二氧化硅氣凝膠光學性能及輻射探測性能研究

摘要：針對慣性約束聚變中高能γ射線探測存在的X射線影響，以及氣體切倫科夫輻射體調控閾值復雜或部分切倫科夫輻射體不可調控閾值的問題，提出了使用硅氣凝膠作為切倫科夫輻射體對γ射線進行探測的方法。首先，搭建透過率測量平臺，測量了厚度為1cm的410mg/cm3硅氣凝膠在250～800nm波長范圍內的透過率，得到了硅氣凝膠的吸收散射系數；然后，使用最小偏差角的方法對硅氣凝膠的折射率進行了測量，并對全波段折射率進行擬合；進而，將得到的吸收散射系數與折射率寫入Geant4軟件，在硅氣凝膠探測系統中，對不同能量γ射線的能量響應進行了模擬計算；最后，在西北核技術研究院的60Co源上搭建系統，分別對硅氣凝膠及石英玻璃的發光強度進行了測量。結果表明：硅氣凝膠凈信號達到了11.67nA，不確定度為3.8%；石英玻璃的凈信號達到了373.67nA，不確定度為3.2%。研究結果證實了硅氣凝膠切倫科夫探測系統對γ射線探測的可行性，說明了硅氣凝膠可作為切倫科夫輻射體應用于慣性約束聚變中的高能γ射線診斷。

關鍵詞：慣性約束聚變；γ射線探測；切倫科夫輻射體；硅氣凝膠

中圖分類號：TL812 文獻標志碼：A

DOI：10.7652/xjtuxb202502013 文章編號：0253-987X（2025）02-0127-07

Optical Properties and Radiation Detection Properties of Silica Aerogel

YAN Yihong1， ZHANG Mei2， SHENG Liang2， TANG Lingzhi1， JI Fu1，

HE Jiayang1， HU Guang1， HU Huasi1

（1. School of Energy and Power Engineering， Xi’an Jiaotong University， Xi’an 710049， China;

2. State Key Laboratory of Intense Pulsed Radiation Simulation and Effect， Northwest Institute of

Nuclear Technology， Xi’an 710024， China）

Abstract：To address the influence of X-ray on the detection of high-energy gamma rays in inertial confinement fusion and the challenges associated with the complex control thresholds of gas Cherenkov radiators and the fixed thresholds of some Cherenkov radiators， a novel approach was proposed in this paper to utilize silica aerogel as a Cherenkov radiator for gamma-ray detection. Firstly， a transmittance measurement platform was constructed， and the transmittance of a 1 cm thick silica aerogel with a density of 410mg/cm3 within the wavelength range of 250nm to 800nm was measured， along with its absorption and scattering coefficients. Subsequently， the refractive index of silica aerogel was determined using theminimum deviation angle method， followed by fitting across the wavelength range from 250nm to 800nm. These derived parameters absorption and scattering coefficients， as well as the refractive index were integrated into the Geant4 software. The Geant4 software was then used to simulate the different gamma energy responses of the silica aerogel detection system. Finally， the luminous intensity of both silica aerogel and quartz glass was measured respectively using a system based on a 60Co source at the Northwest Institute of Nuclear Technology. The results show that the net signal for silica aerogel was 11.67nA with a 3.8% uncertainty， while the net signal for quartz glass was 373.67nA with a 3.2% uncertainty. This proved the feasibility of the silica aerogel Cherenkov detection system for gamma-ray detection. These results demonstrate the potential of silica aerogels as Cherenkov radiators for high-energy gamma-ray diagnostics in ICF experiments.

Keywords：inertial confinement fusion;" gamma-ray detection; Cherenkov radiator; silica aerogel

慣性約束聚變（ICF）中，對于聚變反應時間演化的研究有助于進一步加深對于ICF物理過程的理解，從而改善聚變裝置設計，以推進激光聚變研究。與聚變過程中產生的14MeV快中子相比，由另一反應道產生的16.7MeV高能γ射線則沒有時間展寬，而是直接指示聚變過程的時間行為。因此，對此高能γ射線的時間譜進行探測，可以精確地表征聚變過程弛豫行為［1-8］。

靶丸熱區初級中子向外發射并透過冷燃料區后可與燒蝕層中的12C發生12C（n， n’γ）12C非彈性散射，出射的散射γ射線能量為4.43MeV，對其進行探測和成像，可以獲得碳燒蝕層面密度分布信息，推斷聚變靶丸壓縮狀況和壓縮對稱性［9］。因此，在美國國家點火裝置（NIF）上使用了不同的診斷方式，以此對γ射線進行診斷［10］。

近些年，NIF在其聚變探測中主要使用閾式氣體切倫科夫系統 （GCD）［11-14］與γ反應時間（GRH）［15］測量系統，以此對聚變過程產生的γ射線進行測量。在測量過程中通過射線在氣腔內激發氣體發出切倫科夫光，對切倫科夫光進行探測，進而推導聚變過程中的射線信息。而氣體切倫科夫探測器需要通過調控壓強來對射線閾值進行調控，其系統較為復雜。同時，由于氣體腔室較長，在氣腔中對射線時間譜的測量會存在一定的時間彌散。水、熔融石英等切倫科夫發光介質對射線的發光閾值較低，且無法對閾值進行調節［16-19］，故難以實現對高能γ射線的超快時間響應的探測與成像。

硅氣凝膠作為可通過調節密度對閾值進行調節的切倫科夫輻射體已廣泛應用于高能粒子探測［20-22］，所探測的高能粒子能量遠超過發生切倫科夫效應閾值。本研究利用硅氣凝膠的閾值特性，來抑制聚變環境中較低能量的γ、X射線等本底干擾，可精確探測靶丸聚變過程中泄漏的16.7MeV高能γ射線和4.43MeV散射γ射線。為此，本研究先對密度為410mg/cm3的硅氣凝膠的光學性能和γ射線探測性能開展研究，為后續使用硅氣凝膠對4MeV以上不同能量γ射線的精確探測和成像建立了基礎。

1 切倫科夫探測原理

帶電粒子在透明介質中的速度超過光速時，會在路徑周邊一定距離內將分子極化。隨著帶電粒子的運動，開始極化的介質會退極化，并以電磁波的形式向外釋放能量。在這個過程中，帶電粒子速度vp需要超過介質中的光速cm，釋放出的能量會在運動路徑周邊形成光場，切倫科夫輻射是有閾值的發光，其閾值如下

Ee=mc2n（n2－1）0.5－1（1）

式中：m為入射粒子的質量；n為介質折射率；c為真空中的光速。根據文獻［23］中的經典理論，可知在單位路徑上的輻射能量，即

dWdl=z2e2c2∫nβgt;11－1n2β2ωdω（2）

式中：W為輻射總能量；l為路徑長度；z為帶電粒子電荷數；e為電子的電荷量；β為以真空中光速為單位的入射粒子速度；ω為光子頻率。由于sin2θ=1－cos2θ=1－1/n2β2，假設介質的折射率，在波長λ1、λ2之間不隨波長λ變化，則式（2）可化簡為

dWdl=－4π2z2e2sin2θ∫λ2λ11λ3dλ （3）

由式（3）可以看出，輻射能量是波長的連續函數，且隨著波長的減小而增加，由此可說明切倫科夫光在紫外區域最強，而發光隨著波長的增加強度變弱。在對切倫科夫光進行探測時，對探測器的選型要求在紫外波段較為靈敏，以測量得到更多的光子。

2 硅氣凝膠光學性能測量

硅氣凝膠作為切倫科夫輻射體，其光學性能參數影響著模擬計算與實驗測量的準確性，因此需要對硅氣凝膠的折射率與透過率等參數進行測量。國內已有較為成熟的硅氣凝膠生產工藝，可以制作較透明的疏水性硅氣凝膠［24-26］。本文主要使用410mg/cm3的硅氣凝膠作為樣品，來進行模擬計算與實驗測量。

2.1 硅氣凝膠透過率與吸收散射系數測量

對硅氣凝膠的透過率測量，需搭建光學透過率測量平臺，使用卓立漢光公司生產的Zolix Omini-λ300光譜、光電管、DCS300PA雙通道數據采集器搭建測量系統，以此對透過率進行測量，測量過程中，使用白光源作為輸入光源，并在光譜儀中進行分光處理。在250～800nm波長范圍內，每隔1nm對透過硅氣凝膠的透過率信號進行記錄，測試系統示意圖如圖1所示。

在測量過程中，首先測量無樣品時的白光譜；隨后在暗室中的樣品臺上放入硅氣凝膠，測量白光源經過分光后，不同波長的光透過硅氣凝膠后，在光電管上收集得到的信號；將二者分別扣除無光源時的本底信號后相除，即可得到樣品的透過率曲線。根據上述過程，對厚度為1cm、410mg/cm3的硅氣凝膠樣品透過率進行測量，透光率與波長的關系如圖2 所示。

由圖2可以看出，硅氣凝膠在紫外波段透過率較低，在波長約為450nm時，透過率達到50%，后續隨著波長的增加，其透過率逐漸上升。這說明紫外波段的切倫科夫光在樣品內部吸收散射較為嚴重，所以在后續實驗過程中，需要選擇更靈敏的探測器對切倫科夫光進行探測，以提高探測效率。

由于模擬過程中，需要將硅氣凝膠中的吸收散射系數作為參數寫入程序，以實現更精確的模擬。為此，使用Hunt擴展公式［27］對透過率進行擬合，即

T（λ）=e－tΛae－tΛs=Ae－Btλ8e－Ctλ4（4）

式中：T（λ）為不同波長下的透過率；Λa為吸收系數，cm；Λs為散射系數，cm；A、B、C為擬合系數；t為厚度，cm；λ為波長，nm。硅氣凝膠的散射和吸收長度可通過透射長度評估，即

1ΛT=1Λs+1Λa（5）

Λs=λ4C（6）

Λa=λ8tBt－λ8lnA（7）

式中：ΛT為透光系數。

通過式（6）、（7），可得不同厚度及不同密度的硅氣凝膠的吸收散射系數，進而在模擬計算中將參數寫入，將模擬與實驗結果相關聯。對厚度為1cm、410mg/cm3的硅氣凝膠的吸收散射系數進行擬合，擬合結果如圖3所示。

由圖3可以看出，硅氣凝膠的吸收曲線在250～800nm范圍內幾乎不變化，而散射隨著波長的升高而升高，而且吸收系數在此范圍內都大于散射系數，說明影響硅氣凝膠中切倫科夫光傳播的主要是瑞利散射。通過對硅氣凝膠的吸收散射系數擬合，將擬合結果作為輸入參數寫入到模擬程序中，可得到更精確的模擬結果。

2.2 硅氣凝膠折射率測量

由于硅氣凝膠可通過調節密度對折射率進行調控，進而調控發光閾值，故需要對硅氣凝膠的折射率進行測量，使用最小偏差角的方法對硅氣凝膠的折射率進行測量［28］。測量過程中，通過旋轉樣品臺調節激光穿過硅氣凝膠的角度，使用電荷耦合器件（CCD）相機記錄直尺上不同旋轉角度下的激光位置與中心位置的差值dm的長度，找到dm的極小值便可計算硅氣凝膠樣品的折射率，即

nnair=sinα+δm21sin（α/2）（8）

δm=arctan（dm/L）（9）

式中：n為硅氣凝膠的折射率；nair為空氣折射率；α為硅氣凝膠頂角；δm為偏轉角度；dm為直尺上的偏轉距離；L為旋轉臺中心到記錄面的距離。硅氣凝膠折射率測量示意圖如圖4所示。

實驗中使用的激光波長為405、450、488、520、632.8、650、785nm，其中在波長為632.8nm條件下記錄得到的硅氣凝膠樣品的折射率為1.0947±0.0009。對不同激光波長條件下測量得到的折射率，通過Sellmeier公式進行擬合后得到折射率曲線，將此折射率曲線作為參數寫入模擬程序中，即可實現對硅氣凝膠折射率的設置和更精確的模擬。

3 硅氣凝膠發光模擬計算

通過上述過程所得的硅氣凝膠相關光學參數寫入Geant4軟件中，即可對其光學性能進行定義。在Geant4軟件中通過對源定義，以及幾何結構的建模，即可獲得不同能量射線下探測系統的探測效率。為了與實驗過程相匹配，根據實驗現場的條件對探測系統進行建模，建模示意圖如圖5所示。

模擬計算過程中，γ源為直徑20mm的面源，為了保證計算效率，對源發射角度設置為0.9°，源距離硅氣凝膠樣品為174cm。硅氣凝膠樣品距離反射鏡為6cm，記錄面距離反射鏡為12cm，鉛屏蔽體厚度為35cm，中心開孔直徑為3cm。

使用能量為1～16.7MeV的γ源進行模擬計算，每次出射粒子數為1×107的γ射線，當射線通過鉛屏蔽體后，在硅氣凝膠上激發產生切倫科夫光，隨后光通過反射鏡的反射到達記錄面，在記錄面上記錄光子數，由此得到不同能量下的探測器能量響應。由于實驗中使用的是60Co源，其有兩個分支比相同的γ射線能量，分別為1.17、1.33MeV，等效能量為1.25MeV。因此，在模擬計算中添加了1.25MeV的能量點，以此可通過后續實驗結果對系統探測效率進行標定，模擬結果如圖6所示，圖6中縱坐標為將記錄得到的光子數根據發射粒子數進行歸一。

由圖6可知，此系統針對不同能量γ射線的探測效率，系統探測效率隨著γ射線能量的提高呈現先升高后下降，最后趨于平穩。

4 硅氣凝膠切倫科夫光探測實驗結果及討論

為了測量硅氣凝膠的發光特性，在60Co源實驗室中搭建了測量系統，對硅氣凝膠發光進行測量，搭建的測量系統如圖7所示。60Co源發射γ射線，通過屏蔽體后，在硅氣凝膠上激發產生切倫科夫光，并通過反射鏡進入光電倍增管中產生信號，光電倍增管使用高壓電源提供高壓，產生的信號由小電流計傳入電腦中進行記錄。

測量過程中放射源距離硅氣凝膠為174cm，屏蔽體中心準直孔直徑為6cm，準直孔內部放置一個長準直孔，內孔直徑為3cm，硅氣凝膠樣品距離反射鏡為6cm，光電倍增管（PMT）距離反射鏡為12cm。測量過程中，為了得到硅氣凝膠的發光相對靈敏度，對厚度為1cm、410mg/cm3的硅氣凝膠及厚度為1cm的石英玻璃進行測量。石英選用具有較少雜質的康寧7979玻璃，光電倍增管使用濱松公司生產的CR364，高壓電源使用斯坦福PS350，小電流計使用KEITHLEY的6517B。實驗過程中使用的反射鏡為前表面鍍膜，以防止反射鏡玻璃發光的信號被反射到光電倍增管中。

測量前首先使用德國PTW公司的UNIDOS對源強進行測量，搭建好測量系統后，在放置硅氣凝膠位置處測量得到的劑量率為15.70J/（kg·h），所在位置處的射線強度為

Φ=kEa（10）

式中：k為測量位置處的劑量率，J/（kg·s）；E為射線能量，對于60Co源取其平均能量1.25MeV；a=μer/ρ，a為質能吸收系數，μer為線性能量吸收系數，ρ為密度。源為60Co時，對質能吸收系數插值可得為0.0268cm－2·g－1。對式（10）中的數據進行化簡計算，即可得到測量位置處的射線強度為8.094×109cm－2·s－1。在此強度下對厚度為1cm、400mg/cm3硅氣凝膠及厚度為1cm的石英玻璃進行測量。

根據圖7所示搭建系統，對硅氣凝膠及石英玻璃的發光使用光電倍增管進行記錄，每次實驗記錄200個數據，每隔0.1s記錄一次，實驗結果如表1所示。測量過程中將樣品放置于樣品臺上，表1中提源信號結果為源照射樣品發光后測量得到的結果。本底信號為在樣品后貼黑紙，提源照射記錄得到的結果，二者相減即為凈信號。實驗過程中的合成不確定度由A類、B類不確定度組成，其中A類不確定度主要由測量過程中的統計過程引入，B類不確定度主要由其他分析方法引入，此實驗中主要由PMT的測量不確定度2.5%與小電流計的測量不確定度2%引入。A、B類不確定度的合成如下

μc=μ2A+μ2B+2ρABμAμB（11）

式中：μc為合成不確定度；μA為A類不確定度；μB為B類不確定度；ρAB為A類不確定度與B類不確定度的相關系數，本次實驗中其值為0。

由表1可以看出，對兩種樣品的本底信號測量相差不大，說明本底比較穩定。同時，提源后硅氣凝膠與石英都有明顯的切倫科夫光信號產生。硅氣凝膠的發光效率較石英偏低，這是由于硅氣凝膠需通過控制密度調控折射率，進而調控探測射線的閾值，故其密度較石英偏低，由此導致了探測效率較低，但通過電流值可以看出在60Co源強度為1.856×1011cm－2·g－1條件下，凈信號達到了11.67nA，石英玻璃的凈信號達到了373.67nA。同時，通過對其不確定度進行分析，可得二者不確定度分別為3.8%、3.2%，這說明測量結果的可靠性。

5 結 論

硅氣凝膠作為切倫科夫輻射體，可用于在慣性約束聚變中對不同能量的γ射線進行診斷。本文通過對410mg/cm3的硅氣凝膠的全波段透過率進行測量，并通過Hunt擴展公式，得到了在不同波長條件下的吸收散射系數。使用最小偏差角的測量方法對硅氣凝膠的折射率進行測量，對波長為405、450、488、520、632.8、650、785nm條件下的折射率使用Sellmeier公式進行擬合，得到了不同波長條件下的硅氣凝膠折射率。將得到的光學參數寫入Geant4軟件中，在軟件中進行建模計算，得到了硅氣凝膠探測系統的探測效率。最終在60Co源上搭建系統進行實驗。在源強為8.094×109cm－2s－1的條件下對厚度為1cm、410mg/cm3硅氣凝膠與石英玻璃的發光進行探測，小電流計的結果顯示，測量得到了明顯的切倫科夫光信號，并且二者的不確定度分別小于3.8%、3.2%。這說明，硅氣凝膠在源強滿足條件的情況下，可通過調控閾值對不同能量的γ射線進行測量，硅氣凝膠探測系統可用于ICF診斷。

參考文獻：

［1］CALDWELL S E， BERGGREN R R， DAVIS B A， et al. Observation of d-t fusion gamma rays （invited） ［J］. Review of Scientific Instruments， 2003， 74（3）： 1837-1841.

［2］RUBERY M S， HORSFIELD C J， HERRMANN H， et al. Monte Carlo validation experiments for the gas Cherenkov detectors at the national ignition facility and omega ［J］. Review of Scientific Instruments， 2013， 84（7）： 073504.

［3］RUBERY M S， HORSFIELD C J， HERRMANN H W， et al. GEANT4 simulations of Cherenkov reaction history diagnostics ［J］. Review of Scientific Instruments， 2010， 81（10）： 10D328.

［4］MURPHY T J， BARNES C W， BERGGREN R R， et al. Nuclear diagnostics for the national ignition facility （invited） ［J］. Review of Scientific Instruments， 2001， 72（1）： 773-779.

［5］FRENJE J A. Nuclear diagnostics for inertial confinement fusion （ICF） plasmas ［J］. Plasma Physics and Controlled Fusion， 2020， 62（2）： 023001.

［6］CERJAN C J， BERNSTEIN L， HOPKINS L B， et al. Dynamic high energy density plasma environments at the national ignition facility for nuclear science research ［J］. Journal of Physics G： Nuclear and Particle Physics， 2018， 45（3）： 033003.

［7］MACK J M， BERGGREN R R， CALDWELL S E， et al. Remarks on detecting high-energy deuterium-tritium fusion gamma rays using a gas Cherenkov detector ［J］. Radiation Physics and Chemistry， 2006， 75（5）： 551-556.

［8］KIM Y， HERRMANN H W. Gamma-ray measurements for inertial confinement fusion applications ［J］. Review of Scientific Instruments， 2023， 94（4）： 041101.

［9］HOFFMAN N M， HERRMANN H W， KIM Y H， et al. Measurement of areal density in the ablators of inertial-confinement-fusion capsules via detection of ablator （n， n′γ） gamma-ray emission ［J］. Physics of Plasmas， 2013， 20（4）： 042705.

［10］ZYLSTRA A B， KRITCHER A L， HURRICANE O A， et al. Experimental achievement and signatures of ignition at the national ignition facility ［J］. Physical Review E， 2022， 106（2）： 025202.

［11］BERGGREN R R， CALDWELL S E， FAULKNER J R， et al. Gamma-ray-based fusion burn measurements ［J］. Review of Scientific Instruments， 2001， 72（1）： 873-876.

［12］GEPPERT-KLEINRATH H， KIM Y， MEANEY K D， et al. Commissioning the new pulse dilation gas Cherenkov detector at the national ignition facility ［J］. High Energy Density Physics， 2020， 37： 100862.

［13］GALES S G， HORSFIELD C J， MEADOWCROFT A L， et al. Characterisation of a sub-20 ps temporal resolution pulse dilation photomultiplier tube ［J］. Review of Scientific Instruments， 2018， 89（6）： 063506.

［14］HARES J D， DYMOKE-BRADSHAW A K L， HILSABECK T J， et al. A demonstration of ultra-high time resolution with a pulse-dilation photo-multiplier ［C］//Journal of Physics： Conference Series. Bristol， United Kingdom： IOP Publishing， 2016： 012093.

［15］CARRERA J A， HERRMANN H W， KHATER H Y， et al. Implementation of the next-generation gas Cherenkov detector at the national ignition facility ［C］//Target Diagnostics Physics and Engineering for Inertial Confinement Fusion VI. Bellingham， WA， USA： SPIE， 2017： 103900K.

［16］劉斌， 呂煥文， 李蘭， 等. 水下Co-60源切倫科夫輻射的蒙卡模擬 ［J］. 強激光與粒子束， 2018， 30（1）： 159-163.

LIU Bin， L Huanwen， LI Lan， et al. Monte Carlo simulation of Cherenkov light generated by underwater Co-60 source ［J］. High Power Laser and Particle Beams， 2018， 30（1）： 159-163.

［17］曹喆， 劉樹彬， 李成， 等. 羊八井水切倫科夫探測器陣列分布式電子學系統原理驗證 ［J］. 核電子學與探測技術， 2012， 32（3）： 243-247.

CAO Zhe， LIU Shubin， LI Cheng， et al. Evaluation design of the distributed electronics system for the water Cherenkov detector arrays in the LHAASO ［J］. Nuclear Electronics amp; Detection Technology， 2012， 32（3）： 243-247.

［18］陳思富， 丁伯南， 夏連勝， 等. 強流短脈沖電子束束剖面的時間分辨測量 ［J］. 強激光與粒子束， 2002， 14（2）： 317-320.

CHEN Sifu， DING Bonan， XIA Liansheng， et al. Time-resolved beam profile measurement of high-current， short-pulse electron-beam ［J］. High Power Laser and Particle Beams， 2002， 14（2）： 317-320.

［19］江孝國， 廖樹清， 王遠， 等. 利用切倫科夫輻射進行電子束發散角及分布概況的測量技術研究 ［J］. 強激光與粒子束， 2023， 35（3）： 97-101.

JIANG Xiaoguo， LIAO Shuqing， WANG Yuan， et al. Study on measurement technique for electron beam divergence and its distribution based on Cherenkov radiation ［J］. High Power Laser and Particle Beams， 2023， 35（3）： 97-101.

［20］ALLISON P， BAIOCCHI M， BEATTYJ J， et al. Electron-beam calibration of aerogel tiles for the HELIX RICH detector ［J］. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section： A Accelerators， Spectrometers， Detectors and Associated Equipment， 2023， 1055： 168549.

［21］LOZAR A， KEIZER F， D’AMBROSIO C， et al. Study of new aerogel radiators for the LHCb RICH upgrade ［J］. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section： A Accelerators， Spectrometers， Detectors and Associated Equipment， 2023， 1056： 168577.

［22］UNO K. Operation and performance of the Belle II aerogel RICH detector ［J］. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section： A Accelerators， Spectrometers， Detectors and Associated Equipment， 2023， 1056： 168635.

［23］JELLEY J V. Cerenkov radiation： its origin， properties and applications ［J］. The Physics Teacher， 1963， 1（5）： 203-209.

［24］ZHENG Wei， WANG Yao， HE Siliang， et al. Effect of substrate type on morphology of silica aerogel film prepared by ambient pressure dry method ［J］.Rare Metal Materials and Engineering， 2023， 52（2）： 493-501.

［25］倪銀毅， 朱家藝， 高燕， 等. 基于三元相變控制的二氧化硅氣凝膠制備 ［J］. 硅酸鹽學報， 2024， 52（8）： 2685-2694.

NI Yinyi， ZHU Jiayi， GAO Yan， et al. Preparation of silica aerogels based on ternary phase transformation control ［J］. Journal of the Chinese Ceramic Society， 2024， 52（8）： 2685-2694.

［26］馮杰， 高燕， 朱家藝， 等. 用于激光照明的熒光粉@SiO2氣凝膠復合發光材料的制備與發光性能研究 ［J］. 強激光與粒子束， 2024， 36（6）： 59-67.

FENG Jie， GAO Yan， ZHU Jiayi， et al. Preparation and luminescence performance of phosphor @SiO2 aerogel composite luminescent material for laser illumination ［J］. High Power Laser and Particle Beams， 2024， 36（6）： 59-67.

［27］ALTAMURA A R， MAURO A D， NAPPI E， et al. Aerogel characterization for RICH applications ［C］//2023 9th International Workshop on Advances in Sensors and Interfaces （IWASI）. Piscataway， NJ， USA： IEEE， 2023： 211-216.

［28］MATTEUZZI C. A RICH with aerogel for a hadron collider ［J］. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section： A Accelerators， Spectrometers， Detectors and Associated Equipment， 2005， 553（1/2）： 356-363.

（編輯 趙煒）