鈣鈦礦電池納米陷光結構的研究進展*

潘恒 陳沛潤 石標 李玉成 高清運 張力 趙穎 黃茜 張曉丹

(南開大學光電子薄膜器件與技術研究所, 光電子薄膜器件與技術天津市重點實驗室, 天津 300071)

隨著材料性能的不斷提升, 近年來納米陷光結構在鈣鈦礦電池中的應用受到越來越多的關注.納米陷光結構的引入可以改變光子在電池中的傳輸路徑以及被電池吸收的光子能量.將納米陷光結構用于鈣鈦礦電池中的不同界面可以不同程度地增加電池對光的吸收, 最終提升電池效率.如何有效地應用陷光結構是進一步提升鈣鈦礦電池轉換效率的關鍵問題之一.本文從闡述具有不同納米陷光結構的鈣鈦礦電池性能出發, 對不同結構進行了對比與總結, 并分析了其中的優勢與劣勢.

綜述

1 引 言

目前全球能源危機愈加嚴重, 開發利用可再生能源提供了一種可行的解決方案, 太陽能作為可再生能源是滿足能源需求的重要途徑.有機-無機雜化鹵化物鈣鈦礦[1?8]電池因具有高吸收系數[9,10]、可調的帶隙寬度[11,12]、雙極性以及長載流子擴散濃度[13,14]等特點, 近幾年其轉換效率從3.8%迅速提升至25.2%[15,16], 成為了太陽能領域的研究熱點.如何降低電池的成本同時保持高效率也成為了鈣鈦礦電池研究的一個重要方向.而對于高效率器件, 光學優化是降低電池成本的關鍵.一塊普通的太陽電池板吸收大約25%的入射太陽輻射, 反射1/3的入射太陽輻射, 從而造成了反射損耗.通過在基底與空氣之間添加具有折射梯度的平面材料能夠有效減少反射, 可以解決這一問題.由能量守恒原理可知, 在吸收損耗保持不變的情況下，光的反射減少, 光的透過就相應增加[17].然而這種介于玻璃基底與空氣之間的低折射率和高透過率的超薄材料 (如氟化鎂 (n = 1.39))很少見, 并且對于鈣鈦礦太陽電池而言, 自身對光的吸收已經非常好,加上超薄的減反層效果不明顯.因此, 引入可見光波長范圍內的陷光結構是更為有效的方法.陷光結構不僅可以增加光的散射、衍射, 延長光的傳播路徑, 還可明顯減少入射光的干涉相消現象, 提高太陽電池的吸收利用率[18], 使得電池轉換效率得到提升.陷光結構有望在降低有源層厚度的條件下,獲得寬譜域、寬入射角范圍的良好光子吸收性能,同時具有重復性好、便于模擬和易于改變結構等優點.因此, 采用各種陷光技術設計出高效的陷光結構成為太陽電池領域研究的熱點.迄今為止, 對于陷光結構的報道在硅基薄膜太陽電池上的應用居多, 而將陷光結構應用在鈣鈦礦電池上的報道較少.本文系統地分析了應用于鈣鈦礦電池中的納米陷光結構, 并且對未來的發展趨勢進行了展望.

2 陷光理論基礎

最早期的陷光理論由Yablonovitch和Cody[19]提出, 而后Goetzberger[20]用各向同性散射表面即朗伯表面(Lambertian surface)增大了光捕獲效率, 證明了當光子入射到具有陷光結構的介質中時會延長光的傳播路徑從而增加光的吸收.此外, 電池的電磁學模型亦是需要考慮的因素之一, 即入射光照射到不同折射率的介質分界面上時將光子耦合進入有源層[21,22], 帶有陷光結構的有源層可以激發出四種常見的光學傳輸模式, 如圖1(b)—圖1(e)所示.這些特性來自入射光子與電池耦合得到的不同共振模式, 直觀地稱為“共振”.圖1(a)所示為納米結構陷光原理圖, 當入射光垂直照射時, 會發生Mie共振(過程1)、法布里珀羅共振(過程2)、波導共振(過程3)以及衍射(過程4)現象.圖1(b)所示的為Mie共振模式的電磁場分布圖.圖1(c)顯示的是低品質因子法布里珀羅駐波共振模式的電磁場分布圖, 這種共振是由高折射率的吸收層上表面和底層的金屬對光的限制作用而形成的共振.圖1(d)顯示的為波導共振模式的電磁場分布圖,即吸收層在光子入射時, 由于納米陷光結構的作用, 在阻抗匹配的情況下, 將光耦合到吸收層產生的波導共振從而增加光的吸收.圖1(e)顯示的是衍射模式的電磁場分布圖, 即當納米陷光結構的周期在一個特定的值時, 光入射到表面時, 上層的納米陷光結構可以視為光柵, 在光入射時發生衍射,從而增強光的吸收[23].在光入射到一定的陷光結構中時, 光的傳播路徑會改變, 這些模式被激發,從而將光限制在一定的區域內, 使得該區域內的電磁場強度顯著增強[24].

衡量納米陷光結構對光吸收性能影響的最常用方法是計算增強因子, 即長波段的光電流除以參考樣本的光電流.但是這種方法的弊端之一是參考樣本的光生電流往往噪聲比較大, 造成結果不一致.另一個方法是衡量兩者之間的短路電流, 通過測量每個樣品的外量子效率, 作為波長函數, 然后對太陽光譜的光子通量進行積分得到短路電流.德國卡爾斯魯厄大學物理研究所Trupke等[25]提出了一種采用電致發光測量熒光獲得有用的吸光度和捕獲光增強因子的方法, 同時可以推廣到光致發光.

圖1 納米陷光原理圖24 (a) 納米陷光結構圖[24]; (b) Mie共振; (c) 低品質因子法布里珀羅共振; (d)波導共振;(e)光柵模式Fig.1.Schematic diagram of nano trapping24: (a) Schematic diagram of nano-trapping structure[24]; (b) Mie resonance;(c) low-quality-factor Fabry-Perot standing-wave resonance;(d) guided resonance; (e) diffracted modes.

此外陷光結構對于提高電池開路電壓同樣具有重要的作用.鈣鈦礦吸收層在光照下會產生載流子, 在開路狀態下, 載流子無處可去.理想情況下,它們向外部發光釋放能量, 來準確地平衡入射的陽光.任何額外的非輻射復合都會損害載流子密度的增加, 從而限制開路電壓.在開路時, 載流子有效的向外部發光的效率越高, 非輻射復合就越低, 開路電壓越大[26,27].在幾何光學限制和無損耗的條件下, 對于薄膜電池而言, 短路電流增加的同時, 開路電壓也會上升.

綜上所述, 陷光結構不僅可以對短路電流有所提升, 對開路電壓也有正向作用, 進而提高電池的性能.

3 陷光結構在鈣鈦礦電池中的應用

在鈣鈦礦電池中, 半導體鈣鈦礦材料充當了非常有效的吸收層: 低的激子結合能使得鈣鈦礦中的電子空穴對能夠有效地分離; 此外由于鈣鈦礦有非常好的結晶度[28], 使得載流子擴散長度能夠長達1 μm[29].因此鹵化物鉛碘鈣鈦礦有著很高的光吸收系數[30]、高載流子遷移率[31], 并且可通過物理氣相沉積和溶液處理兩項廉價的技術獲得[32].快速的技術進步帶來了性能的大幅度改進, 當前認證效率(PCE)已高達25.2%[33].為了進一步提高效率,光學優化變得越來越重要.通過運用納米陷光結構來進一步增強對入射光子的有效吸收.這種結構在保持高效率的同時能夠通過降低電池的厚度來減少對原材料的使用, 可進一步降低成本并減少重金屬鉛對環境的污染.陷光結構的設計以及在電池中的應用有多種方案, 將在下面一一介紹.

3.1 表面抗反射納米結構

當一束光垂直入射到平面玻璃襯底時, 大約有4%的光會被反射回去, 如考慮到入射角度的問題時會有30%的光被反射[34].因此, 在襯底的前表面引入一定的納米結構, 可以引起入射光子在界面處的散射與干涉, 降低光反射損失.拉夫堡大學電子、電氣和系統工程學院Kaminski等[35]采用交替生長的ZrO2和SiO2薄膜形成了介電抗反射層, 并將其置于鈣鈦礦電池的玻璃基底上表面, 使玻璃基底的平均透過率增長了2%—5%, 平均積分反射率減了 0.8%.然而, 采用平面的干涉結構, 通過光子在平面反射層上表面的相位差實現反射相消, 非常依賴于入射角度, 不具有光入射角度使用范圍上的普適性.一種可行的解決方案是在入射光表面引入可見光波長范圍內的透明陷光結構, 使可見光在納米陷光結構界面處發生散射, 從而降低反射幾率.香港科技大學電子與計算機工程系Tavakoli等[36]將聚二甲硅氧烷(PDMS)納米錐狀陷光結構置于空氣與柔性玻璃基底之間作為抗反射層, 構建了柔性鈣鈦礦電池, 當納米錐之間的縱橫比為1時, 入射波長在300—850 nm之間反射率減小了6%.這是由于納米錐結構減小了空氣與PDMS之間的有效折射率梯度, 縱橫比越大, 折射率梯度越平緩.另一方面, 高縱橫比結構的散射作用有效減少了反射, 光子吸收的增加進一步促進短路電流從17.7 mA/cm2增 長 到 了 19.3 mA/cm2, 效 率 由12.06%提高至13.14%, 具體器件結構及外量子效率如圖2(a)和圖2(b)所示.采用時域有限差分算法(FDTD)對有無納米陷光結構下鈣鈦礦活性層中的電磁場分布特性進行了模擬仿真, 如圖2(c)和圖2(d)所示.紅色代表強度更高, 藍色代表強度更低, 通過對比, 當引入納米結構后, 對入射光電磁場強度進行了再分配, 通過與鈣鈦礦活性層之間的光學耦合, 可顯著提高活性層中的電磁場強度, 吸收增強.

圖2 香港科技大學電子與計算機工程系Tavakoli等[36]制備的鈣鈦礦電池器件結構與性能36 (a)電池結構為納米錐抗反射層/柔性玻璃襯底/摻錫氧化物透明電極/氧化鋅/鈣鈦礦/Spiro-OmeTAD/金; (b) 有無納米錐結構的電池外量子效率; (c)無納米錐結構時的活性層中電磁場分布特性; (d)有納米錐結構時的活性層中電磁場分布特性Fig.2.Structure and performance of perovskite cell made byTavakoli[36] form Department of electronic and computer engineering,Hong Kong University of science and technology36: (a) Schematic structure of the perovskite solar cell device with nanocone PDMS film attached on the top and flexible glass substrate/tin doped oxide transparent electrode/zinc oxide/perovskite/spiro OmeTAD/gold; (b) QE measurement of perovskite devices with and without a PDMS nanocone film; Electric field in the active layer (c) without and (d) with PDMS nanocone film with red showing a high generation rate and blue showing a low generation rate.

表1 有無抗反射層結構電池的各參數對比集合Table 1.Photovoltaic parameters of perovskite solar cells with (‘ARC’) and without (‘Ref’) an anti-reflection coating placed at the air/glass interface of the cell.

以上為有序自組裝陷光結構表面抗反射層, 無序自組裝陷光結構表面抗反射層亦有所報導, 如PDMS內部凹陷倒金字塔納米結構[37], 微觀金字塔結構[38]等等, 如表1所列, 在開路電壓、填充因子和電池效率不受影響的情況下, PDMS內部凹陷倒金字塔納米結構短路電流從20.7 mA/cm2提升到21.7 mA/cm2, 微觀金字塔結構短路電流從20.6 mA/cm2提升到 21.2 mA/cm2.

3.2 紋理陷光結構

通過在鈣鈦礦電池器件內部引入一定的陷光結構, 改變入射光子在電池內部的傳輸路徑, 將獲得光吸收幾率的有效增大.然而在鈣鈦礦電池中引入陷光結構, 卻遇到了諸多挑戰.這源于傳統的金字塔或彈坑類陷光結構特征尺寸較大, 一般在數百納米或微米量級, 容易造成厚度僅為數納米的電子/空穴傳輸層覆蓋不均勻, 并引起鈣鈦礦活性層結晶特性惡化, 形成短路溝道.模擬結果表明, 在具有周期性納米錐結構的基板上生長ETL層和鈣鈦礦層可以顯著增強鈣鈦礦材料的光學吸收[39].因此采用特征尺寸較小的紋理陷光結構為以上問題提供了一條有效的解決途徑.

本課題組石標等[40]使用絨面SnO2:F(FTO)襯底, 構建了具有紋理陷光結構的正向鈣鈦礦太陽電池.電池結構如圖3(a)所示.圖3給出了基于紋理陷光結構的鈣鈦礦活性層的形貌結構及電池吸收與I-V特性曲線.由圖3(b)和圖3(c)對比可見,與平面FTO襯底相比, 生長于絨面FTO襯底之上的鈣鈦礦活性層具有更佳的結晶特性, 晶粒尺寸明顯增大.圖3(d)的吸收特性曲線顯示, 無論是鈣鈦礦活性層還是電池器件在絨面FTO襯底之上均表現出更好的吸收特性, 并且由于陷光效果的影響, 吸收曲線在長波段500—800 nm的吸收有明顯的提升, 這源于絨面界面處的光散射效果.圖3(e)的電池I-V特性曲線表明, 紋理陷光結構的引入不僅改善了電池的光吸收特性, 同時由于對鈣鈦礦活性層結晶特性的改善, 材料缺陷態密度降低, 光生載流子復合減少, 電學特性改善, 因此在圖3(d)中吸收曲線的短波段300—500 nm有一定的吸收增強, 并且由于光學特性與電學特性的改善, 兩者共同作用使得短路電流由 17.3 mA/cm2提高至19.8 mA/cm2, 效率由 10.9% 提高至 13.3%, 展現了良好的陷光特性.

另一種方法是改變鈣鈦礦吸收層的表面形貌,運用溶液法制備鈣鈦礦電池, 在溶液處理過程中通過改變界面的形貌、尺寸、大小形成絨面[41,42].根據LarMer模型, 成核與晶體生長之間的動力學關系決定了最終的晶粒表面形貌和結晶度.當鈣鈦礦前驅液達到了過飽和狀態, 成核現象決定了鈣鈦礦上層的形貌.

莫納什大學材料科學與工程系Huang等[43]用氣體輔助制造法實現了對鈣鈦礦吸收層表面形貌的控制.具體步驟為: 在旋涂鈣鈦礦前驅液的時候, 等待下層液體結晶之后, 用氮氣吹走上層的溶劑, 只留下溶質[43,44], 形成絨面鈣鈦礦吸收層, 如圖4(a)所示.在底部致密鈣鈦礦層成核之后, 上部的二次過飽和成核是形成絨面的關鍵.如圖4(b)所示, 此陷光結構增大了短路電流與外量子效率,最高的短路電流達到了22 mA/cm2, 增長了一個百分點, 且最大效率達到了16.8%, 如圖4(c)所示.北京大學介觀物理國家重點實驗室的Shi等[40]在使用兩步旋涂法制作鈣鈦礦吸收層時, 通過提高反應溫度使得鈣鈦礦吸收層的上層界面同樣形成了絨面結構, 以增強鈣鈦礦吸收層與空穴傳輸層的陷光效果.并且在開路電壓和填充因子不變的情況下, 相比于平面結構的器件, 該器件的短路電流從15.3 mA/cm2增長到 16.5 mA/cm2.

圖3 本課題組石標等制作的鈣鈦礦電池器件結構與性能[40](a)在絨面FTO玻璃上生長的鈣鈦礦太陽電池; (b) 在絨面結構上鈣鈦礦吸收層的表面形貌; (c) 在平面結構上鈣鈦礦吸收層的表面形貌; (d) 鈣鈦礦吸收層在平面和絨面FTO上的可見光吸收率以及鈣鈦礦電池在絨面和平面FTO上的可見光吸收率; (e) 在絨面和平面FTO上的I-V特性曲線Fig.3.The structure and performance of perovskite cell made by Dr.Shi of our group[40] of our research group: (a) Schematics of possible incident light paths within perovskite solar cells with textured substrate; (b) surface morphologies of SEM images oftextured FTO/TiO2/perovskite film; (c) surface morphologies of SEM images ofsmooth FTO/TiO2/perovskite film; (d) absorption coefficient of different perovskite films without/with Au back contact; (e) performance of devices with different FTO substrates.J-V characteristics.

首爾國立大學機械與航空航天工程系Seong等[45]通過控制電子傳輸層的表面形貌制備納米陷光結構.第一步: 等離子體刻蝕硅片形成半球狀模板;第二步: 全氟聚醚(PFPE)壓印在硅片模板上; 第三步: 在半球凹陷狀的PFPE上滴涂PDMS溶液,直到PDMS凝固從而得到和硅片一樣的半球狀陣列; 第四步: 旋涂完多孔二氧化鈦溶液之后, 將PDMS壓印在多孔二氧化鈦這個電子傳輸層上,最終得到蛾眼的陷光結構, 如圖5(a)所示.電池的光吸收伴隨著鈣鈦礦層的電場強度的增強而增大,如圖5(b)所示, 這是空腔共振的結果.此類陷光結構在鈣鈦礦電池領域應用廣泛, 如在FTO玻璃基底上通過電子束蒸發形成的有序二氧化鈦電子傳輸層的螺旋型納米線并且依次在此上旋涂HC(NH2)2PbI3鈣鈦礦吸收層、spiro-OmeTaD、金電極[46].當納米線的半徑為42 nm時, 由于光的散射 作 用 , 短 路 電 流 從 18.96 mA/cm2提 高 到19.88 mA/cm2, 在 此 基 礎 上 巴 黎 化 學 研 究 所Zhang和 Pauporte[47]通過電化學沉積形成的ZnO2納米線, 再通過液相沉積法沉積二氧化鈦的同時用(NH4)2TiF6刻蝕掉氧化鋅納米線從而制作成二氧化鈦納米管電子傳輸層, 在增強陷光的同時, 也增大了電子傳輸層與鈣鈦礦層的接觸面積,當納米管的直徑為120 nm時, 電流從13.52 mA/cm2增加到了20.75 mA/cm2.

圖4 莫納什大學材料科學與工程系Huang等制作的鈣鈦礦電池器件結構與性能[43]制作的鈣鈦礦電池器件結構與性能 (a)制作過程圖解; (b)絨面鈣鈦礦TEM圖; (c)平面鈣鈦礦與絨面鈣鈦礦的外量子效率與電流密度Fig.4.Structure and performance of perovskite battery devices made by Huang et al from Department of Materials Engineering,Monash University[43]: (a) Schematic diagram illustrating the fabrication procedure (b) centred dark-field TEM image for a crosssection of a textured perovskite sample deposited on FTO-glass; (c) IPCE spectrum (solid lines) of a planar perovskite device (grey line) and a textured.

圖5 首爾國立大學機械與航空航天工程系Seong等制作的材料結構與陷光性能[45] (a)蛾眼介孔二氧化鈦三維圖解; (b)帶有蛾眼介孔二氧化鈦的鈣鈦礦吸收層電磁場強度分布Fig.5.Material structure and light trapping properties of-Seong[45], Department of mechanical and aerospaceengineering, Seoul National University (a) 3D illustration of motheye patterned mesoporous TiO2 (mp-TiO2) layer; (b) electric field on active layer with Moth-eye TiO2.

3.3 表面等離激元

表面等離激元是金屬與電介質界面上的自由電子在入射光子激勵下的集體振蕩[48].根據形成模式不同, 可將表面等離激元分成兩類: 一種是金屬/半導體薄膜界面傳播的表面等離極化激元, 又稱傳播型表面等離激元, 或等離極化激元(SPP);另一種是局限于封閉的粗糙金屬表面或者金屬納米粒子上傳播的局域型表面等離激元, 稱為近場增強型表面等離激元(LSP).其主要機理是: 當入射光照射到金屬納米顆粒上時, 金屬表面的自由電子在電磁場的激發下發生電子集體振蕩, 在與入射光的頻率相匹配的情況下便會發生共振現象[49], 產生金屬納米顆粒表面等離激元, 使得金屬表面很小范圍內的局域電磁場強度指數型增長.將表面等離激元引入太陽電池中, 可以在一定波長上顯著增強入射光場強度, 進而增強該波段上光吸收幾率.薄膜太陽電池中表面等離激元陷光結構示意圖如圖6所示, 圖6(a)和圖6(b)分別為近場增強型(LSP)和表面等離極化激元(SSP).

圖6 莫納什大學材料科學與工程系Pascoe等制作的鈣鈦礦器件陷光原理圖[50]制作的鈣鈦礦器件陷光原理圖(a)嵌入金屬納米粒子在吸收層附近的近場增強型表面等離子激元共振; (b)周期性結構表面等離子激元納米結構Fig.6.Trapping principle diagram of perovskite devices made byPascoe[50], Department of materials science andengineering, Monash University: (a) Near-field Enhanced Surface Plasmon Resonance of Metal Nanoparticles Embedded near the Absorp-tion Layer; (b) surface plasmon nanostructures with periodic structures.

關于表面等離激元在有機太陽電池中應用的一些最早的報道集中于電荷傳輸層中等離子體納米結構的集成, 實現了光吸收性能和器件電學性能的同步提高[51,52].近年, 表面等離激元在有機光伏器件中的應用顯示出了吸收增強的優勢, 如緩沖層的導電性和激子離解的增強[53, 54]等離激元.從光學角度來看, 器件效率的提高與通過光散射或近場表面等離激元模式增強光的吸收有關[55,56].其他研究將器件性能的提高歸因于電荷傳輸層或活性層的形態變化, 以及光吸收的增強[57,58].等離激元納米結構如納米線、納米光柵都已成功運用在鈣鈦礦電池中, 如銀納米光柵與金納米光柵制作而成的雙等離子體納米器件增強寬帶吸收[59], 這是金納米結構的局域等離激元共振和銀納米結構等離子體共振同時產生的結果.密歇根大學電子工程與計算機科學系Kang等[60]將銀用于納米線電極的制備中, 利用等離激元共振和波導效應提高了35%的功率轉換效率, 調整銀光柵的周期, 使增強的光譜范圍與有機半導體的吸收峰相匹配, 可以進一步提高效率.一些研究報道中將等離激元納米結構放在介孔鈣鈦礦電池的支架層里實現了光的吸收增強,結果如表2 所列, Al2O3支架中 80 nm Au@SiO2球形核殼納米顆粒[61], Al2O3支架中40 nm Ag@TiO2球形核殼納米顆粒[62], Al2O3支架中直徑為40 nm的球形納米顆粒和納米棒[63], 在TiO2支架中100 nm金銀合金爆米花形狀的納米顆粒[64], 一種金納米顆粒(60 nm)/TiO2納米纖維支架[65]以及TiO2支架中的Au納米顆粒[66].等離激元納米結構的加入改善了太陽能電池的效率, 并且在短路電流上都有所改善.牛津大學物理系Zhang等[61]發現效率的增速要超過電流的增速, 他們將其歸因于等離激元納米結構的近場增強導致激子結合能降低.綜上所述, 鈣鈦礦太陽電池中等離激元納米結構的引入不僅會改善電池的光吸收, 還會對電池的電性能產生影響.

表2 有無等離激元納米結構的電池參數Table 2.Photovoltaic parameters of perovskite solar cells with the same fabrication parameters, with (‘NSs’)embedded plasmonic nanostructures, and without them (‘Ref’).

4 結論與展望

本文主要論述了三種納米陷光結構在鈣鈦礦電池中的應用, 第一種為表面抗反射納米結構, 論述了有序和無序抗反射納米結構增強鈣鈦礦電池表面光的吸收, 在入射光表面引入波長級透明陷光結構, 使可見光在納米陷光結構界面處發生散射,從而降低反射幾率.第二種為紋理陷光結構, 為避免電池內部短路溝道的形成, 引入尺寸較小的紋理陷光結構, 不僅改善了電池的光吸收特性, 同時由于鈣鈦礦活性層結晶特性的改善, 使得材料缺陷態密度降低, 光生載流子復合減少, 電學特性改善.第三種為等離激元納米結構, 該結構可以進一步提升薄膜吸收材料在長波段的吸收, 以達到提高光利用率和電池效率的效果.

總體來說, 陷光結構在鈣鈦礦電池中的應用還有很大的進步空間.到目前為止, 對于器件性能提升的研究主要還是在增強光的吸收, 而這些報道的提升主要是集中在短路電流的提升.雖然本文大部分是通過單結電池來論述陷光結構的應用, 但是陷光結構在疊層電池中的應用將是熱點.相比于平面疊層電池, 絨面的疊層電池在短路電流上具有更大的的提升空間.然而, 目前的報道主要集中在中等效率的電池上, 在超過20%的單結電池中依然鮮有報道.雖然理論工作表明了如何采用納米陷光結構更好地優化器件光學性能, 但值得注意的是, 光學性能的改善不應以降低器件電學性能為代價.因此, 在沖擊高效率電池的時候需要同時考慮光學優化與電學優化的折中方案.