Sin團(tuán)簇/石墨烯(n≤6)結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性和儲鋰性能的第一性原理計算*

沈丁 劉耀漢 唐樹偉 董偉 孫聞 王來貴 楊紹斌?

1) (遼寧工程技術(shù)大學(xué)材料科學(xué)與工程學(xué)院,阜新 123000)

2) (遼寧工程技術(shù)大學(xué)力學(xué)與工程學(xué)院,阜新 123000)

目前,硅/碳復(fù)合材料是鋰離子電池最有潛在應(yīng)用前景的高容量負(fù)極材料之一,硅與碳材料的界面狀態(tài)是影響其電化學(xué)性能的重要因素.本文在作為碳材料結(jié)構(gòu)單元的石墨烯表面構(gòu)建了Sin(n ≤ 6)團(tuán)簇,采用基于密度泛函理論(DFT)的第一性原理方法研究了Sin 團(tuán)簇/石墨烯(Sin/Gr)的幾何構(gòu)型、結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性和電子性質(zhì).結(jié)果表明,當(dāng)Si 原子數(shù)n ≤ 4 時,Sin 團(tuán)簇優(yōu)先以平行于石墨烯的二維構(gòu)型沉積在石墨烯表面,當(dāng)n ≥ 5時,Sin 團(tuán)簇優(yōu)先以三維立體構(gòu)型沉積在石墨烯表面.隨著n 的增大,Sin 團(tuán)簇在石墨烯表面的熱力學(xué)穩(wěn)定性顯著降低,兩者之間的界面結(jié)合減弱,并且伴隨著Sin 團(tuán)簇與石墨烯之間的電荷轉(zhuǎn)移也越來越少.同時還研究了Sin/Gr 復(fù)合構(gòu)型的儲鋰能力,Li 原子主要存儲在Sin 團(tuán)簇臨近的石墨烯表面和Sin 團(tuán)簇周圍,Sin 團(tuán)簇與石墨烯復(fù)合形成的協(xié)同作用增強(qiáng)了Li 原子吸附的熱力學(xué)穩(wěn)定性.當(dāng)n ≤ 4 時,存儲2 個Li 原子有利于提高xLi-Sin/Gr 體系的熱力學(xué)穩(wěn)定性,繼續(xù)增加Li 原子數(shù)x 會導(dǎo)致穩(wěn)定性降低;當(dāng)n ≥ 5 時,穩(wěn)定性隨著Li 原子數(shù)x 的增多而逐漸降低.

1 引言

鋰離子電池具有容量高、循環(huán)壽命長等優(yōu)點,在便攜式電子設(shè)備領(lǐng)域得到廣泛應(yīng)用,并且在電動汽車領(lǐng)域展現(xiàn)了良好的發(fā)展勢頭.目前最常用的石墨負(fù)極儲鋰容量較低,僅為372 mA·h/g (LiC6),不能滿足人們對高容量的需求.硅的儲鋰容量高(4200 mA·h/g),成為鋰離子電池負(fù)極材料的研究熱點[1].但是硅在儲鋰過程中體積膨脹大(超過300%),導(dǎo)致循環(huán)過程中容量衰減快,嚴(yán)重阻礙了硅在鋰離子電池中的實際應(yīng)用[2,3].

為了提高硅的循環(huán)性能,人們已經(jīng)做出了巨大的努力,包括減小硅顆粒的尺寸[4,5]、形成多孔結(jié)構(gòu)[6,7]、與其他金屬合金化[8,9],或者與碳材料等形成復(fù)合結(jié)構(gòu)[10?14].其中,將納米尺度的硅顆粒與碳材料進(jìn)行復(fù)合是目前最有效的途徑.

Luo 等[15]以間苯二酚和甲醛為硬炭前驅(qū)體,采用原位聚合在納米硅顆粒表面形成均勻包覆層,最后碳化形成核殼結(jié)構(gòu).他們發(fā)現(xiàn)碳?xì)ず穸燃s為10 nm 的Si/C 復(fù)合材料表現(xiàn)出優(yōu)異的電化學(xué)性能,在電流密度為500 mA/g 條件下首次可逆容量為2542 mA·h/g,庫侖效率為74.9%,經(jīng)過500次循環(huán)后容量仍然保留了1006 mA·h/g.Cai 等[16]采用SiCl4和Li 反應(yīng)合成顆粒尺寸約為20 nm 的硅團(tuán)聚體,然后再以乙炔為碳源進(jìn)行氣相沉積得到碳包覆的復(fù)合材料.該材料在電流密度為300 mA/g條件下,首次可逆容量為2242 mA·h/g,庫侖效率達(dá)75.9%,比包覆前分別提高36.3%和67.9%,并且表現(xiàn)出優(yōu)異的循環(huán)性能和倍率性能.林偉國等[17]以硅藻土為原料,采用鎂熱還原納米多孔硅,再以瀝青為軟炭前驅(qū)體,與石墨混合后采用噴霧干燥和高溫碳化,合成了納米多孔硅/石墨/碳復(fù)合微球.該復(fù)合材料在電流密度為200 mA/g 條件下首次可逆容量為817 mA·h/g,庫侖效率達(dá)84.0%,經(jīng)過100 次循環(huán)后容量剩余765 mA·h/g.Zhu 等[18]以蔗糖、碳納米管為碳源,采用噴霧干燥和高溫碳化,合成了具有多級導(dǎo)電網(wǎng)絡(luò)的硅/碳納米管/碳復(fù)合材料,該材料具有顯著的高倍率性能,在電流密度為7.5 A/g 條件下,可逆容量高達(dá)620 mA·h/g,同時首次庫侖效率高達(dá)86.0%,經(jīng)過100 次循環(huán)后容量保持率達(dá)80%.Yu 等[19]以還原氧化石墨烯(rGO)為碳源,該材料同樣具有優(yōu)異的倍率性能,在電流密度為0.2 A/g 條件下的可逆容量達(dá)2030 mA·h/g,在4 A/g 時經(jīng)過200 次循環(huán)后容量保持率為99.2%,即使在8 A/g 時可逆容量高達(dá)1000 mA·h/g.

上述研究表明,碳材料一方面起到緩沖鋰離子嵌入或脫出導(dǎo)致體積膨脹而產(chǎn)生的內(nèi)應(yīng)力,提高復(fù)合結(jié)構(gòu)的結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性和循環(huán)性能;另一方面還能夠起到儲鋰作用,在改善循環(huán)性能的同時提供一定的儲鋰容量;另外碳材料還能提供電子傳輸通道,提高復(fù)合材料的導(dǎo)電性和倍率性能.因此硅與碳形成的復(fù)合材料成為眾多理論和實驗研究的熱點.但是迄今為止硅與碳材料的界面結(jié)合情況以及相關(guān)理論研究非常缺乏,尤其是他們二者形成的復(fù)合材料的儲鋰機(jī)理研究更少.

采用基于密度泛函理論(DFT)的第一性原理計算可以從電子層面對復(fù)合材料的界面結(jié)合狀態(tài)和儲鋰性能等進(jìn)行預(yù)測,成為深入研究、選擇和設(shè)計鋰離子電池電極材料的一種重要方法[20?22].碳材料包括硬碳、軟碳、碳納米管、碳纖維和石墨烯等,種類繁多、結(jié)構(gòu)復(fù)雜[23,24].為了避免不同構(gòu)型的碳材料引起的巨額計算量,本文采用石墨烯作為碳材料的結(jié)構(gòu)單元模型,在石墨烯表面構(gòu)建Sin(n≤6)團(tuán)簇.采用基于DFT 的第一性原理方法研究了石墨烯表面沉積Sin團(tuán)簇的幾何構(gòu)型、結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性和電子性質(zhì),同時還研究了它們的儲鋰能力.期望研究有助于從電子層面理解硅與碳材料的界面狀態(tài)、相互作用以及儲鋰性能之間的關(guān)系.

2 理論計算方法

在作為碳材料結(jié)構(gòu)單元的石墨烯表面,Si 原子逐步沉積形成Sin團(tuán)簇.發(fā)生的反應(yīng)可以描述為nSi+Gr?Sin/Gr,其中Gr 為6×6 的石墨烯超胞,n為Si 原子數(shù),Sin/Gr 為石墨烯表面沉積Sin團(tuán)簇形成的結(jié)構(gòu).Gr 晶胞尺寸設(shè)置為14.76 ?×14.76 ?×20 ?,真空層設(shè)置為20 ?,足以避免周期性的影響.

采用基于DFT 的平面波贗勢方法的CASTEP 軟件包[25]對Sin/Gr 復(fù)合結(jié)構(gòu)的幾何構(gòu)型、吸附能、差分密度電荷和態(tài)密度等性質(zhì)進(jìn)行理論計算.計算過程中交換關(guān)聯(lián)能采用廣義梯度近似(GGA)下的PBE 泛函[26]和范德瓦耳斯修正的Grimme 方法[27].采用超軟贗勢[28]來描述原子核與價電子之間的相互作用.通過收斂性測試,平面波展開的截斷能設(shè)為500 eV,Monkhorst-Pack 型k點網(wǎng)格分布[29]設(shè)為5×5×1,原子的總能量收斂標(biāo)準(zhǔn)設(shè)為1.0×10–5eV/atom,力收斂標(biāo)準(zhǔn)設(shè)為0.02 eV/?.

為了研究石墨烯表面沉積Sin團(tuán)簇形成復(fù)合結(jié)構(gòu)的熱力學(xué)穩(wěn)定性,定義Si 原子的平均吸附能ΔEab為

為了研究Li 原子在Sin/Gr 復(fù)合結(jié)構(gòu)的熱力學(xué)穩(wěn)定性,定義Li 原子的平均吸附能ΔEab為

(1)式和(2)式中E(xLi+Sin/Gr),E(Sin/Gr),E(Gr),E(Sin)和E(Li)分別是優(yōu)化的xLi-Sin/Gr 體系、Sin/Gr 復(fù)合構(gòu)型、6×6 的石墨烯超胞的總能量、Sin團(tuán)簇和Li 原子的能量,n和x分別是Si 原子和Li 原子的數(shù)量.當(dāng)ΔEab為負(fù)值,表明Sin團(tuán)簇能夠穩(wěn)定沉積在石墨烯表面,或Li 原子能夠穩(wěn)定吸附在Sin/Gr 復(fù)合構(gòu)型.

3 結(jié)果與討論

3.1 Sin/Gr 結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性和電子結(jié)構(gòu)

單個原子在石墨烯表面的沉積有三個高對稱性位置,即空位(H 位)、C 原子上方(T 位)、橋位(B 位),Si 原子在這三個位置的沉積狀態(tài)如圖1 所示.由圖1(a)可知,經(jīng)過幾何優(yōu)化后,Si 原子在石墨烯B 位的吸附能量ΔEab最低,為–1.216 eV;Si原子在T 位和H 位的ΔEab依次增大,分別為–1.145和–0.738 eV.計算結(jié)果表明,單個Si 原子優(yōu)先沉積在石墨烯B 位,T 位次之,H 位最不穩(wěn)定.這與Gao 等[30]和Aktürk 等[31]的研究結(jié)果一致,他們認(rèn)為Si 原子在石墨烯B 位或T 位形成較強(qiáng)的化學(xué)吸附,而在H 位形成以范德瓦耳斯力為主的物理吸附.由圖1(b)可知,當(dāng)Si 原子在石墨烯B 位和T 位時形成的Si—C 鍵長dSi—C分別為2.093和2.053 ?,都比碳化硅晶體中Si—C 鍵的鍵長(1.89 ?)[32]長.Si 原子與石墨烯發(fā)生相互作用,導(dǎo)致石墨烯碳平面發(fā)生上下位移,當(dāng)Si 原子在石墨烯B 時位移高度Δh值達(dá)最大值,為0.052 ?,這是由于石墨烯吸附Si 原子以后,通過調(diào)整C 原子的位置,使體系能量達(dá)到最低值,形成最穩(wěn)定的吸附結(jié)構(gòu).

圖1 單個Si 原子在石墨烯表面的吸附行為 (a)吸附能量ΔEab;(b) Si—C 鍵長dSi—C 和C 原子位移高度ΔhFig.1.Adsorption behavior for a single Si atom on graphene:(a) Adsorption energy ΔEab;(b) length of Si—C dSi—C and shift height Δh of C atom.

當(dāng)石墨烯表面沉積超過2 個Si 原子時,Sin團(tuán)簇沉積在石墨烯表面的構(gòu)型如圖2 所示,其吸附能和結(jié)構(gòu)參數(shù)列于表1.由圖2 可知,當(dāng)n≤ 4 時,Sin團(tuán)簇似乎都希望以平行于石墨烯平面的二維構(gòu)型沉積在石墨烯表面.穩(wěn)態(tài)的Si2二聚體中2 個Si 原子優(yōu)先沉積在石墨烯間隔的T 位,Si 原子平均沉積高度h為2.532 ?.Si2中Si 原子與C 原子鍵合,形成Si—C 鍵的平均鍵長dSi—C為2.223 ?.Si2中Si—Si 鍵長dSi—Si為2.262 ?,比真空中Si2二聚體的鍵長(2.290 ?)縮短.穩(wěn)態(tài)的Si3團(tuán)簇以等腰三角形沉積在石墨烯表面,其中1 個Si 原子沉積在石墨烯T 位,2 個Si 原子沉積在石墨烯B 位.Si3中Si 原子平均沉積高度h為3.365 ?,比Si2顯著增高.Si3中Si 與C 原子形成Si—C 鍵的平均鍵長dSi—C也顯著增長,為3.456 ?.Si3中Si—Si 鍵平均鍵長dSi—Si為2.187 ?.穩(wěn)態(tài)的Si4團(tuán)簇以平行四邊形沉積在石墨烯表面,4 個Si 原子沉積在石墨烯T 位,平均沉積高度h為3.235 ?.Si4團(tuán)簇中Si—C 鍵平均鍵長dSi—C為3.246 ?,Si—Si 鍵平均鍵長dSi—Si為2.335 ?.

圖2 石墨烯表面Sin 團(tuán)簇的構(gòu)型 (ΔErel 為亞穩(wěn)態(tài)與穩(wěn)態(tài)構(gòu)型的總能量之差)Fig.2.Configuration for Sin clusters on graphene (ΔErel is the difference of total energy between metastable and steady-state configurations).

表1 石墨烯表面Sin 團(tuán)簇的平均吸附能、結(jié)構(gòu)參數(shù)和Mulliken 布局Table 1.Average adsorption energy,structural parameters and Mulliken population for Sin clusters on graphene.

當(dāng)n≥ 5 時,Sin團(tuán)簇通常以三維立體構(gòu)型沉積在石墨烯表面.穩(wěn)態(tài)的Si5團(tuán)簇以保持真空態(tài)的雙三棱錐立體構(gòu)型沉積在石墨烯表面,臨近石墨烯底層中的2 個Si 原子沉積在石墨烯B 位附近,第二層中的2 個Si 原子位于石墨烯T 位,第三層中的Si 原子位于石墨烯H 位.Si5團(tuán)簇中底層Si 原子平均沉積高度h為3.314 ?,Si—C 鍵的平均鍵長dSi—C為3.403 ?,Si—Si 鍵的平均鍵長dSi—Si為2.316 ?.穩(wěn)態(tài)的Si6團(tuán)簇也以保持真空態(tài)的雙四棱錐立體構(gòu)型沉積在石墨烯表面,臨近石墨烯底層的3 個Si 原子形成的Si—Si—Si 面沉積在石墨烯表面B 位附近,第2 層中的3 個Si 原子沉積在石墨烯表面H 位.Si6團(tuán)簇中底層的Si 原子平均沉積高度h為3.425 ?,Si—C 鍵平均鍵長dSi—C為3.512 ?,Si—Si 鍵平均鍵長dSi—Si為2.371 ?.

由表1 可知,隨著Si 原子數(shù)n的增多,Sin團(tuán)簇在石墨烯表面的平均吸附能ΔEab整體呈現(xiàn)增大并接近0 的規(guī)律,沉積高度h整體呈現(xiàn)逐漸升高的規(guī)律.尤其是當(dāng)n≥ 3 時,吸附能量ΔEab和沉積高度h大幅度增大,這表明Sin團(tuán)簇在石墨烯表面的熱力學(xué)穩(wěn)定性顯著降低.這從Mulliken 電荷轉(zhuǎn)移也能看出類似規(guī)律,Si2二聚體向石墨烯轉(zhuǎn)移的電荷量為0.30e,當(dāng)n≥ 3 時,Sin團(tuán)簇向石墨烯轉(zhuǎn)移的電荷量可以忽略不計.同時這也體現(xiàn)在石墨烯中C 原子在垂直于石墨烯方向發(fā)生位移(Δh)的變化規(guī)律上,Si2中Si 原子與石墨烯的C 原子發(fā)生較強(qiáng)的相互作用,導(dǎo)致C 原子發(fā)生位移顯著,Δh值達(dá)0.169 ?;當(dāng)n≥ 3 時,Sin團(tuán)簇對石墨烯的相互作用較弱,Δh值僅為0.005—0.010 ?.

為了進(jìn)一步了解Sin團(tuán)簇與石墨烯之間的相互作用,圖3 對比研究了孤立的Sin團(tuán)簇和Sin/Gr復(fù)合材料的總態(tài)密度和分波態(tài)密度.對于單個Si 原子和Sin團(tuán)簇,Si 原子表現(xiàn)出窄而尖銳的能帶,其特征是一組離散的能級,如圖3(a)所示.當(dāng)Si 原子或Sin團(tuán)簇與石墨烯復(fù)合后,Si 原子或Sin團(tuán)簇的分波態(tài)密度呈現(xiàn)離域加寬的能帶,這在單個Si 原子和Si2二聚體中表現(xiàn)極為顯著,如圖3(b)所示;同時導(dǎo)致石墨烯在費米能級附近出現(xiàn)微弱的小峰,如圖3(c)所示,這是由Si 原子的p 電子和石墨烯中C 的p 電子發(fā)生明顯的相互作用所致.隨著Si 原子數(shù)量的增多,Sin團(tuán)簇與石墨烯之間的相互作用較弱.當(dāng)n≥ 4 時,復(fù)合結(jié)構(gòu)中的Sin團(tuán)簇的態(tài)密度又呈現(xiàn)出窄而尖銳的能帶,費米能級附近的態(tài)密度為零;同時石墨烯的態(tài)密度與復(fù)合前相比變化不明顯.由圖3(d)可知,石墨烯呈現(xiàn)半金屬性,在費米能級上的態(tài)密度為零.當(dāng)Si 原子或Sin團(tuán)簇與石墨烯復(fù)合后,Si 原子的p 電子與石墨烯的p 電子軌道穿越費米能級,在費米能級出現(xiàn)態(tài)密度,導(dǎo)致復(fù)合結(jié)構(gòu)的電子導(dǎo)電性和金屬性增強(qiáng).但隨著Si 原子數(shù)的增多,當(dāng)n≥ 4 時,復(fù)合結(jié)構(gòu)在費米能級上的態(tài)密度又逐漸降低至零,電子導(dǎo)電性降低.

圖3 孤立Sin 團(tuán)簇和Sin/Gr 復(fù)合材料的態(tài)密度圖 (a) 孤 立Sin 團(tuán)簇的分波態(tài)密度;(b),(c) Sin/Gr 復(fù)合材 料的分 波態(tài)密 度;(d) Sin/Gr 復(fù)合材料的總態(tài)密度Fig.3.Density of states for isolated Sin clusters and Sin/Gr composites:(a) Partial density of states for isolated Sin clusters;(b),(c) partial density of states for Sin/Gr composites;(d) total density of states for Sin/Gr composites.

3.2 Sin/Gr 構(gòu)型的儲鋰性能和電子結(jié)構(gòu)

石墨烯和Sin團(tuán)簇都具有較高的儲鋰能力,為了研究二者復(fù)合形成Sin/Gr 結(jié)構(gòu)的儲鋰能力,將臨近Sin團(tuán)簇的石墨烯表面、Sin團(tuán)簇的側(cè)面以及頂部設(shè)置為Li 原子的初始吸附位置,經(jīng)過結(jié)構(gòu)優(yōu)化后得到Sin/Gr 復(fù)合結(jié)構(gòu)吸附不同Li 原子數(shù)的穩(wěn)態(tài)構(gòu)型(xLi-Sin/Gr),如圖4 所示.由圖4 可知,Li 原子主要存儲在Sin團(tuán)簇臨近的石墨烯表面,隨著Li 原子數(shù)的增多,Li 原子逐漸存儲在Sin團(tuán)簇周圍;并且吸附的Li 原子會導(dǎo)致部分Sin團(tuán)簇的構(gòu)型或在石墨烯的位置發(fā)生改變.

圖4 Sin/Gr 復(fù)合結(jié)構(gòu)吸附不同Li 原子數(shù)的穩(wěn)態(tài)構(gòu)型Fig.4.Configuration for Sin/Gr system with different Li atom numbers.

圖5 為穩(wěn)態(tài)構(gòu)型(xLi-Sin/Gr)中Li 原子數(shù)x與Li 原子平均吸附能ΔEab之間的關(guān)系.可以看出,Sin/Gr 復(fù)合結(jié)構(gòu)的Li 原子平均吸附能ΔEab與石墨烯相比均明顯較低,表明Sin團(tuán)簇與石墨烯復(fù)合形成的協(xié)同作用增強(qiáng)了Li 原子吸附的熱力學(xué)穩(wěn)定性.當(dāng)n≤ 4 時,Sin/Gr 復(fù)合結(jié)構(gòu)的ΔEab值隨著Li 原子數(shù)x的增多均呈現(xiàn)先降低后增加的趨勢,但變化幅度不明顯;這是由于Li 原子主要吸附在二維Sin團(tuán)簇臨近的石墨烯表面,當(dāng)存儲2 個Li 原子時有利于提高結(jié)構(gòu)的熱力學(xué)穩(wěn)定性,但更多的Li 原子容易導(dǎo)致結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性降低.對于n≥ 5時,Sin/Gr 復(fù)合結(jié)構(gòu)的ΔEab值隨著x的增多呈現(xiàn)增大的趨勢,這表明三維Sin團(tuán)簇與石墨烯形成復(fù)合構(gòu)型的結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性隨著Li 原子數(shù)的增多而逐漸降低.

圖5 穩(wěn)態(tài)構(gòu)型(xLi-Sin/Gr)中Li 原子數(shù)與平均吸附能ΔEab 的關(guān)系Fig.5.Relationship between the average adsorption energy ΔEab and the number of Li atoms in the steady-state configuration (xLi-Sin/Gr).

由于石墨烯表面Si5團(tuán)簇模型具有較高的對稱性,選擇Si5/Gr 復(fù)合結(jié)構(gòu)研究儲存Li 原子過程中的電荷轉(zhuǎn)移和成鍵情況,對xLi-Si5/Gr 體系(x=1,3 和6)的穩(wěn)態(tài)構(gòu)型進(jìn)行電子結(jié)構(gòu)分析,結(jié)果如圖6 所示,其中電子密度差分析圖中紅色區(qū)域為失電子區(qū)域,藍(lán)色區(qū)域為得電子區(qū)域.由圖6 可知,當(dāng)Si5/Gr 體系吸附Li 原子后,Li 原子周圍臨近石墨烯附近出現(xiàn)明顯的藍(lán)色得電子區(qū)域和紅色失電子區(qū)域,表明Li 原子與石墨烯之間發(fā)生明顯的電子轉(zhuǎn)移,Li 原子與C 原子形成的Li—C 鍵具有一定的離子鍵屬性.

Mulliken 布局計算結(jié)果表明,當(dāng)Si5/Gr 體系吸附1 個Li 原子,Li 原子的部分電子轉(zhuǎn)移至石墨烯(0.36e),部分電子轉(zhuǎn)移至Si5團(tuán)簇(0.74e).當(dāng)Si5/Gr 體系吸附3 個Li 原子,Li 原子分別向石墨烯和Si5團(tuán)簇轉(zhuǎn)移1.51e和1.78e電荷.當(dāng)Si5/Gr體系吸附6 個Li 原子,Li 原子分別向石墨烯和Si5團(tuán)簇轉(zhuǎn)移2.60e和3.54e電荷.表明隨著Li 原子數(shù)x增多,xLi-Si5/Gr 體系中Li 原子向石墨烯和Si5團(tuán)簇轉(zhuǎn)移的電荷量增大.

電子局域密度函數(shù)(ELF)[33,34]可以對電子進(jìn)行定域分析,值域為0—1.當(dāng)ELF=1 時,電子高度局域化,表現(xiàn)為最強(qiáng)的共價鍵;當(dāng)ELF=0.5 時,表現(xiàn)為金屬鍵;當(dāng)0 ≤ ELF <0.5 時顯示為較強(qiáng)的離子鍵.由圖6 可知,xLi-Si5/Gr 體系中,石墨烯內(nèi)的C—C 鍵和Si5團(tuán)簇內(nèi)的Si—Si 鍵都主要為共價鍵,Li 原子與C,Si 原子形成的Li—C 鍵和Li—Si鍵主要為含有一定共價屬性的離子鍵.

圖6 xLi-Si5/Gr 體系(x=1,3 和6)穩(wěn)態(tài)構(gòu)型的電子結(jié)構(gòu)分析(圖中數(shù)據(jù)為Mulliken 布局)Fig.6.Electronic structure analysis of steady-state configuration of xLi-Si5/Gr system (x=1,3 and 6) (The data in figure is Mulliken population).

4 結(jié)論

本文采用基于DFT 的第一性原理方法,研究了石墨烯表面沉積Sin團(tuán)簇(n≤ 6)的幾何構(gòu)型、結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性和電子性質(zhì).當(dāng)Si 原子數(shù)n≤ 4 時,Sin團(tuán)簇優(yōu)先以平行石墨烯的二維構(gòu)型沉積在石墨烯表面;當(dāng)n≥ 5 時,Sin團(tuán)簇優(yōu)先以三維立體構(gòu)型沉積在石墨烯表面.隨著Si 原子數(shù)的增多,Sin團(tuán)簇在石墨烯表面的熱力學(xué)穩(wěn)定性顯著降低,兩者之間的界面結(jié)合減弱,Sin團(tuán)簇與石墨烯之間的電荷轉(zhuǎn)移也越來越少.同時還進(jìn)一步計算了Sin/Gr復(fù)合結(jié)構(gòu)中Li 原子的吸附能,以研究Sin/Gr 復(fù)合結(jié)構(gòu)的儲Li 能力.Li 原子主要存儲在Sin團(tuán)簇臨近的石墨烯表面和Sin團(tuán)簇周圍,Sin團(tuán)簇與石墨烯復(fù)合形成的協(xié)同作用增強(qiáng)了Li 原子吸附的熱力學(xué)穩(wěn)定性.當(dāng)n≤ 4 時,存儲2 個Li 原子有利于提高xLi-Sin/Gr 體系的熱力學(xué)穩(wěn)定性,繼續(xù)增加Li 原子數(shù)會導(dǎo)致穩(wěn)定性降低;當(dāng)n≥ 5 時,穩(wěn)定性隨著Li 原子數(shù)的增多而逐漸降低.研究結(jié)果期望有助于從電子層面理解硅與碳材料的復(fù)合界面狀態(tài),以及作為鋰離子電池電極材料的儲鋰性能.