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兩步分裂步長(zhǎng)時(shí)域有限差分法

2018-09-26 11:34:32林智參

林智參

摘要:提出一種新的兩步分裂步長(zhǎng)時(shí)域有限差分(TS-FDTD)法,該方法基于Split-Step方案和Crank-Nicolson方案,采用新的矩陣分解形式,與傳統(tǒng)的FDTD算法、傳統(tǒng)分裂步長(zhǎng)時(shí)域有限差分法相比,減少計(jì)算復(fù)雜度,算法的推導(dǎo)簡(jiǎn)單,提高了計(jì)算精度。本文還加入一階Mur吸收邊界條件,給出一階Mur吸收邊界差分方程。最后,通過(guò)實(shí)例仿真,比較TS-FDTD、傳統(tǒng)FDTD方法兩種算法的仿真結(jié)果,驗(yàn)證了TS-FDTD算法的可行性及其高精度性。

關(guān)鍵詞:時(shí)域有限差分法;分裂步長(zhǎng);邊界條件;精度

中圖分類號(hào):TM15 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:A 文章編號(hào):1007-9416(2018)05-0144-02

時(shí)域有限差分法[1](Finite-Difference Time-Domain-FDTD)是一種簡(jiǎn)便的電磁波時(shí)域分析方法,此方法用Yee氏網(wǎng)格為基礎(chǔ),把電磁場(chǎng)離散化,將麥克斯韋旋度方程差分化,建立差分方程,從而簡(jiǎn)便有效的處理各種電磁場(chǎng)中復(fù)雜的問(wèn)題,目前已經(jīng)廣泛的應(yīng)用于電磁場(chǎng)的各個(gè)方面。但是,傳統(tǒng)的FDTD算法也有不足之處,其推導(dǎo)公式較為復(fù)雜,運(yùn)算過(guò)程負(fù)擔(dān)頗大大,因而,人們也從多個(gè)方向?qū)DTD進(jìn)行改進(jìn)[2]。本文提出了一種基于Split-Step[3]方案和Crank-Nicolson[4]方案新型FDTD算法,以TM波為例子,采用一種新的矩陣分解方法,來(lái)簡(jiǎn)化運(yùn)算公式,減輕計(jì)算負(fù)擔(dān)。

1 TS-FDTD算法理論推導(dǎo)

選擇一無(wú)源區(qū)域作為研究空間,其中介質(zhì)均勻無(wú)耗并且各向同性,介電常數(shù)為ε,磁導(dǎo)率為μ,可將二維TM波麥克斯韋方程組以微分形式表示如下:

在分步2中,電場(chǎng)分量Ez在二維空間四個(gè)邊界上的一階Mur吸收邊界差分方程式可參考分步1,其形式近似,此處不再展開(kāi)贅述。

3 實(shí)例仿真

本例將TS-FDTD算法用于運(yùn)算一個(gè)二維自由空間TM波傳播及電場(chǎng)分布情況,空間的尺寸大小為100cm*100cm,并且采用一階Mur邊界條件,激勵(lì)源為sin(2*pi*f*t),放置于二維空間的中間位置,激勵(lì)源的頻率為f=1.5GHz。根據(jù)FDTD收斂性分析,網(wǎng)格尺寸可取激勵(lì)源波長(zhǎng)的1/20,即Δx=Δy=1cm。設(shè)一觀察點(diǎn)放置于激勵(lì)源與邊界之間的中心位置。TS-FDTD運(yùn)算結(jié)果仿真如圖1、圖2、圖3和圖4所示。其中圖1、2、3為T(mén)S-FDTD運(yùn)算過(guò)程中Ez場(chǎng)分量的空間分布圖,圖4為傳統(tǒng)FDTD算法和TS-FDTD算法比較圖。

從圖1-3可以看出,本文提出的TS-FDTD算法可以計(jì)算出電場(chǎng)Ez各時(shí)間步在平面空間上的分布情況,因此,TS-FDTD是符合麥克斯韋方程組基本理論的。由圖4可見(jiàn),傳統(tǒng)FDTD算法求解的觀察點(diǎn)電場(chǎng)值達(dá)到穩(wěn)態(tài)時(shí)間比較緩慢,而TS-FDTD算法所求的電場(chǎng)值基本處于穩(wěn)定狀態(tài),顯然,TS-FDTD的計(jì)算精度比傳統(tǒng)FDTD的要高。

4 結(jié)語(yǔ)

本文基于Split-Step方案和Crank-Nicolson方案,采用新的矩陣分解形式,提出一種新的兩步分裂步長(zhǎng)時(shí)域有限差分(TS-FDTD)法,減輕了運(yùn)算負(fù)擔(dān),化簡(jiǎn)推導(dǎo)公式,并且提高了計(jì)算精度。還給出了一個(gè)TM波運(yùn)算實(shí)例,用matlab對(duì)提出的TS-FDTD算法進(jìn)行編程分析,驗(yàn)證了可行性。

參考文獻(xiàn)

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