高壓下L10-FePd晶態合金的物性研究

禹國梁， 成泰民， 張 輝， 徐 策

(沈陽化工大學 材料科學與工程學院， 遼寧 沈陽 110142)

高壓下L10-FePd晶態合金的物性研究

禹國梁， 成泰民， 張 輝， 徐 策

(沈陽化工大學 材料科學與工程學院， 遼寧 沈陽 110142)

采用基于密度泛函理論(DFT)的第一性原理平面波的方法，結合廣義梯度(GGA)近似計算了高壓下四方相L10-FePd晶態合金的結構穩定性、晶格常數、焓差、磁性及電子態密度.計算得出壓力小于170 GPa時，考慮磁性的體系比不考慮磁性的體系更穩定，呈鐵磁態合金,L10-FePd晶態合金的磁矩隨著壓力的增大不斷減小；當壓力大于170 GPa時，考慮磁性的體系與不考慮磁性的體系的焓基本相同，且體系的鐵磁性消失，電子極化態密度趨于對稱.因此，L10-FePd鐵磁性合金的鐵磁性坍塌臨界壓力處于170 GPa附近.

高壓； L10-FePd晶態合金； 鐵磁性坍塌臨界壓力； 電子態密度

Fe-Pd合金體系存在不同的磁性相，其中鐵磁性形狀記憶合金廣泛應用于多功能材料，具有廣闊的應用前景，例如由于大的磁場誘導應變可用于磁傳感器、磁熱彈性元件[1].具有很高單軸磁晶各向異性和很大矯頑力的四方有序相L10-FePd鐵磁性合金(在300 K下，單軸磁晶各向異性能KU=1.7×106J/m3)作為超高密度磁記錄介質材料在電子信息產業有著非常廣泛的應用前景[2].從實用角度而言，磁記錄材料還需要有較低的有序-無序相變溫度和較弱的晶間交換耦合作用，這有利于在制備和生產過程中對材料晶粒粒徑大小的控制和提高記錄信息讀取的準確性.Kelly P E 等[3]利用超導量子干涉儀(SQUID)對 [Fe(10?)/Pd(12?)]10合金的磁性進行了測量，呈現無序-有序中間態的面心立方相，且其矯頑力較小，表現為軟磁相.由于Pd的Stoner因子很大(S=10)，稱為“近鐵磁性金屬”.Pd與鐵磁性金屬形成合金時有許多異常現象[4]，Fe1-xPdx合金的磁性強烈地依賴于其結構以及Pd的相對含量，文獻[5]利用第一性原理計算了不同配比下的Pd含量對基態磁性及電子結構的變化規律.但是，在高壓下對四方有序相L10-FePd鐵磁性合金的磁性及電子結構的計算鮮有報道，為此，我們對具有超高密度磁記錄性能的L10-FePd鐵磁性合金的物性隨壓力的變化規律進行了系統的研究，這為實驗工作者提供了理論依據.

1 計算方法與模型

計算采用了基于密度泛函理論平面波贗勢方法的VASP[6-8]程序.電子間的交換關聯作用選擇基于廣義梯度近似(GGA) 的perdew-burke-ernzerhof (PBE)[9]形式，離子實和價電子之間的相互作用采用投影綴加平面波[10](PAW)方法計算，Fe 原子的3p63d74s1和Pd原子的4p65s14d9作為價電子處理.布里淵區積分采用monkhorst-pack方法對布里淵區進行采樣，積分網格為12×12×12，平面波基函數的截斷能量取為500 eV.對原子的弛豫采用一階的methfessel-paxton smearing方法，smearing展寬為0.2 eV，總能的計算采用了BL?CHL[11]修正的線性四面體方法以獲得更高的精度.電子和離子弛豫的自洽收斂標準分別為能量小于1.0×10-6eV和1.0×10-4eV.

L10-FePd晶胞結構如圖1所示.

圖1 L10-FePd晶胞結構

2 結果與討論

2.1 結構優化

表1列出了L10-FePd晶態合金的結構優化后的晶格參數和原子磁矩.本文采用PBE近似下結構優化得到的理論晶格參數均與實驗文獻[13]和理論文獻[14]符合的較好，說明我們所采用的計算方法和結果非常可靠.

表1 結構優化后L10-FePd的晶格參數與文獻報道的實驗值及計算值的比較

2.2 壓力對FePd晶格常數的影響

圖2給出了L10-FePd晶態合金的晶格常數與晶胞相對體積隨壓力的變化關系.

圖2 L10-FePd合金在不同壓力下的晶格常數和相對晶胞體積

圖2中V0是零壓下 L10-FePd 晶態合金的晶胞體積.從圖2中可以看出:隨著壓力的增大，晶格常數a逐漸變小，c/a變化幅度比較小，說明晶格常數c隨著壓力的增大也隨之逐漸變小，因而總體上體積V隨著壓力的增大不斷的減小，從相對體積V/V0曲線也可以看出體系的體積不斷減小.這是因為L10-FePd合金在外界壓力的作用下，改變了原子間的相互作用力，被壓縮的晶體原子間的鍵長變短.從圖2中c/a曲線可以看出c/a≈0.98，這說明該合金體系近似為立方結構.在外界某種條件下可能會激發出新的滑移系，對材料的延展性有較大的提高，曾有報道有序四方相L10-FePd合金轉變為無序立方相合金[12，15].此外，從相對體積V/V0曲線可以看出隨著壓力的增大，該曲線為“上凸形”，說明相對體積的變化率逐漸變小，從而說明隨著壓力的增大，體系對壓力的敏感度變低，即不容易被壓縮.但是壓力在160～170 GPa區間晶胞的c/a變化明顯，導致了晶胞體積急劇減小，這與體系的磁矩在此區間急劇減小、原子間的自旋極化作用急劇消失相對應，說明在此區間Heisenberg交換關聯急劇減小.L10-FePd鐵磁性合金的鐵磁性坍塌臨界壓力正好處在此壓力區間(160～170 GPa).

2.3 高壓下FePd合金的焓及磁矩

L10-FePd的焓差和磁矩隨壓力的變化如圖3所示.

(a) 考慮電子自旋極化體系相對于沒有考慮電子自旋極化體系的焓差； (b) 不等價原子對體系的磁矩貢獻和總磁矩； (c) 不同軌道電子對體系的磁矩貢獻和總磁矩

圖3 L10-FePd的焓差和磁矩隨壓力的變化

Fig.3 The enthalpy difference and magnetic moments of L10-FePd changing with pressure

根據焓差曲線[圖3(a)]可知：從零壓開始對該體系施加壓力到170 GPa附近時，考慮電子自旋極化(考慮磁性)的L10-FePd比不考慮電子自旋極化(不考慮磁性)的體系基態結構更穩定，因此，L10-FePd晶態合金是鐵磁性合金，這與Yuasa[16]等所報道一致.在施加壓力的過程中，這兩種體系的焓差逐漸變小，當壓力大于170 GPa之后，考慮電子自旋極化的L10-FePd與沒有考慮電子自旋極化的體系焓基本相同.從圖3(b)和(c)可知：L10-FePd晶態合金的鐵磁性坍塌臨界壓力點在170 GPa附近，體系的總磁矩主要由Fe原子貢獻的[見圖3(b)]，Pd原子的磁矩在壓力小于160 GPa以下幾乎不變，而鐵原子頂角處的Fe1原子和底心處的Fe2原子線性緩慢減小；但是在160 GPa至170 GPa區間，Pd原子的磁矩明顯減小，同時Fe原子的磁矩急劇減小，進而導致體系的磁矩急劇減小.從圖3(c)可知：體系的磁矩主要由Fe原子的3d軌道電子和Pd原子的4d軌道電子貢獻的，而Fe原子和Pd原子的s(4s和5s)軌道電子與p(3p和4p)軌道電子的貢獻是抗磁性的，其貢獻明顯比Fe原子和Pd原子的d(3d和4d)軌道電子小很多，因此體系顯示出鐵磁性；當壓力大于170 GPa時，體系的磁矩幾乎為零，轉變為順磁態，發生了鐵磁態到順磁態的磁性相變.

2.4 高壓下FePd合金的電子態密度

由圖4(a)可知：常壓下P4/mmm結構的有序晶態合金L10-FePd鐵磁性主要由頂角處的Fe(Fe1)原子與底心處的Fe(Fe2)原子的3d電子的自旋極化貢獻的.低能區體系的電子態密度是Pd原子的4d電子貢獻的.對于體系中Pd原子而言，常壓下其順磁性的宏觀表現是由Pd原子的4d電子引起的，5s電子與4p電子的貢獻是與4d電子的貢獻相反，即起抗磁性作用，因為4d電子的貢獻大于5s電子與4p電子貢獻的總和，體系中的Pd原子表現為順磁性.從頂角處的Fe1與底心處的Fe2在體系中的電子態密度的貢獻可知，其對體系磁矩的貢獻幾乎等效，這再一次說明L10-FePd鐵磁性晶態合金接近于面心立方結構的四方結構，且在費米能級處自旋朝上的電子態密度大于自旋朝下的電子態密度，因此Fe1原子和Fe2原子宏觀上表現為鐵磁性.在費米能級處電子態密度的貢獻主要由Fe原子承擔，且費米能級處Pd原子電子態密度較小但不為0，這是良導體的微觀表現.隨著壓力的增大，體系的電子極化越來越小，微觀表現為自旋朝上的電子態密度與自旋朝下的電子態密度趨于對稱.

由圖3和圖5可知：壓力小于160 GPa時，有序的晶態合金L10-FePd的磁矩隨著壓力的變化線性緩慢地減小，這是因為在此壓力區間Fe1原子與Fe2原子的磁矩變化較小之故，在此壓力區間Fe1原子與Fe2原子的自旋朝上與自旋朝下的電子態密度變化較緩慢，但是其峰值向費米能級處移動，所以對體系的磁矩而言變化較緩慢；壓力大于170 GPa時，體系的磁矩急劇減小，微觀表現為體系中Fe1原子與Fe2原子的電子態密度急劇趨于對稱，從而電子自旋極化急劇減小，導致了體系的鐵磁性坍塌，這說明P4/mmm結構的L10-FePd晶態合金的鐵磁性坍塌臨界壓力處在170 GPa附近.

圖4 0～100 GPa壓力下L10-FePd的電子態密度

圖5 130～180 GPa壓力下L10-FePd的電子態密度

3 結 論

利用密度泛函理論研究了L10-FePd晶態合金在壓力為0～230 GPa區間的晶體結構、焓差、磁性以及電子結構，得出如下結果：

(1) 在0～170 GPa壓力區間內，考慮自旋極化的L10-FePd晶態合金比不考慮自旋極化的體系更穩定，即考慮磁性的體系更穩定，體系為鐵磁態晶態合金.

(2) 隨著壓力的增大，鐵磁態L10-FePd晶態合金的磁矩不斷減小，當壓力大于170 GPa時，考慮磁性的體系與不考慮磁性體系的焓基本相同，電子態密度趨于完全對稱，磁矩完全消失，即鐵磁性坍塌臨界壓力為170 GPa，從上述三方面可以看出發生了鐵磁態到順磁態的磁性相變.

我們的計算為實驗工作提供了理論參考，未來我們將繼續研究L10-FePd晶態合金的彈性性質、晶格動力學等物理特性.

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聲 明

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《沈陽化工大學學報》編輯部

Study of the Properties in the L10-FePd Crystalline Alloy at High Pressure

YU Guo-liang， CHENG Tai-min， ZHANG Hui， XU Ce

(Shenyang University of Chemical Technology， Shenyang 110142， China)

The structural stability,lattice constants,enthalpy difference,magnetic properties and electronical density of states of the L10-FePd crystalline alloy at high pressure were investigated by using first-principles calculation based on the density functional theory (DFT) within the framework of generalized gradient approximation (GGA).The results of calculation show that the system of considering the magnetic is more stable than without considering magnetic at the pressure below 170 GPa.The L10-FePd crystal alloy is ferromagnetic and the magnetic moment decrease with the pressure increase.When the pressure is above 170 GPa,the enthalpy of the system considering the magnetic is same with the without system the ferromagnetism disappear,and the electronic polarizationdensity of states becomes symmetrical.As the facts the ferromagnetic collapse critical pressure of tetragonal phase L10-FePd ferromagnetism alloy is near 170 GPa.

high pressure； L10-FePd crystalline alloy； ferromagnetic collapse critical pressure； electronical density of states

2016-11-09

國家自然科學基金面上項目(11374215)

禹國梁(1992-)，男，遼寧蓋州人，碩士研究生在讀，主要從事磁性物理及材料物性的研究.

成泰民(1970-)，男，遼寧沈陽人，教授，博士，主要從事磁學及磁性材料物性的研究.

2095-2198(2017)01-0091-06

10.3969/j.issn.2095-2198.2017.01.016

O521+.2

A