236Np全套中子數(shù)據(jù)更新評(píng)價(jià)

陳國(guó)長(zhǎng)，曹文田，王記民，于保生，唐國(guó)有

（1.中國(guó)原子能科學(xué)研究院核數(shù)據(jù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，北京 102413；

2.北京大學(xué)物理學(xué)院核物理與核技術(shù)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，北京 100871）

236Np全套中子數(shù)據(jù)更新評(píng)價(jià)

陳國(guó)長(zhǎng)1，曹文田2，＊，王記民1，于保生1，唐國(guó)有2

（1.中國(guó)原子能科學(xué)研究院核數(shù)據(jù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，北京 102413；

2.北京大學(xué)物理學(xué)院核物理與核技術(shù)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，北京 100871）

裂變核全套中子評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)為反應(yīng)堆設(shè)計(jì)和安全運(yùn)行、核燃料循環(huán)、估算高燃耗反應(yīng)堆中次錒系核素的產(chǎn)生量及嬗變研究等提供重要的基礎(chǔ)數(shù)據(jù)。本文基于全新的238Np中子光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)，對(duì)n＋236Np核反應(yīng)進(jìn)行理論分析，并根據(jù)Np各同位素反應(yīng)截面系統(tǒng)變化規(guī)律，對(duì)模型參數(shù)進(jìn)行了調(diào)整，最后完成了全套中子數(shù)據(jù)的更新評(píng)價(jià)，與CENDL-3.1評(píng)價(jià)結(jié)果相比有較明顯的改進(jìn)。

236Np；中子；評(píng)價(jià)；截面；核數(shù)據(jù)

裂變核全套中子評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)為反應(yīng)堆設(shè)計(jì)和安全運(yùn)行、核燃料循環(huán)、估算高燃耗反應(yīng)堆中次錒系核素的產(chǎn)生量及其嬗變研究等提供重要的基礎(chǔ)數(shù)據(jù)。裂變反應(yīng)堆中產(chǎn)生的主要次錒系元素包括Np、Am和Cm等。Takano等［1］計(jì)算表明，在UO2－PWR（50 GW·d／t燃燒，冷卻7 a）中，Np系列元素含量占總乏燃料次錒系元素的51%，而Am占35%；相同條件下，在MOX-PWR反應(yīng)堆中，Np和Am含量占總乏燃料次錒系元素的4.4%和58%。236Np核素可通過(guò)240Am的α衰變、237Np（n，2n）、237Np（d，t）等核反應(yīng)產(chǎn)生。在中國(guó)CENDL-3.1評(píng)價(jià)庫(kù)［2］中，236Np全套中子數(shù)據(jù)于2003年完成全新評(píng)價(jià)，此后的10年內(nèi)，國(guó)際上先后公布了一些新的全套中子評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)［3－6］，特別是2010年日本公布的全套中子評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)JENDL-4.0［3］，其對(duì)236Np進(jìn)行了全新的理論模型計(jì)算。因此，需對(duì)CENDL-3.1評(píng)價(jià)庫(kù)中的236Np全套中子數(shù)據(jù)進(jìn)行認(rèn)真分析和必要更新。

1 現(xiàn)存評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)情況

2003—2004年，中國(guó)核數(shù)據(jù)中心完成了236，237，238，239Np等4個(gè)核素全套中子數(shù)據(jù)的評(píng)價(jià)，并全部收錄到CENDL-3.1評(píng)價(jià)庫(kù)中，在CENDL－2.1［7］中無(wú)236，238，239Np全套中子數(shù)據(jù)，是全新評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)。另外，在2012年完成了對(duì)238Np的全套中子數(shù)據(jù)的更新評(píng)價(jià)，獲得了一套全新的中子光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)。由于缺乏實(shí)驗(yàn)測(cè)量信息，在數(shù)據(jù)評(píng)價(jià)中主要以Np系列核素截面的系統(tǒng)變化規(guī)律為依據(jù)開(kāi)展理論分析。理論計(jì)算中直接采用238Np全套中子數(shù)據(jù)更新評(píng)價(jià)時(shí)所獲得的一套全新的中子光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)，將零程扭曲波玻恩近似理論模型DWUCK程序［8］與基于統(tǒng)一的Hauser-Feshbach理論及激子模型的FUNF程序［9］結(jié)合開(kāi)展理論計(jì)算。在CENDL-3.1評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)中非彈性散射、裂變第1臺(tái)階、第2臺(tái)階及（n，2n）反應(yīng)截面等并非很合理，特別是8 Me V以上能區(qū)的非彈性散射截面顯得過(guò)大，第1激發(fā)態(tài)的非彈性散射截面也有些偏大。（n，2n）反應(yīng)截面在7.3 MeV附近出現(xiàn)一較明顯的結(jié)構(gòu)，這一點(diǎn)正好與（n，f）反應(yīng)在第2臺(tái)階（7 Me V附近）截面上升階段曲線出現(xiàn)較明顯的結(jié)構(gòu)對(duì)應(yīng)，從物理上說(shuō)這并不很合理，可能的原因是在理論分析過(guò)程中對(duì)不同反應(yīng)道截面分配不夠合理。

國(guó)際評(píng)價(jià)庫(kù)中俄羅斯ROSFOND-2010［4］的評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)主要取自日本早期評(píng)價(jià)庫(kù)JENDL-3.2的評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)［10］，而瞬發(fā)裂變中子數(shù)取自歐洲JEFF-3.1評(píng)價(jià)庫(kù)［5］，裂變瞬發(fā)中子能譜直接采用238Np的評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)。JEFF-3.1評(píng)價(jià)庫(kù)直接取自JENDL-3.3評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)，JENDL-3.3評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)直接取自JENDL-3.2庫(kù)，僅刪除了彈性散射角分布T矩陣等文檔，并對(duì)能譜進(jìn)行了插值。日本JENDL-4.0和美國(guó)ENDF／B-Ⅶ.1評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)［6］分別于2010和2011年正式對(duì)外公布，ENDF／B-Ⅶ.1評(píng)價(jià)庫(kù)直接采用JENDL-4.0庫(kù)中的數(shù)據(jù)。JENDL-4.0庫(kù)的評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)2007年由Iwamoto［11］完成，主要利用CCONE模型程序重新進(jìn)行理論計(jì)算。

2 現(xiàn)存實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)情況

在更新評(píng)價(jià)中，檢索了EXFOR實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)庫(kù)，補(bǔ)充查找了CINDA庫(kù)以及INIS索引數(shù)據(jù)庫(kù)等，僅Lindner等［12］、Jaffey等［13］、Gerasimov等［14］、Danon等［15］和Val′skiy等［16］開(kāi)展了裂變反應(yīng)實(shí)驗(yàn)測(cè)量。除Danon等和Val′skiy等分別測(cè)量了0～22 eV和0.025 3 eV～21.54 keV共振能區(qū)的裂變截面外，其他的實(shí)驗(yàn)均為熱能點(diǎn)裂變截面測(cè)量。

3 全套中子數(shù)據(jù)更新評(píng)價(jià)

在CENDL-3.1評(píng)價(jià)后無(wú)新的實(shí)驗(yàn)測(cè)量信息出現(xiàn)，而新公布的全套中子評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)中僅JENDL-4.0庫(kù)中的數(shù)據(jù)為全新評(píng)價(jià)結(jié)果。由于JEFF-3.1和ROSFOND-2010評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)均取自JENDL-3.2評(píng)價(jià)庫(kù)，且ENDF／B-Ⅶ.1取自JENDL-4.0評(píng)價(jià)庫(kù)，因此在各評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)畫(huà)圖比對(duì)時(shí)不再顯示ROSFOND-2010和ENDF／B-Ⅶ.1評(píng)價(jià)庫(kù)。

本評(píng)價(jià)工作在分析和總結(jié)各評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)特別是CENDL-3.1庫(kù)中評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)現(xiàn)狀和需改進(jìn)的內(nèi)容，以及各評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)中Np系列核素反應(yīng)截面變化規(guī)律的基礎(chǔ)上，對(duì)直接作用過(guò)程貢獻(xiàn)、非彈性散射截面、（n，2n）反應(yīng)截面和裂變截面等方面做了更新和改進(jìn)。由于共振參數(shù)及裂變中子數(shù)均無(wú)新的實(shí)驗(yàn)測(cè)量信息，共振參數(shù)、熱能點(diǎn)反應(yīng)截面、瞬發(fā)、緩發(fā)和總裂變中子數(shù)均保持CENDL-3.1的推薦值。錒系核素全套中子數(shù)據(jù)評(píng)價(jià)過(guò)程及CENDL-3.1庫(kù)中錒系核素全套中子數(shù)據(jù)評(píng)價(jià)情況在文獻(xiàn)［17-18］中有較詳細(xì)描述，特別是缺乏或無(wú)實(shí)驗(yàn)信息的反應(yīng)截面的評(píng)價(jià)方法和過(guò)程在文獻(xiàn)［18］有較詳細(xì)描述，最基本原則是：1）以相同核電荷數(shù)Z中有實(shí)驗(yàn)測(cè)量信息的核素的光學(xué)勢(shì)參數(shù)為基礎(chǔ)，根據(jù)全截面等隨質(zhì)量數(shù)A的變化趨勢(shì)做適當(dāng)調(diào)整；2）根據(jù)（n，2n）、（n，f）、（n，γ）等反應(yīng)截面隨A變化的趨勢(shì)調(diào)整能級(jí)密度、對(duì)修正及裂變位壘等模型參數(shù)，如（n，2n）反應(yīng)截面隨A增加而增大。236Np和238Np兩核素具有相同的奇偶性，兩者僅相差兩個(gè)中子，由中子引起的核反應(yīng)截面大小及形狀均具有很強(qiáng)的可比性，因此在本工作理論計(jì)算中直接采用文獻(xiàn)［19］中新獲得的一套n＋238Np中子光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)，將其用于FUNF程序和直接作用過(guò)程DWUCK程序理論計(jì)算。下文主要對(duì)本工作的評(píng)價(jià)結(jié)果與其他庫(kù)中評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)進(jìn)行對(duì)比和分析。

3.1 全截面和彈性散射反應(yīng)截面

理論計(jì)算中，直接采用238Np全套中子數(shù)據(jù)更新評(píng)價(jià)時(shí)所獲得的一套全新的光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)，由此計(jì)算得到的全截面與其他庫(kù)中評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)的對(duì)比如圖1所示。對(duì)于全截面，本工作的推薦值整體較CENDL-3.1庫(kù)的稍高一些。在JENDL-4.0庫(kù)中，n＋236Np的理論計(jì)算中也是直接采用n＋238Np中子光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)，其全截面大小和變化趨勢(shì)均與本工作的相同。

圖1 全截面評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)對(duì)比Fig.1 Comparison of evaluated data for（n，tot）reaction

各評(píng)價(jià)庫(kù)中彈性散射截面的對(duì)比如圖2所示。在0.04～0.4 Me V和0.4～4 Me V兩個(gè)能區(qū)，本評(píng)價(jià)結(jié)果分別較CENDL-3.1庫(kù)的高約0.5×10－24cm2和低0.5×10－24～1×10－24cm2，而4 MeV能區(qū)以上各評(píng)價(jià)庫(kù)間差異較小。在4 MeV以下能區(qū)，本工作結(jié)果明顯較JENDL-4.0的低，而在4 MeV以上能區(qū)兩者間差異很小。JEFF-3.1的彈性散射反應(yīng)截面整體較其他評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)的高，截面曲線的形狀和大小均不太符合物理規(guī)律。

圖2 彈性散射截面評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)對(duì)比Fig.2 Comparison of evaluated data for（n，el）reaction

3.2 非彈性散射反應(yīng)截面

非彈性散射反應(yīng)截面理論分析嚴(yán)重依賴(lài)于靶核的核結(jié)構(gòu)信息，國(guó)際核結(jié)構(gòu)評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)（evaluated nuclear structure data file，ENSDF）中最新的236Np核結(jié)構(gòu)數(shù)據(jù)為文獻(xiàn)［20］中的推薦值，但與較早236Np的核結(jié)構(gòu)數(shù)據(jù)相比并無(wú)變化，將文獻(xiàn)［20］中所列的能級(jí)（表1）均考慮到理論計(jì)算中。236Np基態(tài)的自旋為6－，耦合道光學(xué)模型程序ECIS-95［21］無(wú)法對(duì)其進(jìn)行理論計(jì)算，另外，基態(tài)與激發(fā)態(tài)之間的耦合也不強(qiáng)，因此，選擇零程扭曲波玻恩近似理論模型來(lái)計(jì)算非彈性散射直接作用貢獻(xiàn)。從表1可看出，在ENSDF庫(kù)中第1激發(fā)態(tài)只給出了自旋，而未給出參考的宇稱(chēng)，若其宇稱(chēng)為負(fù)，由DWUCK程序計(jì)算的非彈性散射直接作用貢獻(xiàn)為10－23cm2量級(jí)，明顯不合理；若為正，非彈性散射直接作用貢獻(xiàn)為10－57cm2量級(jí)，因此考慮該激發(fā)態(tài)的非彈性散射直接作用貢獻(xiàn)意義不太大，在理論計(jì)算時(shí)假定其宇稱(chēng)為正。故利用DWUCK程序只計(jì)算第2～4激發(fā)態(tài)的非彈性散射直接作用的貢獻(xiàn)。由DWUCK程序計(jì)算得到的直接作用非彈性散射的截面和角分布數(shù)據(jù)配合統(tǒng)計(jì)模型程序FUNF的理論計(jì)算，最后得到各分立能級(jí)和連續(xù)能級(jí)的非彈性散射截面及總非彈性散射截面。

表1236Np分立能級(jí)信息Table 1 Discrete levels information of236Np

本工作的總非彈性散射截面與各評(píng)價(jià)庫(kù)之間的對(duì)比如圖3所示。本工作的非彈性散射截面與CENDL-3.1和JENDL-4.0評(píng)價(jià)庫(kù)在截面大小與形狀上均存在較大差異。一方面，本工作采用的光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)與CENDL-3.1評(píng)價(jià)時(shí)完全不同；另一方面，直接作用貢獻(xiàn)的理論計(jì)算結(jié)果也與CENDL-3.1評(píng)價(jià)時(shí)存在一定差異。能級(jí)綱圖中所涉及的最高激發(fā)態(tài)能量小于0.33 Me V，因此連續(xù)非彈性散射是總非彈性散射截面貢獻(xiàn)的主要來(lái)源，再考慮到第2～4激發(fā)態(tài)的直接作用貢獻(xiàn)，總非彈性散射截面在入射中子能量較低時(shí)截面大些是較合理的；另外，在8 Me V以上能區(qū)，本文評(píng)價(jià)值明顯較CENDL-3.1低些。本評(píng)價(jià)值在截面形狀上與文獻(xiàn)［19］中238Np非彈散射的基本相似，只是截面小一些，這符合截面隨A變化的規(guī)律；但在JENDL-4.0庫(kù)中，236Np和238Np的非彈性散射激發(fā)函數(shù)存在較大的差異，如圖3所示，而其238Np非彈性散射截面形狀卻與本評(píng)價(jià)值相似。因此，整體上看，本評(píng)價(jià)值較JENDL-4.0的合理些。JEFF-3.1的評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)曲線由一條折線構(gòu)成，可能是理論計(jì)算中所考慮的能點(diǎn)不夠造成的。

圖3 非彈性散射截面評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)對(duì)比Fig.3 Comparison of evaluated data for（n，n′）reaction

值得注意的是，在JENDL-4.0理論計(jì)算中所采用的236Np分立能級(jí)與ENSDF數(shù)據(jù)庫(kù)的不相符（表1）。除基態(tài)和第2激發(fā)態(tài)的J外，在JENDL-4.0評(píng)價(jià)中所采用的分立能級(jí)無(wú)法在ENSDF數(shù)據(jù)庫(kù)中找到，這些激發(fā)態(tài)信息均是人為添加的；同時(shí)，假定第2激發(fā)態(tài)的宇稱(chēng)為正，且是1個(gè)轉(zhuǎn)動(dòng)帶的帶頭，由此人為地添加了第3、第4和第6激發(fā)態(tài)（表1）。這可能是與本工作的非彈性散射截面存在較大差異的原因，也是其自身236Np和238Np非彈性散射截面在形狀與大小上差異較大的最可能原因。

3.3 （n，2n）反應(yīng)截面

本工作的236Np（n，2n）反應(yīng)截面推薦值與各評(píng)價(jià)庫(kù)數(shù)據(jù)的對(duì)比如圖4所示。本工作推薦值與CENDL-3.1評(píng)價(jià)庫(kù)之間存在較大的差異，一方面是由于目前所采用的光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)與原先的不同，另一方面，非彈性散射截面和裂變反應(yīng)截面均與原先的理論計(jì)算存在較大差異。從截面曲線看，本文推薦值在7.3 Me V附近曲線較光滑，解決了CENDL-3.1庫(kù)中存在一較明顯的結(jié)構(gòu)的問(wèn)題，整體上反應(yīng)截面曲線和大小更合理一些。本工作推薦值與JENDL-4.0庫(kù)評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)間差異較大，主要是由于兩者間的非彈性散射及裂變反應(yīng)截面間存在較大的差異造成的。JEFF-3.1的評(píng)價(jià)值整體較其他的評(píng)價(jià)庫(kù)高，在12.8 Me V附近為一折線下降，不是很合理。

圖4 （n，2n）反應(yīng)截面評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)對(duì)比Fig.4 Comparison of evaluated data for（n，2n）reaction

3.4 裂變反應(yīng)截面

裂變反應(yīng)截面各評(píng)價(jià)庫(kù)數(shù)據(jù)的對(duì)比如圖5所示。從截面形狀和大小看，本推薦值與Britt和Wilhelmy［22］的裂變截面系統(tǒng)變化的研究結(jié)果符合較好，物理走向合理，而與CENDL-3.1間存在較大差異。CENDL-3.1庫(kù)中裂變反應(yīng)的第1臺(tái)階即（n，f）反應(yīng)（反應(yīng)代號(hào)MT＝19）截面下降較快，而第2和第3臺(tái)階即（n，n′f）和（n，2nf）反應(yīng)截面較本推薦值小很多，但這兩個(gè)臺(tái)階形狀與本推薦值類(lèi)似。圖5中的數(shù)據(jù)點(diǎn)是由Britt和Wilhelmy通過(guò)對(duì)奇-奇核以及有實(shí)驗(yàn)信息核素的裂變反應(yīng)截面系統(tǒng)分析得到的經(jīng)驗(yàn)公式，經(jīng)驗(yàn)公式中的裂變概率是通過(guò)（3He，tf）和（3He，df）兩個(gè)間接反應(yīng)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)提取的，該經(jīng)驗(yàn)公式應(yīng)用于估算難以開(kāi)展實(shí)驗(yàn)測(cè)量的奇-奇核在6 Me V以下能區(qū)裂變截面，因此這一研究結(jié)果作為本推薦時(shí)的參考。目前推薦值與JENDL-4.0在小于5 MeV能區(qū)基本符合，但第2和第3臺(tái)階部分本評(píng)價(jià)值整體與其存在一定的差異，這一點(diǎn)從（n，n′）和（n，2n）等反應(yīng)截面間存在較大差異也可看出。JEFF-3.1庫(kù)的截面與其他推薦數(shù)據(jù)的差異不太大，但其曲線形狀不是很合理，特別是每個(gè)臺(tái)階起閾處均為折線。

圖5 裂變反應(yīng)截面評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)對(duì)比Fig.5 Comparison of evaluated data for（n，f）reaction

3.5 其他反應(yīng)截面

中子與236Np作用的其他反應(yīng)截面對(duì)比如圖6所示，包括（n，3n）、（n，γ）、（n，p）、（n，d）、（n，t）和（n，α）反應(yīng)截面，各反應(yīng)截面大小和物理變化趨勢(shì)均較合理。

圖6 其他反應(yīng)截面評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)對(duì)比Fig.6 Comparison of evaluated data for other reactions

3.6 微分截面評(píng)價(jià)

本工作的彈性散射角分布與其他評(píng)價(jià)庫(kù)間的對(duì)比如圖7所示，其中入射中子能量為14 MeV，各評(píng)價(jià)庫(kù)間的彈性散射角分布的形狀基本一致。在峰值大小上，本工作結(jié)果較CENDL-3.1的低些，與JENDL-4.0的推薦值基本一致。在大角度上，各評(píng)價(jià)庫(kù)推薦值間截面及其曲線形狀均存在較大的差異。

圖7 彈性散射角分布對(duì)比（En＝14 Me V）Fig.7 Comparison of elastic scattering angular distribution（En＝14 MeV）

裂變中子能譜由Madland-Nix公式計(jì)算得到，入射中子能量為0.5～20.0 MeV的裂變能譜理論計(jì)算結(jié)果如圖8所示。本工作的裂變中子能譜符合物理變化規(guī)律，即隨著入射中子能量的增加，裂變中子能譜逐漸變硬。由于無(wú)角分布和能譜實(shí)驗(yàn)信息，因此本推薦均采用理論計(jì)算結(jié)果。

圖8 中子出射裂變能譜（En＝0.5～20.0 MeV）Fig.8 Comparison of fission spectra（En＝0.5-20.0 Me V）

4 小結(jié)

本工作以238Np全套中子數(shù)據(jù)更新評(píng)價(jià)時(shí)獲得的一套全新的中子光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)為基礎(chǔ)，利用DWUCK程序和FUNF程序開(kāi)展理論分析，同時(shí)根據(jù)Np各同位素反應(yīng)截面系統(tǒng)變化規(guī)律，對(duì)能級(jí)密度、對(duì)修正及裂變位壘等模型參數(shù)進(jìn)行調(diào)整，最后獲得了各反應(yīng)截面、微分截面及雙微分截面，推薦的結(jié)果物理趨勢(shì)合理。

與CENDL-3.1評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)相比，全截面、彈性散射截面、非彈性散射截面、（n，2n）反應(yīng)截面和裂變截面等均有較大的更新和改進(jìn)，非彈性散射截面更加符合物理變化趨勢(shì)，裂變反應(yīng)截面特別是第1臺(tái)階能區(qū)與Britt等的裂變截面系統(tǒng)變化的研究結(jié)果相符合，（n，2n）反應(yīng)截面較好地解決了CENDL-3.1評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)在7.3 MeV附近截面不光滑的問(wèn)題。本推薦中還給出了雙微分截面和光子產(chǎn)生數(shù)據(jù)等。

中子與236Np反應(yīng)的實(shí)驗(yàn)信息很少，且236Np自身的能級(jí)綱圖不太完整，因此，需對(duì)236Np的核反應(yīng)實(shí)驗(yàn)測(cè)量信息、評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)及核結(jié)構(gòu)信息繼續(xù)進(jìn)行跟蹤，以便對(duì)評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)進(jìn)一步更新和改進(jìn)。

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Updated Evaluation of Neutron Nuclear Data for236Np

CHEN Guo-chang1，CAO Wen-tian2，＊，WANG Ji-min1，
YU Bao-sheng1，TANG Guo-you2
（1.China Institute of Atomic Energy，P.O.Box 275-41，Beijing 102413，China；
2.State Key Laboratory of Nuclear Physics and Technology，
School of Physics，Peking University，Beijing 100871，China）

The nuclear data with high accuracy for actinides play an important role in nuclear technology applications，including reactor design and operation，fuel cycle，and estimation of the amount of minor actinides in high burnup reactors and its transmutation.Based on a new set of neutron optical model parameter of238Np and the systematic trend of the cross sections of different Np isotopes，a full set of236Np neutron nuclear data were updated and improved by theoretical calculation.The present result has significant improvements over the data in CENDL-3.1.

236Np；neutron；evaluation；cross section；nuclear data

O571.54

A

：1000-6931（2015）09-1537-07

10.7538／yzk.2015.49.09.1537

2014-06-03；

2014-08-21

陳國(guó)長(zhǎng)（1978—），男，浙江臺(tái)州人，副研究員，博士，粒子物理與原子核物理專(zhuān)業(yè)

＊通信作者：曹文田，E-mail：cao＠pku.edu.cn