翟子璇,李 琪*,段求員,林清芳
(1.東華理工大學理學院,330013,南昌;2.撫州職業技術學院基礎教學部,344000,江西,撫州)
非線性科學是繼相對論、量子力學之后自然科學界又一次新的大革命。而孤子理論作為應用數學和數學物理的重要組成部分,已然成為非線性科學中的一個重大研究課題。其中,尋求孤子方程的精確解是孤子理論中的一個重要專題,并已發展出諸多可行的方法,如齊次平衡原則[1]、反散射法[2-3]、Darboux變換[4]、Wronskian技巧[5-7]等。
本文將考慮耦合Gerdjikov-Ivanov(GI)方程
(1a)
(1b)
其所對應的譜問題:
聯系廣義Kaup-Newell譜問題[8]


(2a)
時間發展式:
(2b)
其中,q=q(t,x),r=r(t,x)是位勢函數,λ是x與無關的譜參數。
首先,對方程(1)作分式變換
(3)
則有方程(1)的雙線性導數方程
(4a)
(4b)
(4c)
(4d)
定理1:雙線性導數方程(4)有雙Wronskian解
(5)
其中φj,ψj滿足
(6a)
φj,t=2φj,xx,ψj,t=-2ψj,xx
(6b)
證明:
1)考慮譜問題(2a)與時間發展式(2b)。
令式(2a)中q=r=0,則
(7a)
即
φ1,x=-iλ2φ1,φ2,x=iλ2φ2
(7b)
再令(2b)中q=r=0,則
(8a)
也即
φ1,t=-2λ4φ1,φ2,t=2λ4φ2
(8b)
取k=-2iλ2,φ1=φ,φ2=ψ,則由式(7)與式(8)可知
(9a)
(9b)
2)計算雙Wronskian行列式f,g,s與h對x的導數,得
又由式(9b)得f,g,s與h對t的導數,
將f,g及其關于x,t的各階導數代入(4a)左端,根據恒等式:
以及行列式的性質:
① 設M為N×(N-2)矩陣,a,b,c與d都是N維列向量,則
|M,a,b||M,c,d|-|M,a,c||M,b,d|+
|M,a,d||M,b,c|=0
(10)
② 設aj,(j=1,2,…,N)是N維列向量,γj≠0,(j=1,2,…,N)是N個實常數,則
(11)
其中,γaj=(γ1a1j,γ2a2j,…,γNaNj)T。
可得:
=0。
故雙Wronskian行列式(5)滿足方程(4a)。同理可證,行列式(5)也滿足式(4b)。
類似地,將f,g,s與h對x的各階導數代入式(4c),根據恒等式:
以及行列式的性質(10)與(11)。
得到:
=0。
故雙Wronskian行列式(5)滿足方程(4c)。同理可證,行列式(5)也滿足式(4d)。
因此,方程(1)存在雙Wronskian解
(12)
推論:雙線性導數方程(4)有廣義雙Wronskian解
(13)
其中,φj,ψj滿足
φj,x=Aφj,ψj,x=-Aψj
(14a)
φj,t=2φj,xx,ψj,t=-2ψj,xx
(14b)
其中,A=(aij)(N+M)×(N+M)是與t,x無關的任意實矩陣。而方程(1)的廣義雙Wronskian解為
(15)
方程(14)有通解
φ=e2A2t+AxC,ψ=e-2A2t-AxD
(16)
其中,C=(c1,c2,…,cN+M)T,D=(d1,d2,…,dN+M)T是與t,x無關的任意常向量。
將式(16)展開成級數形式得
(17a)
(17b)
若A為對角陣,
(18)
將式(18)代入式(17)得
(19)
當N=M時,由式(19)構成的雙Wronskian行列式f,g,s與h所確定的式(3)為方程(1)的N-孤子解。
若A為簡單的Jordan陣,
(20)
且AN+M=0,故式(17)截斷為
(21a)
(21b)
此時,φ與ψ的分量表達式分別為
(22a)

(22b)
由式(22)所確定的式(13)即為雙線性導數方程(4)的有理解。
特別地,令c1=d1=1,ck=dk=0,(k=2,3,…,N+M),由式(22)有
(23)
取j=1,2,3,4,得
當N=M=1;N=2,M=1;N=1,M=2;N=M=2時,雙線性導數方程(4)的多項式解分別為
f=-1,g=1,s=-2x,h=4i;
f=2x,g=1,s=2(x2-2t),h=8i(x2+2t);
f=-1,g=2x,s=-2(x2+2t),h=4i;

因此,方程(1)的有理解分別為
本文由廣義Kaup-Newell譜問題得到耦合GI方程,并給出對應的雙線性導數方程,進而利用Wronskian技巧求得耦合GI方程的廣義雙Wronskian解,包括孤子解及有理解,在后續的研究工作中,將繼續探討雙Wronskian解的約化與Matveev解、Complexiton解以及混合解等更多精確解的導出。