具有半對(duì)稱(chēng)度量ρ-聯(lián)絡(luò)的共形平坦Yamabe孤立子的特征

潘 鵬, 劉建成

(西北師范大學(xué) 數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院, 蘭州 730070)

1 引言及主要結(jié)果

(1)

(2)

(3)

對(duì)Riemann流形(Mn,g)上的向量場(chǎng)V∈X(M), 如果存在光滑函數(shù)σ, 使得度量g沿V方向的Lie導(dǎo)數(shù)滿(mǎn)足

LVg=2σg,

(4)

則稱(chēng)V為(Mn,g)上的一個(gè)共形向量場(chǎng),σ為關(guān)于V的勢(shì)能函數(shù).當(dāng)勢(shì)能函數(shù)為常數(shù)0時(shí), 稱(chēng)V為Killing型向量場(chǎng)[5].記(Mn,g)的數(shù)量曲率為r, 如果存在V∈X(M)及常數(shù)λ∈, 滿(mǎn)足方程

LVg=(λ-r)g,

(5)

則稱(chēng)(Mn,g)為Yamabe孤立子, 記為(Mn,g,V,λ), 并稱(chēng)V為孤立子場(chǎng),λ為孤立子常數(shù)[6].

Yamabe孤立子是Yamabe流[6]

的自相似解, 其在共形幾何中具有重要作用.由于Weyl張量是共形變換下的一個(gè)不變量, 且在三維情形中恒為0.因此, 具有某種結(jié)構(gòu)三維Yamabe孤立子的幾何(曲率)性質(zhì)得到廣泛關(guān)注. 例如： Sharma[7]研究了三維具有Sasakian結(jié)構(gòu)的Yamabe孤立子; Wang[8]研究了三維具有Kenmotsu結(jié)構(gòu)的Yamabe孤立子; Ghosh[9]將文獻(xiàn)[8]的結(jié)果推廣到一般維數(shù)的情形; Chaubey等[10]將半對(duì)稱(chēng)度量ρ-聯(lián)絡(luò)和Yamabe孤立子相結(jié)合, 研究三維具有半對(duì)稱(chēng)度量ρ-聯(lián)絡(luò)結(jié)構(gòu)的Yamabe孤立子(M3,g,V,λ), 證明了M3的截面曲率為常數(shù)-1, 且孤立子常數(shù)λ=-6.

受文獻(xiàn)[9]的啟發(fā), 本文將文獻(xiàn)[10]的結(jié)論由共形平坦條件下推廣到高維情形, 得到如下結(jié)果:

定理1設(shè)(Mn,g,V,λ)為n(n>3)維緊致的具有半對(duì)稱(chēng)度量ρ-聯(lián)絡(luò)的共形平坦Yamabe孤立子, 則其截面曲率為常數(shù)-1, 孤立子常數(shù)λ=-n(n-1), 且孤立子場(chǎng)V為Killing型向量場(chǎng).

根據(jù)定理1, 并由常截面曲率的Riemann流形必為共形平坦的, 可得如下推論:

推論1設(shè)(Mn,g,V,λ)為n(n>3)維緊致的具有半對(duì)稱(chēng)度量ρ-聯(lián)絡(luò)的Yamabe孤立子, 則其具有常截面曲率的充要條件是(Mn,g,V,λ)是共形平坦的.

2 預(yù)備知識(shí)及引理

本文約定R,S,Q分別表示關(guān)于Levi-Civita聯(lián)絡(luò)的Riemann曲率張量、 Ricci曲率張量和Ricci變換,X,Y,Z,…表示(Mn,g)上任意光滑切向量場(chǎng), Δ表示度量g的Laplace算子.根據(jù)式(2)和式(3), 一個(gè)具有半對(duì)稱(chēng)度量ρ-聯(lián)絡(luò)的Riemann流形(Mn,g)上成立如下等式：

Xρ=π(X)ρ-X.

(6)

由式(6), 通過(guò)計(jì)算有

R(X,Y)ρ=π(X)Y-π(Y)X,

(7)

從而

S(X,ρ)=-(n-1)π(X),

(8)

式(8)等價(jià)于

Qρ=-(n-1)ρ.

(9)

設(shè)V為n維Riemann流形(Mn,g)上的一個(gè)共形向量場(chǎng), Yano[5]證明了

(LVS)(X,Y)=-(n-2)g(Xσ,Y)+Δσ·g(X,Y),

(10)

LVr=-2σr+2(n-1)Δσ.

(11)

此外, Riemann流形(Mn,g)(n≥3)上的Weyl張量C定義[11]為

引理1若(Mn,g)為n(n>3)維具有半對(duì)稱(chēng)度量ρ-聯(lián)絡(luò)的共形平坦Riemann流形, 則其數(shù)量曲率r滿(mǎn)足ρ(r)=2(r+n(n-1)).

證明: 因?yàn)?Mn,g)是維數(shù)大于3的共形平坦Riemann流形, 故Weyl張量C=0, 從而由式(12)知

由Y,Z的任意性, 在式(13)中令Y=Z=ρ, 得

結(jié)合ρ是單位向量場(chǎng), 即g(ρ,ρ)=1, 利用式(8),(9), 并對(duì)比式(7)計(jì)算可得

(15)

于是, 任取Y∈X(M), 由式(15)和式(6), 通過(guò)計(jì)算可得

取{ei}為局部單位正交標(biāo)架場(chǎng), 在式(16)中令X=Y=ei并對(duì)i求和, 結(jié)合恒等式

得

(17)

對(duì)式(17)兩邊與ρ做內(nèi)積, 得ρ(r)=2[r+n(n-1)].證畢.

引理2若(Mn,g,V,λ)為n(n>3)維具有半對(duì)稱(chēng)度量ρ-聯(lián)絡(luò)的共形平坦Yamabe孤立子, 則數(shù)量曲率r是調(diào)和的.

(18)

LVr=r(r-λ)-(n-1)Δr.

(19)

另一方面, 任取Y∈X(M), 對(duì)式(15)兩邊與Y做內(nèi)積, 得

(20)

于是, 結(jié)合式(5),(18)～(20)及Lie導(dǎo)數(shù)算子的性質(zhì), 通過(guò)計(jì)算得

對(duì)比式(18),(21), 經(jīng)計(jì)算有

取{ei}為局部單位正交標(biāo)架場(chǎng), 在式(22)中令X=Y=ei并對(duì)i求和, 利用式(5)及Lie導(dǎo)數(shù)算子的性質(zhì), 可得Δr=-Δr, 即Δr=0.證畢.

3 定理1的證明

下面證明定理1.因?yàn)間(ρ,ρ)=1=π(ρ), 故由式(5)得

(LVg)(ρ,ρ)=(λ-r)g(ρ,ρ)=λ-r.

(23)

又因?yàn)?/p>

(LVg)(ρ,ρ)=LVg(ρ,ρ)-2g(LVρ,ρ),

(24)

于是由式(23),(24)得

(25)

從而

(26)

另一方面, 在式(22)中, 令X=Y=ρ, 結(jié)合式(26), 經(jīng)計(jì)算可得

又因?yàn)?/p>

ρ(ρ(r))=g(ρr,ρ)+g(r,ρρ)=g(ρr,ρ)+g(r,π(ρ)ρ-ρ)=g(ρr,ρ),

(28)

于是將式(28)代入式(27), 并結(jié)合引理1, 經(jīng)計(jì)算得

Δr=2(n-1)[2n(n-2)+λ]+2(n-3)r.

(29)

根據(jù)引理2有

(30)

由于λ為常數(shù), 故r是常數(shù), 因此關(guān)于孤立子場(chǎng)V的勢(shì)能函數(shù)σ也是常數(shù).

(31)

其中Ω表示體積元素.由于σ是常數(shù), 因此由式(31)得σ=0.從而孤子場(chǎng)V是Killing型向量場(chǎng).

此外, 由σ=0知λ=r, 代入式(30)得

λ=r=-n(n-1),

(32)

再結(jié)合式(15)得

QX=-(n-1)X.

(33)

最后將式(32),(33)代入式(13), 計(jì)算可得

R(X,Y)Z=-(g(Y,Z)X-g(X,Z)Y),

(34)

表明(Mn,g,V,λ)具有常截面曲率-1.證畢.