受激拉曼散射實驗的研究

趙崎策，陶宗慧，夏 騰，杜 丹，王琳楠

(長春中國光學科學技術館，長春130117)

光在通過介質的時候，會有一部分的能量偏離原來的傳播方向而向空間的其他方向彌散開來，我們把這種現(xiàn)象稱之為散射。

1928年，印度物理學家拉曼(C.V.Raman)和克利希南(K.S.Krishnan)在研究液體苯對光的散射時候，從實驗上發(fā)現(xiàn)了這種散射，所以稱它為拉曼散射。受激拉曼散射效應的出現(xiàn)，不僅豐富了受激發(fā)射的波長，而且開拓了強激光與物質相互作用新的領域。從基礎研究的角度來看，SRS效應的出現(xiàn)不僅促進了已有的拉曼散射技術的新發(fā)展，而且擴展了產(chǎn)生強相干光輻射的基本物理機制。目前，受激拉曼散射是產(chǎn)生可調(diào)諧激光輻射的有效方法之一［1，2］。

1 受激拉曼散射

受激拉曼散射與自發(fā)拉曼散射相比有以下幾點特性［3］:

第一，受激拉曼散射有明顯的閾值性。只有當入射的激光光強超過一定值以后，受激拉曼散射才會發(fā)生。而不論入射光強如何，自發(fā)拉曼散射總是能發(fā)生。

第二，受激拉曼散射光的方向性很好。當入射的激光光強超過了激勵閾值以后，拉曼散射的光束空間發(fā)散角顯著變小，一般是可以達到和入射激光相接近的發(fā)散角。一階斯托克斯輻射的發(fā)散角約為1o～2 o，并且受激拉曼的散射光主要發(fā)生在前向和后向，而自發(fā)拉曼散射光方向性不明顯。

第三，受激拉曼散射光的強度很高。它的光強可以達到與入射激光光強或功率密度相比擬的程度。在一般的情況下，入射光向拉曼散射光的能量轉換效率為25%。當入射光的強度達到閾值后，拉曼散射光甚至隨入射功率的增加而成指數(shù)倍的增長。

第四，受激拉曼散射光具有高階散射性。在加強入射光的光強或增加介質長度時，便可出現(xiàn)高階散射光［4，5］。

2 實驗分析

2.1 實驗一:一級放大1064 nm激光實驗

實驗所采用的是退壓式電光調(diào)Q方式，室溫時，電光晶體的關門電壓為946 V，合適晶壓為3460 V。未加放大級測得的1064 nm激光的輸出能量，如表1所示。

表1 1064 nm輸出能量隨注入能量的變化Tab.1 1064 nm output energy changes with the implantation energy

實驗中所用的電源的儲能電容為C=100 μF，電源注入能量的計算公式為E=1/2*C*V2，其中V為電源注入電壓。在本振級注入能量一定時，依次加大放大級的注入能量，測得的1064 nm激光的輸出能量如表2所示。

表2 輸出1064 nm激光的基本參數(shù)Tab.2 Basic parameters of output 1064 nm laser

2.2 實驗二:以LBO為三混頻晶體的BN晶體受激拉曼散射的實驗

第一，用LBO作為三混頻晶體，由于考慮到LBO的尺寸很小，實驗中在本振級的YAG棒上加一Φ2的小孔。

圖1 實驗光路圖Fig.1 Experimental light path diagram

小結:實驗得到了355 nm紫光，但是未觀察到受激拉曼散射現(xiàn)象，分析原因是紫光太弱。因為加上小孔光闌后，只有低階橫模才能形成振蕩，高階橫模因衍射損耗掉，因此泵浦光能量很小。

第二，在上面實驗的基礎上，對實驗系統(tǒng)稍作改動，拿去Φ2小孔，在倍頻晶體后放一1 m透鏡，將光斑聚焦到三混頻晶體LBO上。

圖2 實驗光路圖Fig.2 Experimental optical path diagram

因考慮到晶體有一定的損傷閾值，通過透鏡聚焦后，峰值功率密度很大，為了防止損傷晶體，電源注入能量不大。在實驗中得到355 nm的紫光，但未觀察到受激拉曼散射現(xiàn)象。

3 小結

本文簡要介紹了拉曼散射的發(fā)展過程和拉曼散射發(fā)展狀況。以受激拉曼散射的理論為基礎，構建了一套完整的BN晶體受激拉曼散射實驗系統(tǒng):泵浦源部分是采用了1064 nm激光倍頻和頻光355 nm激光;拉曼晶體部分為BN晶體。

從試驗一中的光斑圖可看出，光斑的模式均勻性較好，無強點，滿足實驗的要求。當光具有強點的時候，局部產(chǎn)生大的峰值功率密度，易造成晶體的損壞。加一級放大的目的是保證輸出能量有一定的余量，實驗中若355 nm激光不足以達到BN晶體的拉曼閾值，可以通過加大注入能量使得輸出的1064 nm激光的能量進一步加大，從而達到輸出的355 nm激光的能量加大的目的。

［1］ T.T.BASIEV，A.A.SOBOL，P.G.ZVEREV，etc.Raman spectroscopy of crystals for stimulated Raman scattering［J］.Opt.Mater，1999，11(4):307—314.［2］ P.G ZVEREV，W JIA，and H LIU.Vibrational dynamic of the Raman-active mode in barium nitrate crystal［J］.OPTICS LETTERS，1995，20(23):2378—2380.

［3］ 沈柯.激光原理［M］.北京:高等教育出版社，1986.

［4］ 葛文偉.鎢酸鋇拉曼激光晶體的生長及其性質研究［D］.濟南:山東大學，2007.

［5］ 劉頌豪，赫光生.強光光學及其應用［M］.廣州:廣東科技出版社，1995.