具有奇異振動(dòng)外力項(xiàng)的非自治修正Swift-Hohenberg方程一致吸引子的一致有界性和收斂性

劉世芳, 馬巧珍

(西北師范大學(xué) 數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院, 甘肅 蘭州 730070)

具有奇異振動(dòng)外力項(xiàng)的非自治修正Swift-Hohenberg方程一致吸引子的一致有界性和收斂性

劉世芳, 馬巧珍*

(西北師范大學(xué) 數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院, 甘肅 蘭州 730070)

考慮當(dāng)ρ∈[0,1)和ε>0時(shí),具有奇異振動(dòng)外力項(xiàng)的非自治修正Swift-Hohenberg(S-H)方程

ut+△2u+2△u+au+b|u|2+u3=g(x,t)+ε-ρh(t/ε),

和相應(yīng)的ε=0時(shí)的S-H方程

ut+△2u+2△u+au+b|u|2+u3=g(x,t),

修正的Swift-Hohenberg方程; 一致吸引子; 奇異振動(dòng)外力項(xiàng); 一致有界

令ρ∈[0,1)和ε>0,考慮如下具有奇異振動(dòng)外力項(xiàng)的非自治修正Swift-Hohenberg方程

ut+△2u+2△u+au+b|u|2+u3=

g(x,t)+ε-ρh(t/ε), (x,t)∈Ω×[τ,∞),

u(x,τ)=uτ(x),x∈Ω,

(1)

在方程(1)中,若ε=0,則方程變?yōu)?/p>

ut+△2u+2△u+au+b|u|2+u3=

g(x,t), (x,t)∈Ω×[τ,∞),

u(x,τ)=uτ(x),x∈Ω.

(2)

Swift-Hohenberg方程是文獻(xiàn)[1]在研究對(duì)流流體動(dòng)力學(xué)、環(huán)形等離子體約束裝置和粘性流時(shí)提出來(lái)的,在文獻(xiàn)[2-4]中也有相關(guān)介紹.近年來(lái),動(dòng)力系統(tǒng)的長(zhǎng)時(shí)間行為吸引了許多學(xué)者和專(zhuān)家的關(guān)注.文獻(xiàn)[5]研究了系統(tǒng)(2)當(dāng)g≡0時(shí)全局吸引子的存在性.文獻(xiàn)[6]進(jìn)一步給出了K次可微函數(shù)空間HK(Ω)中全局吸引子的存在性.最近,文獻(xiàn)[7]研究了系統(tǒng)(2)拉回吸引子的存在性;文獻(xiàn)[8]研究了系統(tǒng)(2)一致吸引子的存在性.

本文主要研究帶有奇異振動(dòng)外力項(xiàng)系統(tǒng)(1)的一致吸引子的一致有界性和當(dāng)ε→0+時(shí)方程(1)的吸引子與系統(tǒng)(2)的吸引子之間的關(guān)系.運(yùn)用文獻(xiàn)[9]中的方法,證明方程(1)的一致吸引子Aε如下的一些性質(zhì):

‖

1 預(yù)備知識(shí)

(3)

(4)

關(guān)于φ∈Hω(φ0)一致.

K={u(·)|U(t,τ)u(τ)=u(t),

dist(u(t),u(τ))≤Cu,?t≥τ,τ∈R}.

集合K(s)={u(s)|u(·)∈K}被稱(chēng)作是在時(shí)刻t=s(s∈R)的核截片.

AΣ=ω0,Σ(B0)=ωτ,Σ(B0), ?τ∈R.

進(jìn)一步,可得由方程(2)生成的過(guò)程族{Uσ(t,τ)}σ∈Hω(g)是弱連續(xù)的.

?Uσ0(t,τ)uτ, ?t≥τ.

?S∈R.

(5)

2 主要結(jié)果及證明

vt+△2v+2△v+av=

h(t/ε),v|t=τ=0

(6)

的解,其中ε∈(0,1],且滿(mǎn)足不等式

‖△v(t)‖2≤Cε.

(7)

證明 用△2v與(6)式在L2(Ω)上作內(nèi)積可得

(h(t/ε),△2v(t))-(2△v(t),△2v(t)).

結(jié)合H?lder和Young不等式得

‖△v(t)‖2+α1‖△v(t)‖2≤‖(h(t/ε)‖2,

其中α1=2a-4>0.根據(jù)Gronwall引理可知

事實(shí)上,v(τ)=0.

vt+△2v+2△v+av=

ε-ρh(t/ε),v|t=τ=0.

(8)

類(lèi)似定理2.1有

‖△v(t)‖2≤Cε1-ρ, ?t≥τ.

(9)

令w(t)=u(t)-v(t),則w(t)滿(mǎn)足方程

wt+△2w+2△w+aw+b|u|2+u3=

g(x,t),w|t=τ=uτ.

(10)

用w與(10)式作內(nèi)積可得

‖w(t)‖2+‖△w(t)‖2=

-(b|(w(t)+v(t))|2,w(t))-

((w(t)+v(t))3,w(t))+(g(x,t),w(t))+

由(a+b)2≤2(a2+b2)與(a+b)3≤4(a3+b3)得

‖w(t)‖2+2‖△w(t)‖2≤

4|b|(|w(t)|2+|v(t)|2,w(t))+

8(w(t)3+v(t)3,w(t))+2(g(x,t),w(t))+

(11)

在Gagliardo-Nirenberg不等式[7]中,取k=1,n=p=r=m=q=2,θ=1/2可得

4‖w(t)‖2≤c‖△w(t)‖‖w(t)‖≤

其中,c是任意的正常數(shù).

在Gagliardo-Nirenberg不等式中,取k=1,n=2,p=4,r=4,m=q=2,0<θ<1/2,結(jié)合H?lder和Young不等式有

(4|b||w(t)|2,w(t))≤

4|b|‖‖w(t)‖≤

將上述估計(jì)代入(11)式,結(jié)合H?lder、Young和Poincaré不等式可得

在Gagliardo-Nirenberg不等式中,取k=1,p=4,n=m=q=r=2,θ=1/4,結(jié)合Young不等式可得

16|b|2‖‖v(t)‖3‖△v(t)‖≤

在Gagliardo-Nirenberg不等式中,取k=0,p=6,n=m=q=r=2,θ=1/6,結(jié)合Young不等式可得

再結(jié)合Poincaré不等式得

其中β=λ/2.結(jié)合(9)式有

‖w(t)‖2+β‖w(t)‖2≤

其中Cλ是關(guān)于λ的常數(shù).根據(jù)Gronwall引理可知

‖w(t)‖2≤Ce-β(t-τ)‖uτ‖2+

(12)

用△2w與(10)式作內(nèi)積,結(jié)合Young不等式可得

-2a‖△w(t)‖2+16‖△w(t)‖2+

16|b|2‖‖

類(lèi)似前面的討論得

‖△w(t)‖2+γ‖△w(t)‖2≤

c‖w(t)‖6+c‖w(t)‖10+‖△v(t)‖2+

c‖v(t)‖6+c‖v(t)‖10+4‖g(t)‖2,

進(jìn)一步,由(9)和(12)式有

‖△w(t)‖2+γ‖△w(t)‖2≤

cR3+cR5+Cε1-ρ+Cλ(ε3(1-ρ)+ε5(1-ρ))+

其中

根據(jù)Gronwall引理可知

‖△w(t)‖2≤Ce-γ(t-τ)‖△uτ‖2+

由u=w+v和(9)式可得

‖△u(t)‖2≤Ce-γ(t-τ)‖△uτ‖2+

(13)

因此,過(guò)程族Uε(t,τ)有一個(gè)不依賴(lài)于ε的吸收集B*.由于A(yíng)ε?B*,則定理得證.

為了證明定理2.3,首先需要比較當(dāng)初始值相同時(shí),分別取ε>0和ε=0時(shí),相應(yīng)的方程(1)的解.記

uε(t)=U(t,τ)uτ,

其中uτ屬于吸收集B*.由(13)式可得一致估計(jì)

(14)

特別地,當(dāng)ε=0時(shí),由于uτ∈B*,則有

(15)

其中R0=R0(ρ),因?yàn)锽*的大小依賴(lài)于ρ.

引理 2.4 對(duì)?ε∈(0,1],τ∈R和?uτ∈B*,誤差

w(t)=uε(t)-u0(t),

其中uε(0)=u0(0)=uτ,對(duì)任意的不依賴(lài)于ε的常數(shù)C,滿(mǎn)足估計(jì)

證明 由于誤差w(t)是方程

wt+△2w+2△w+aw+b|uε|2+

(uε)3-b|u0|2-(u0)3=

ε-ρh(t/ε),w|t=τ=0, ?t≥τ

(16)

的解.

令q(t)=w(t)-v(t),其中v(t)是方程(6)的解,則q(t)滿(mǎn)足Cauchy問(wèn)題

qt+△2q+2△q+aq+b|uε|2+

(uε)3-b|u0|2-(u0)3=0,

q|t=τ=0.

(17)

用△2q與(17)式在L2(Ω)上作內(nèi)積可得

‖△q(t)‖2+2‖△2q(t)‖2≤

-2a‖△q(t)‖2+(4△q(t),△2q(t))+

2(|b||u0(t)|2,△2q(t))+

2((u0(t))3,△2q(t))+

2(|b||uε(t)|2,△2q(t))+

2((uε(t))3,△2q(t)).

由H?lder和Young不等式得

(2a-16)‖△q(t)‖2≤

4|b|2‖‖

4|b|2‖‖

‖△q(t)‖2+R2‖△q(t)‖2≤C(‖△u0(t)‖2+‖△u0(t)‖6+‖△u0(t)‖10+

‖△uε(t)‖2+‖△uε(t)‖6+‖△uε(t)‖10),

由(14)和(15)式,根據(jù)Gronwall引理可知

由w(t)=q(t)+v(t)和(9)式可得

為了研究一致吸引子的收斂性,需要引理2.4更一般的形式,其對(duì)應(yīng)的方程為

(18)

對(duì)任意的ε∈[0,1],令

引理 2.5 如下不等式成立

其中,C、R0、R1和R2是引理2.4中所提到的.

且

當(dāng)t=0和τ=-L時(shí),結(jié)合引理2.5可得

令L=T,結(jié)合上述2個(gè)不等式,可得

因此,由于uε∈Aε是任意的,則有

其中δ>0是任意的常數(shù),證畢.

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2010 MSC：35B41; 35Q35

(編輯 李德華)

The Uniform Boundedness and Convergence of Uniform Attractors for the Non-autonomous Modified Swift-Hohenberg Equations with Singularly Oscillating External Force

LIU Shifang, MA Qiaozhen

(College of Mathematics and Statistics, Northwest Normal University, Lanzhou 730070, Gansu)

In this paper, we consider the non-autonomous modified Swift-Hohenberg equations with singularly oscillating external forceut+△2u+2△u+au+b|u|2+u3=g(x,t)+ε-ρh(t/ε),forρ∈[0,1) andε>0, and the corresponding S-H equationut+△2u+2△u+au+b|u|2+u3=g(x,t),(w.r.t.ε)boundednessoftherelateduniformattractorsAε.Furthermore,theconvergenceoftheattractorsAεofthefirstequationtotheattractorA0ofthesecondoneisprovedasε→0+.

modified Swift-Hohenberg equations; uniform attractor; singularly oscillating external forces; uniform boundedness

2015-03-31

國(guó)家自然科學(xué)基金(11101334)和甘肅省自然科學(xué)基金(1107RJZA223)

O175.29

A

1001-8395(2016)06-0838-05

10.3969/j.issn.1001-8395.2016.06.011

*通信作者簡(jiǎn)介：馬巧珍(1972—),女,教授,主要從事應(yīng)用微分方程與無(wú)窮維動(dòng)力系統(tǒng)的研究,E-mail:maqzh@nwnu.edu.cn