正負(fù)電子對撞機(jī)上三規(guī)范粒子的伴隨產(chǎn)生

李小龍，武 悅，呂立庭，宋 昴

(安徽大學(xué)物理與材料科學(xué)學(xué)院，安徽合肥230039)

正負(fù)電子對撞機(jī)上三規(guī)范粒子的伴隨產(chǎn)生

李小龍，武 悅，呂立庭，宋 昴

(安徽大學(xué)物理與材料科學(xué)學(xué)院，安徽合肥230039)

在標(biāo)準(zhǔn)型的理論框架下研究了國際直線對撞機(jī)(ILC)上W+W-Z、ZZZ的產(chǎn)生過程，給出了這兩個過程在不同對撞能量下的截面，結(jié)果顯示這兩個過程的反應(yīng)截面都很大，有足夠的事件進(jìn)行實驗分析.還給出了這兩個過程在能量為500 GeV時末態(tài)W和Z粒子的橫動量分布.

國際直線對撞機(jī)；規(guī)范耦合；標(biāo)準(zhǔn)模型

標(biāo)準(zhǔn)模型是建立在SU(2)×U(1)對稱群下的規(guī)范理論.通過電弱對稱性的破缺，從而使基本粒子獲得了質(zhì)量[1-6].規(guī)范對稱性對規(guī)范粒子的三線和四線耦合給出了嚴(yán)格的限制，任何超出標(biāo)準(zhǔn)模型的反常耦合都會在實驗上引起大的偏差.

多個規(guī)范粒子的伴隨產(chǎn)生非常適合研究規(guī)范粒子的自耦合，尤其對于四線耦合，只有末態(tài)三個以上規(guī)范粒子伴隨產(chǎn)生才會出現(xiàn)四線耦合的頂點.如果存在超出標(biāo)準(zhǔn)模型反常的規(guī)范耦合，實驗上探測到的事例將與標(biāo)準(zhǔn)模型的預(yù)言有很大不同.因此，給出標(biāo)準(zhǔn)模型框架下多規(guī)范粒子在高能對撞機(jī)上伴隨產(chǎn)生過程的理論預(yù)言是非常有意義的工作.

計劃建造的國際直線對撞機(jī)(ILC)是對撞能量在200到500 GeV的正負(fù)電子對撞機(jī)，升級以后可以達(dá)到1 TeV[7].相比于強(qiáng)子對撞機(jī)，正負(fù)電子對撞機(jī)的背景非常干凈，對撞能量可以調(diào)節(jié)，并且正負(fù)電子的束流可以極化.

在標(biāo)準(zhǔn)模型以及許多超出標(biāo)準(zhǔn)模型的其他模型下，研究正負(fù)電子對撞機(jī)上三規(guī)范粒子伴隨產(chǎn)生和反常耦合的工作已經(jīng)有很多[8-11].本文將在標(biāo)準(zhǔn)型的理論框架下研究ILC上W+W-Z、ZZZ的產(chǎn)生過程.

1 計算過程

在標(biāo)準(zhǔn)模型中，四線耦合只有W+W-AA、W+W-ZZ、W+W-AZ、W+W-W+W-四種耦合形式.在e+eˉ→W+W-Z、ZZZ過程中，涉及到W+W-AA、W+W-ZZ、W+W-AZ這三種耦合.對應(yīng)頂點的費曼規(guī)則為：

采用FeynArts 3.3[12]程序包產(chǎn)生對應(yīng)的費曼圖和對應(yīng)的費曼幅度，然后調(diào)用FormCalc 5.3[13]程序包進(jìn)行費曼幅度的化簡和γ矩陣的收縮，最后轉(zhuǎn)化為Fortran程序進(jìn)行數(shù)值運算.計算中采用’t Hooft-Feynman規(guī)范.計算過程可以表示為：

這兩個過程的微分截面可以表示為：

其中，M代表各個過程所有的費曼幅度相加，1/4是對初態(tài)粒子的自旋求平均.Σ表示對所有的初末態(tài)粒子的自旋求平均.e+eˉ→ZZZ的過程，由于末態(tài)是三個全同粒子，整個反應(yīng)截面還需要除以3的階乘.三體末態(tài)的相空間矩陣元dΦ3定義為：

2 數(shù)值運算和討論

在數(shù)值計算中選取下面的相關(guān)參數(shù)[14]:

圖1(a,b)分別給出了e+e-→W+W-Z、ZZZ反應(yīng)截面隨著質(zhì)心系能量變化的曲線.從圖中可看出，隨著質(zhì)心系能量的增加，這兩個過程的反應(yīng)截面變化趨勢是不一樣的.當(dāng)能量從300 GeV增加到1 000 GeV時，e+e-→W+W-Z過程的截面從36.24 fb增加到65.19 fb；對于e+e-→ZZZ過程，總截面不是單調(diào)增加，而是先增大后減小，在能量約等于550 GeV的地方有最大值，并且這個過程的總截面要比e+e-→W+W-Z過程的截面小幾十倍.當(dāng)然，由于ILC的年積分亮度非常高，約每年100 fb-1，這兩個過程都可以收集到足夠的事例.對于e+e-→W+W-Z來說，每年可以收集幾千個事例；對于e+e-→ZZZ過程也可以收集到一百多個事例.這對于檢驗標(biāo)準(zhǔn)模型，或者給出是否有超出標(biāo)準(zhǔn)模型的新物理都是非常重要的.對于e+e-→W+W-Z過程，隨著能量的增加，產(chǎn)生的事例也越多，這對于能量不斷提高的ILC來說是有利于實驗的探測的.而對于e+e-→ZZZ過程，能量的增加并不是探測這個過程最好的方式，因為這個過程是一個S道占優(yōu)的過程，反應(yīng)截面正比于質(zhì)心系能量的倒數(shù)，隨著能量的增加反應(yīng)截面反而會減小.為了清楚給出圖1中的結(jié)果，表1列出了能量為300 GeV、500 GeV、800 GeV和1 000 GeV四個能量時對應(yīng)的反應(yīng)截面，并且給出了對應(yīng)的數(shù)值運算的積分誤差.三規(guī)范玻色子產(chǎn)生是檢驗標(biāo)準(zhǔn)模型非常重要的過程，然而由于之前的大型正負(fù)電子對撞機(jī)LEP的能量最高只有200 GeV，沒有達(dá)到產(chǎn)生三規(guī)范粒子的閾值，所以不能用來研究這些過程，即將建造的國際直線對撞機(jī)ILC正是為了彌補(bǔ)LEP的不足而設(shè)計的能量為500 GeV的正負(fù)電子對撞機(jī).這些過程在ILC上將有足夠多的事例可以產(chǎn)生，并且用來檢驗標(biāo)準(zhǔn)模型和發(fā)現(xiàn)一些新物理.

圖1 ILC上e+e-→W+W-Z、ZZZ過程的總截面隨質(zhì)心系能量的變化

表1 ILC上e+e-→W+W-Z、ZZZ過程在不同質(zhì)心系能量時的總截面

圖2給出了ILC上質(zhì)心系能量為500 GeV時，e+e-→W+W-Z、ZZZ過程末態(tài)粒子W和Z玻色子的橫動量分布.圖2(a)分別給出了e+e-→W+W-Z中W和Z玻色子的橫動量分布.由于在標(biāo)準(zhǔn)模型中CP守恒，W+和W-粒子的分布是相同的，因此這里不再區(qū)分W+和W-.圖2 (b)給出了e+e-→ZZZ中Z玻色子的橫動量分布，其中三個Z粒子是全同粒子，分布也應(yīng)該相同，只需要給出其中一個的分布就可以了.從圖中可以看出，W和Z玻色子的橫動量分布都在橫動量約等于50 GeV處出現(xiàn)極大值.這是由于在橫動量很小或很大的區(qū)域，相空間比較小，粒子在這些地方產(chǎn)生的幾率也要小，而橫動量為50 GeV附近是相空間最大的地方，產(chǎn)生的粒子也應(yīng)該最多.橫動量是一個重要的可觀測量，它的分布與選取的參考系無關(guān)，對于理論計算與實驗觀測都非常方便.通過給出末態(tài)粒子橫動量的分布，實驗上不僅可以對比總截面的大小，還可以與不同橫動量處的微分截面相比較.這也為實驗觀測提供了理論依據(jù).

圖2 ILC上質(zhì)心系能量為500 GeV時過程末態(tài)粒子W和Z粒子的橫動量分布

3 結(jié)論

本文在標(biāo)準(zhǔn)型的理論框架下，研究了國際直線對撞機(jī)(ILC)上W+W-Z、ZZZ的產(chǎn)生過程,計算了這兩個過程在對撞能量從300 GeV到1TeV的總截面，并且繪制了這兩個過程末態(tài)粒子W和Z玻色子的橫動量分布.理論計算表明，這兩個過程的反應(yīng)截面比較大，在ILC上將有足夠多的事例產(chǎn)生，為檢驗標(biāo)準(zhǔn)模型的規(guī)范粒子四線耦合和尋找超出標(biāo)準(zhǔn)模型的新物理提供了理論依據(jù).

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【編校：李青】

Associated Production of Triple Gauge Boson at the ILC

LI Xiaolong,WU Yue,Lü Liting,SONG Mao
(School of Physics&Material Science,Anhui University,Hefei,Anhui 230039,China)

The production process of the W+W-Z,ZZZ under SM at the ILC was investigated.The dependence of the integrated cross sections on the energy of electron-positron colliding was presented.The results showed that the integrated cross sections of these two processes are large enough to provide sufficient events to be analyzed in the ILC.And various kinematic distributions of final W and Z bosons in the SM were given.

ILC;gauge coupling;standard model

O572

A

1671-5365(2014)06-0030-03

2014-03-01修回：2014-03-21

國家自然科學(xué)基金(No.11205003)；安徽大學(xué)大學(xué)生創(chuàng)新創(chuàng)業(yè)訓(xùn)練項目(201310357126)

李小龍(1990-)，男，本科生，電子科學(xué)與技術(shù)專業(yè)

宋昴(1982-)，男，講師，博士，研究方向為高能物理現(xiàn)象

時間：2014-03-28 13:55

http://www.cnki.net/kcms/detail/51.1630.Z.20140328.1355.001.html