分別對全日和半日內潮流速進行動力模態分解，以揭示內潮的模態結構。動力模態結構可通過求解Sturm-Liouville特征值問題來獲得[19]。在水深為H的海洋中，內潮可以用多個離散的斜壓模態的疊加來表示。而斜壓模態的求解主要依賴于浮性頻率剖面N(z)。需求解的模態方程為：

(4)

求解的邊界條件為Φ(0)=Φ(-H)=0。其中，cn為特征值，N2為Brunt-Vaisala頻率，Φn(z)為垂向起伏與垂向流速的斜壓模態結構，n代表模態數。壓強與水平流速相對應的斜壓模態結構Πn(z)可依照下式計算獲得：

(5)

式中，ρ0為海水密度，由于計算結果對海水密度不敏感，這里設為常數值1 024kg/m3。為使得計算結果更準確，在動力模態分解方法里使用的浮性頻率N2一律根據WOA13氣候態數據的月平均溫鹽剖面資料進行計算獲得，并且在計算過程中，使用與觀測時間對應月份的浮性頻率。圖3a即為觀測海區的浮性頻率剖面結構，圖3b以10月份為例對模態垂向結構進行展示。

圖7 全日內潮(a)和半日內潮(b)水平動能的時間變化特征和垂向分布結構(各子圖中的黃色實線代表內潮水平動能的深度積分值，這里為內潮能量的14 d低通結果)Fig.7 The temporal variations and vertical distributions of the HKE of the diurnal (a) and semidiurnal (b) internal tides. The yellow solid lines represent 14 d low-passed components of the depth-integrated HKE of the diurnal and semidiurnal internal tides

圖8 內潮水平動能深度積分值隨時間的變化Fig.8 Time series of the depth-integrated coherent and incoherent HKE at diurnal and semidiurnal frequency bandsa.全日，coherent；b.全日，incoherent；c.半日，coherent；d.半日，incoherent。藍色為原始時間序列，紅色為14 d低通結果a.Coherent diurnal component; b. incoherent diurnal component; c.coherent semidiurnal component; d. incoherent semidiurnal component. Blue lines show raw HKE. Red lines indicate low-frequency components obtained by low-pass filter with fortnight period

圖9 內潮前5模態動能的時間變化序列(a， c)以及占總能量的百分比(b， d)(a， b為全日內潮；c， d為半日內潮，不同模態能量用不同的顏色加以區別)Fig.9 Time series of the HKE of the first five modes diurnal (a) and semidiurnal (c) internal tides and modal partition of HKE of the (b) diurnal and (d) semidiurnal internal tide，the percentage of each mode is given at the top of the bar，different normal modes are distinguished with different colors

各模態斜壓流速均可用斜壓模的垂向結構及時間變化來表示，即為:

(6)

式中，u′n(t)表示模態的時間變化序列。在每一個時刻，時間系數都可以用最小二乘法對流速剖面進行求解[20]。對流速模態結構而言，n=0，即表示正壓結果。圖9展示了內潮前5個模態動能隨時間的變化及其占總能量的比例。結果表明，全日內潮模態組成相對復雜，第一和第三模態占優，可占到總能量的65%，其余3個模態比例相當，而半日內潮第一模態即可占到總能量的一半，隨著模態數的增加，能量占總能量的比例逐漸減小。

5 近慣性內波

為了探究近慣性運動在錨系海區的特點以及大氣中的風與海洋中的中尺度渦過程對近慣性內波能量生成與傳播的影響，我們提取近慣性流速以計算近慣性內波的水平動能(圖10c)，并利用ECWMF提供的海表面上10m高度的風速數據計算風對海表面近慣性運動的能量輸入(圖10a)，同時利用海表面高度異常和地轉流數據刻畫出不同時刻的中尺度渦情況(圖10b，圖11)。

為分析海洋中近慣性內波對風場的響應，本文通過一個混合層模型(SlabMixed-layerModel)[21—22]對風向海表近慣性運動的能量輸入進行了估算。該模型的基本控制方程為:

(7)

式中，T=ρ-1(τx+iτy)為海表面風應力，f為局地慣性頻率，r為阻尼系數，H為混合層深度，Z即為我們要求的海面慣性流速Z=u+iv。這里的混合層深度定義為密度與海表面密度相差0.125kg/m3所在的深度。根據前人研究，此處r取為0.15f[23]。

基于10m高度風速資料，按照以下公式對海表面風應力進行計算[24—25]:

(8)

式中，U10為海表面上10m高度處風速，ρ為空氣密度(這里取1.3kg/m3)，CD為拖曳系數。其具體表達式[26]為：

(9)

隨后，風向海洋中近慣性運動的能量輸入可根據海表面風應力和慣性流計算獲得，方法如下：

(10)

式中，τ為海表面風應力的矢量表達，u為海面慣性流Z的矢量表達。近慣性能通量為正則表示能量由大氣向海洋中輸入。

如圖10c所示，兩個較強近慣性動能出現在不同時間的不同位置：一個大約出現在9月28日，近慣性內波能量從混合層(約30m)向下傳播，并在混合層以下隨著深度的增加迅速衰減；另一個則出現在8月18日，近慣性內波能量集中在約140m水深處，說明此時近慣性內波能量可傳至溫躍層以深海域。通過與風向海洋輸入的近慣性能量比較(圖10a)，9月28日出現的強近慣性能量應該是由強風過程(臺風Xangsane)導致的，然而出現在海洋內部約140m水深處的強近慣性能量與風場能量輸入并無良好的對應關系，通過與海表面高度異常(圖10b)對比發現，此時近慣性能量增強對應一個較強的中尺度暖渦。10月底也有一個較強風過程發生，近慣性內波能量并無明顯加強，而此時潛標位于較強中尺度冷渦的影響范圍內。

圖10 潛標觀測位置處風向海洋混合層近慣性運動的能量輸入(a)，海表面高度異常(b)和近慣性動能隨時間和深度的變化(c)，黃色實線代表近慣性能量全深度積分值的慣性周期平均結果Fig.10 The wind-induced energy flux to near-inertial motions in the surface mixed layer(a)， SLA(b)， the temporal variations and vertical distributions of the HKE of the NIW(c) at mooring site. The yellow solid lines represent low-frequency components of the depth-integrated HKE of the NIW obtained by low-pass filter with local inertial period

圖11 南海北部不同觀測時間的海表面高度異常(cm)和地轉流(m/s)Fig.11 SLA and geostrophic currents in the northern South China Sea at different timea.暖渦， b.無渦， c.冷渦， 灰色圓點代表本文使用潛標的位置， 100 m以淺海域的數據被去掉a. Warm eddy， b.none， c.cold eddy， the gray dot denotes the location of mooring used in this paper， regions shallower than 100 m are masked

單從海表面高度異常的時間序列，很難直觀地看到中尺度渦的出現位置及傳播路徑，因此，基于海表面高度異常數據和海表面地轉流數據，我們刻畫出不同時刻的中尺度渦結構。圖11展示了3種不同的中尺度渦情況，分別是暖渦、無渦和冷渦。結合圖10，我們可以初步得出結論，風可以為海洋混合層內的近慣性運動提供能量；中尺度暖渦的存在使得近慣性內波能量迅速穿過混合層向海洋深層傳播，對海洋深層混合過程有潛在影響；中尺度冷渦則不利于近慣性內波能量向海洋深層傳播。

6 結論與討論

本文通過對2006年南海西北部海域一點近3個月的近全水深流速觀測資料的分析，研究了該海區正壓潮、內潮及近慣性內波在時間和空間上的結構特點。研究結果表明，全日正壓潮流明顯強于半日正壓潮流，且主要以東西方向為主；局地正壓潮相比于內潮是個小量，全日內潮要明顯強于半日內潮，且最大潮流均出現在海洋上層，之后隨深度減小，全日內潮最小潮流出現在350m深度處，半日內潮最小潮流出現在650m深度處，之后隨深度又逐漸增大；內潮的主軸方向基本沿東南-西北方向，近似與局地等深線垂直；內潮能量大都集中在海洋上層(200m以淺)，且顯示出明顯的時間長度約為半月的大小潮調制周期；全日內潮的coherent部分占全日內潮能量的70%，而半日內潮的coherent部分占半日內潮能量的53%；全日內潮第一和第三模態占優，可占到總能量的65%，而半日內潮第一模態占總能量的一半，其余模態的內潮能量占總能量的比重隨著模態數的增加逐漸減小；風可以為海洋混合層內的近慣性運動提供能量，強風過程可激發出強的近慣性運動，中尺度暖渦的存在使得近慣性內波能量迅速穿過混合層向海洋深層傳播，對海洋深層混合過程有潛在影響，中尺度冷渦則不利于近慣性內波能量向海洋深層傳播。

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Observation of internal tides and near-inertial internal waves on the continental slope in the northwestern South China Sea

Liang Hui1，Zheng Jie1，Tian Jiwei1

(1.KeyLaboratoryofPhysicalOceanography，MinistryofEducation，OceanUniversityofChina，Qingdao266100，China)

The temporal variability and vertical distribution of barotropic tides， internal tides and near-inertial internal waves (NIW) were investigated on the basis of 3-month moored acoustic Doppler current profiler observations on the continental slope in the northwestern South China Sea in 2006. The diurnal baroclinic constituents are found to be more prominent than the semidiurnal baroclinic ones at mooring site， which are same with the barotropic tides， and amplitudes of the internal tides are stronger in the thermocline， and then decreases with depth. Almost all the major axes of the internal tidal ellipses are perpendicular to the local isobaths， that is， along the southeast-northwest direction approximately. Spring-neap oscillations of about 14 days can be seen at mooring site during observational periods. The coherent diurnal (semidiurnal) internal tidal motions could explain 70% (53%) of the total energy in the diurnal (semidiurnal) tidal band. Further analysis demonstrates that the semidiurnal internal tides are dominated by the first mode， whereas the diurnal internal tides show a variable multimodal structure: the third mode plays a secondary role and is comparable to the first mode. During the passage of Typhoon， the NIW became more energetic. Mesoscale warm eddies are the chimneys through which the near-inertial wind work penetrates rapidly into the deep ocean， and then cold eddies could probably inhibit the downward propagation of the near-inertial wind work.

South China Sea；internal tides；near-inertial internal waves

2015-04-15；

2015-11-12。

南海關鍵島嶼周邊多尺度海洋動力過程研究(2014CB745003);南海海洋環流形成變異機理及其氣候效應(GASI-03-01-01-03);內波與混合精細化觀測系統集成與示范(2013AA09A502)，國家自然科學基金—呂宋海峽深層環流的調控機制及影響因素(41176010)。

梁輝(1987—)，女，山東省煙臺市人，博士研究生，從事海洋內波與混合研究。E-mail：lhzy.1987@163.com

田紀偉(1956—)，男，教授，主要研究南海及大洋混合、內波與深海環流。E-mail：tianjw@ouc.edu.cn

P731.24

A

0253-4193(2016)11-0032-11

梁輝，鄭潔，田紀偉. 南海西北陸坡區內潮與近慣性內波觀測研究[J]. 海洋學報， 2016， 38(11): 32-42，doi:10.3969/j.issn.0253-4193.2016.11.003

Liang Hui， Zheng Jie， Tian Jiwei. Observation of internal tides and near-inertial internal waves on the continental slope in the northwestern South China Sea[J]. Haiyang Xuebao， 2016， 38(11): 32-42， doi：10.3969/j.issn.0253-4193.2016.11.003