介電型石墨烯吸波復合材料研究進展

杜宗波，時雙強，陳宇濱，褚海榮，楊 程

(中國航發北京航空材料研究院 石墨烯及應用研究中心，北京 100095)

吸波材料是一類能夠捕捉電磁波，并通過多種機制衰減電磁波能量的材料。經過數十年的發展，吸波材料已經形成了一套較為成熟的理論及應用體系，在電磁污染防控、信號干擾屏蔽、雷達探測與反探測等領域得到了長足的發展與應用。依據吸波機理，可將吸波材料分為：(1)電阻型吸波材料，如石墨[1]、炭黑[2]、碳納米管[3]、導電聚合物[4]等；(2)介電型吸波材料，如碳化硅[5]、氮化硅[6]等；(3)磁損耗型吸波材料，如鐵氧體[7]、羰基鐵[8]、磁性合金[9]等。根據性質及需求的不同，這些吸波材料被制成尖劈、涂層或板材，廣泛應用于微波暗室、通訊基站、軍用裝備等領域。

然而，隨著應用需求的日漸增長，現有吸波材料吸收頻帶窄、密度大等問題逐漸暴露，人們開始追求具有“輕質、高強、寬頻、薄層”等特點的新一代吸波材料。石墨烯是一種由碳原子組成的六邊形結構的新型二維碳材料，由Geim和Novoselov于2004年通過機械剝離法首次獲得[10]。石墨烯具有突出的力學性能(楊氏模量1.0 TPa)[11]、高導熱性(約5300 W·m-1·K-1)[12]、巨大的比表面積(理論值2630 m2·g-1)[13]，是一種零帶隙半導體，其獨特的電子結構使得石墨烯擁有極高的載流子遷移率(室溫下15000 cm2·V-1·s-1)[10]。此外，石墨烯還具有室溫量子霍爾效應、量子隧道效應等特殊量子效應[14]。理論研究[15]與計算模擬[16-18]表明，石墨烯擁有與傳統材料不同的電磁特性，具備成為新一代吸波材料的潛力。

近十年來，人們開展了大量關于石墨烯吸波材料的研究，在雷達波波段(主要為2～18 GHz)取得了豐富的成果。早期的研究主要關注石墨烯的本征吸波特性，如Wang等[19]在2011年對氧化還原法制備的石墨烯(rGO)的吸波性能及機理進行了研究，2 mm厚度的rGO在7 GHz處可達到-6.9 dB的吸收峰值，優于同條件下的碳納米管與石墨。這些研究基本闡明了石墨烯的吸波機理，然而石墨烯的吸波性能與人們的期待仍有較大差距，反射率低于-10 dB的頻帶較窄。此后，科研人員在進一步挖掘石墨烯吸波機理的同時，進行了大量以石墨烯為基體并負載納米粒子制備吸波復合材料的嘗試，從而將石墨烯的吸波性能大幅提升，目前已能在較寬頻帶上將反射率降至-10 dB以下。

本文對介電型石墨烯吸波復合材料的相關研究進行了綜述，介紹了石墨烯及其復合材料的吸波特性，闡述介電型石墨烯吸波復合材料具有密度低、損耗機制豐富、有效吸收頻帶寬等優勢。從石墨烯基體與介電摻雜體兩方面歸納了近年來介電型石墨烯吸波復合材料的研究進展與成果，分別總結還原氧化石墨烯、三維石墨烯作為基體的優勢，以及二維材料、氧化物及其他材料作為摻雜體的性質特點。討論了基體與摻雜體的適配條件，并概括了介電型石墨烯吸波復合材料的設計與優化方法。

1 石墨烯及其復合材料的吸波特性

經過多年的研究積累，目前已形成一套較為成熟的吸波理論，指導人們對吸波材料進行研究與設計。當一束電磁波與材料接觸時，為了有效衰減電磁波能量，首先需要使盡可能多的電磁波入射到材料內部，減小電磁波在材料表面的反射。為此，需要實現良好的阻抗匹配。取相對復介電常數εr=ε′-jε″，相對復磁導率μr=μ′-jμ″，根據傳輸線理論[20]可知：

(1)

(2)

式中：Zin是輸入阻抗；Z0是自由空間的阻抗(約377 Ω)；f是電磁波頻率；d是吸收體厚度；c是光速；RL是電磁波在材料表面的反射率。分析得知，Zin與Z0越接近，即阻抗越匹配，材料的表面反射越少，越多的電磁波能夠入射到材料內部。電磁波入射后，需要快速將電磁能轉化為其他能量形式耗散，這要求材料具有高效的衰減能力。材料對電磁波的衰減主要有三種機制：電導損耗、介電損耗與磁損耗。對于電導損耗，根據自由電子理論[21]，提高電導率對增強損耗有幫助，但過高的電導率不利于阻抗匹配，會引起強烈的表面反射[22]。對于介電損耗，在微波頻段主要由偶極子極化和界面極化兩種機制提供損耗[23]。在交變電場作用下，偶極子與界面上累積的電荷反復克服阻力定向移動，從而衰減電場的能量。而對于磁損耗，在微波波段主要存在疇壁共振和自然共振兩種機制消耗磁場的能量[24]。

綜上所述，阻抗匹配與衰減能力是吸波理論的核心，性能優異的吸波材料應能在較寬頻帶上同時擁有良好的阻抗匹配與高效的衰減能力。石墨烯的特性決定了其具有成為優秀吸波材料的潛力。首先，作為一種片狀二維材料，石墨烯具有超大的比表面積與高電導率，這對于吸波十分有利。其次，石墨烯具有豐富的電導損耗與介電損耗機制，包括缺陷與官能團處的偶極極化、片層間電容式結構的極化、電子遷移帶來的電導損耗、電磁波在片層間的多重散射以及石墨烯片層與空氣界面上輕微的界面極化等[25]，如圖1所示。其中，電容式結構的極化(圖1(b))與片層間的多重散射(圖1(d))是石墨烯有別于傳統吸波材料的獨特衰減機理，也是將石墨烯用作吸波材料的優勢之一。此外，石墨烯的介電常數具有典型的頻率色散行為，隨著頻率的增加介電常數逐漸降低，介電頻散特性對于在較寬頻帶上實現良好吸波性能十分重要[26]。最后，隨著制備方法與工藝的不同，石墨烯的片層厚度、聚集狀態、介電常數、電導率等性質均可在一定范圍內變化，這使得研究者可以根據需求“訂制”性能適當的石墨烯吸波材料。

圖1 石墨烯的吸波機理[25](a)偶極子極化；(b)電容式結構的極化；(c)電子遷移；(d)多重散射Fig.1 Microwave absorbing mechanism of graphene[25](a)polarization at dipoles；(b)polarization at capacitor-like structures；(c)electron hopping；(d)multi-scattering

目前，將石墨烯用作吸波材料的主要問題在于石墨烯的阻抗匹配不甚理想。同時，石墨烯的衰減能力也有較大的提升空間。這兩個問題都可以通過以石墨烯為基體制備石墨烯吸波復合材料得到解決。通過引入適當的摻雜體，可以調控復合材料的電磁參數，協同優化阻抗匹配與衰減能力，從而實現更好的吸波性能，更低的吸收峰值，以及更寬的有效吸收頻帶(EAB，反射率低于-10 dB的頻帶)。近年來石墨烯吸波復合材料已經成為研究熱點，科研工作者開展了大量相關研究，目前已取得較為豐碩的成果，復合材料的吸波性能相比本征石墨烯已有長足的進步。

依據摻雜體性質的不同，現有的石墨烯吸波復合材料可分為介電型與磁損耗型兩類。目前有大量通過摻雜鐵氧體[27-29]、磁性納米顆粒[30-32]等方法構筑磁損耗型石墨烯吸波復合材料的文獻報道，但這類復合材料普遍存在密度較大、有效吸收頻帶窄、不耐腐蝕等問題，不符合新一代吸波材料“輕質、高強、寬頻、薄層”的要求。相比之下，介電摻雜體的引入同樣可以豐富損耗機制，優化復合材料的衰減能力，并且密度普遍低于磁性摻雜體。通過復合材料結構設計、介電常數調控等手段，這類復合材料也能夠在一定程度上規避阻抗不匹配的問題。可見，介電型石墨烯吸波復合材料有可能以較低的材料密度在較寬頻帶上實現高效吸收，更具有成為新一代吸波材料的潛力。因此，研究介電型石墨烯吸波復合材料有著重要意義。

2 介電型石墨烯吸波復合材料的研究進展

根據吸波理論，導致介電型石墨烯吸波復合材料性能不佳的問題主要有阻抗不匹配以及衰減能力不夠強。因此，對吸波性能進行優化，實質上就是嘗試解決這兩個關鍵問題。復合材料的吸波性能受許多因素共同影響，首先是基體與摻雜體各自的本征性質，其次是基體與摻雜體間的界面結合與分散情況，此外還有復合材料的微觀結構、樣品尺寸等，這使得精確調控復合材料的吸波性能較為困難。現有技術尚難以直接設計出性能優異的介電型石墨烯吸波復合材料體系，實際研究中常選用適當的基體與摻雜體構筑復合材料體系，反復實驗并通過多種手段對復合材料進行優化，以實現理想的吸波性能。近年來已有大量介電型石墨烯吸波復合材料的相關研究與文獻報道，以下分別從石墨烯基體與摻雜體兩方面進行闡述。

2.1 石墨烯基體

基體是復合材料的主體，石墨烯基體的性質對介電型石墨烯吸波復合材料性能的影響舉足輕重，用作基體的石墨烯需具有優秀的吸波性能。氧化還原法制備的還原氧化石墨烯(rGO)通常被認為缺陷較多，但殘留的含氧官能團可以提供極化損耗[33]、結構缺陷可以大幅降低石墨烯的電導率[34]，從而減少表面反射并作為散射源增加反射次數，因此rGO十分適合用于吸波材料。此外，將石墨烯制備成具有三維多孔結構的形貌有助于改善阻抗匹配狀況，近年來也得到了廣泛關注與深入研究。

2.1.1 還原氧化石墨烯

還原氧化石墨烯(rGO)是最常見的石墨烯基體，通常由氧化石墨烯經溶劑熱法、化學還原法、熱還原法等方法制備得到，具有密度低、吸波性能較好、制備簡便等優點，其吸波性能主要來自電導損耗以及含氧官能團與缺陷處的極化。rGO的性質隨微觀結構、片層尺寸、堆疊層數、還原程度、含氧官能團的分布等條件變化而千差萬別，精確控制rGO的性質一直是研究者追求的目標。

現有研究大多通過改變制備反應條件來調控rGO的性質。如Xia等[35]研究了水熱反應溫度對rGO介電性質的影響，140 ℃下制備的rGO可實現7.04 GHz的EAB以及-42.86 dB的吸收峰值。Kuang等[36]使用抗壞血酸作為還原劑制備rGO，隨抗壞血酸用量的增加，rGO的還原程度及介電常數均顯著上升，當厚度為3.5 mm、添加量為30%(質量分數，下同)時，吸收峰值可達-37.2 dB。Wu等[37]研究了不同熱還原溫度對rGO表面含氧官能團的影響，指出提高熱處理溫度能有效去除rGO片層表面的含氧官能團并提高還原程度，電導率與介電常數也隨之提升。經300 ℃熱處理2 h的rGO可在1%的低填充量下實現7.6 GHz的EAB?？梢姡壳耙涯芡ㄟ^調控rGO的性質實現較好的吸波性能，使其適合用作介電型石墨烯吸波復合材料的基體。

2.1.2 具有三維多孔結構的石墨烯

具有三維多孔結構的石墨烯是一種能夠有效改善阻抗匹配狀況的基體。疏松多孔的三維結構使更多電磁波入射到材料內部，從而避免在材料表面的強烈反射，進而優化吸波性能。Zhang等[38]通過溶劑熱法與冷凍干燥制備了石墨烯氣凝膠，最后高溫退火得到了具有優異吸波性能的可壓縮三維石墨烯泡沫(GF)。該材料的孔隙率超過99%，EAB可覆蓋2～18 GHz之間的大部分頻帶，且將GF體積壓縮90%后仍能保持優異的性能。Chen等[39]通過定向冷凍干燥石墨烯分散液制備了各向異性的氧化石墨烯氣凝膠，并通過熱處理還原得到孔隙率高達99.5%的單向石墨烯泡沫(UGF)。UGF與外場的耦合角度及熱處理溫度共同影響其吸波性能，最佳條件下UGF的EAB可達10.9 GHz，吸收峰值可達-65 dB。通常認為三維石墨烯優異的吸波性能源于超高的孔隙率及石墨烯片層構成的廣闊且連續的導電網絡，如圖2所示[38]，疏松多孔的結構允許電磁波入射到材料內部并在腔體中發生多次反射與散射，每一次反射與散射都能衰減一定的能量；連續的導電網絡有助于材料與電磁波相互作用產生感生電流，從而迅速將電磁能轉化為熱能耗散。此外，三維石墨烯還具有石墨烯片層堆疊疏松、表面積大的優勢[40]，為摻雜體的均勻負載提供了有利條件。

圖2 三維石墨烯的吸波機理[38]Fig.2 Microwave loss mechanism of three-dimensional graphene foam[38]

近年出現了許多基于具有三維結構石墨烯基體的介電型石墨烯吸波復合材料的研究報道。表1[41-45]列舉了部分相關研究中所得材料的組分、制備方法及測試結果，可見這些材料在較低的厚度下仍可實現優異的吸波性能。這類材料結構較為復雜，難以通過單一步驟簡便地制備得到，因此除少數文獻報道外，通常先使用冷凍干燥法[41,46]、模板法[42,47-48]、熱解法[49]等方法制備出用作基體的三維石墨烯，再通過其他手段將摻雜體顆粒負載到三維石墨烯上。原位生長法是常見的負載方法之一，如Han等[41]將三維石墨烯前驅體與經過充分球磨的Si/SiO2混合粉末共同放入坩堝中進行高溫燒結，從而在三維石墨烯表面原位生長了SiC納米線。該材料的EAB可覆蓋整個X波段(8～12 GHz)。Dong等[43]以一步碳熱法在三維石墨烯表面分別原位合成了Si3N4納米線與SiC納米線，分析表明兩種納米線的摻入均能提升復合材料的吸波性能與熱穩定性。一些基于水熱法/溶劑熱法的負載過程也可歸類為原位生長法，如Song等[46]直接對GO水溶液進行冷凍干燥，經過高溫退火制備了三維石墨烯結構，再通過水熱法在其上原位生長ZnO納米線，該材料在5 mm厚度下可實現-31.1 dB的吸收峰值。CVD法也是一種可行的方法，如Ye等[44]通過熱解三聚氰胺泡沫得到了三維石墨烯泡沫，并使用CVD法在三維石墨烯泡沫表面沉積薄層SiC，該材料經過高溫退火后獲得了優異的吸波性能，EAB可覆蓋7.16～18 GHz的較寬頻帶。除此之外，還有一些基于機械混合法的文獻報道，如Xu等[45]通過將三維石墨烯與一種Ag(I)-席夫堿配位化合物混合球磨構筑了基于三維石墨烯的介電型吸波復合材料，當厚度為2 mm、添加量為50%時，該材料在16.56 GHz處可達到-63.82 dB的吸收峰值。

表1 具有三維多孔結構的石墨烯基體的應用實例Table 1 Examples of holey three-dimensional graphene matrix

與三維石墨烯類似，以上文獻報道中的復合材料均表現出較低的ε′，這是由于具有三維結構的石墨烯基體擁有豐富的多孔結構，使得更多電磁波能夠入射到基體內部，電磁波在材料表面的反射被大大削弱，從而優化了阻抗匹配性能。這類材料存在的問題是制備工藝復雜且影響因素較多，難以嚴格控制材料的微觀形貌，且外力作用可能對微觀形貌造成破壞，導致材料性質不穩定。這要求研究者在實際應用時對材料的制備工藝進行進一步優化。

2.2 摻雜體

理論上，將一切具有與石墨烯不同介電特性的材料摻入石墨烯都能調節石墨烯的吸波性能。介電型石墨烯吸波復合材料主要依靠電導損耗、偶極子極化與界面極化對電磁波進行衰減，摻雜體的摻入對三種損耗機制的作用強度都有影響。其中電導損耗依賴于石墨烯基體良好的導電性，加入介電摻雜體往往會破壞石墨烯片層間形成的導電網絡，從而降低電導損耗的強度。偶極子極化與界面極化的強度則在很大程度上取決于摻雜體的特性與分布情況。

實際研究中，研究人員希望通過摻雜能夠同時增強復合材料的損耗能力并改善阻抗匹配狀況，因此多選用介電損耗能力強的材料，如二維材料、氧化物等作為摻雜體，通過機械混合法、溶劑熱法、原位生長法等方法將摻雜體微粒與石墨烯復合，從而對復合材料的吸波性能進行優化。一般來說，摻雜體的損耗能力越強，其與石墨烯基體的接觸越緊密，接觸面積越大，復合材料的損耗能力提升越多。

2.2.1 二維材料

二維材料是一類常見的介電摻雜體，包括六方氮化硼(h-BN)、二硫化鉬(MoS2)以及過渡金屬碳/氮化物(MXene)等。這些材料大多與石墨烯結構類似，具有獨特的電子結構與介電特性，且與石墨烯相容性較好，有助于界面極化的增強，這是二維材料用作介電摻雜體的優勢。以六方氮化硼(h-BN)為例，Kang等[50]通過在N2氣氛中高溫處理GO和氨硼烷的混合物制備了“三明治”結構的rGO-h-BN復合材料，當填充量25%、厚度為1.6 mm時，EAB為5 GHz，可在16.3 GHz處達到-40.5 dB的吸收峰值。Bai等[51]向多層石墨烯中摻入h-BN納米顆粒制備了吸波復合材料，以ε″對ε′作圖進行Cole-Cole分析表明，h-BN的摻雜引入了種類更豐富、強度更高的極化弛豫機制，從而增強了復合材料的吸波性能。該材料還表現出微弱的磁性能，推測是由于材料在反復極化的過程中會感生出微弱的磁場，這同樣有助于吸波性能的優化。介電材料表現出微弱磁性的現象在其他研究中也常有出現[52-53]。

與h-BN類似，二硫化鉬(MoS2)也是一種可用于介電摻雜體的二維材料。Wang等[54]將rGO與Na2MoO4溶液充分混合后冷凍干燥，再通過Ar/CS2氣氛下的高溫處理制備了rGO-MoS2吸波復合材料，MoS2納米片均勻附著在rGO片層表面。當填充量10%、厚度為1.9 mm時，EAB可達5.72 GHz；2.3 mm厚度的該材料可在11.68 GHz處達到-50.9 dB的吸收峰值。Zhang等[55]使用簡單的一步水熱法將MoS2與rGO混合并制備成異質結構，獲得了優異的吸波性能。Cole-Cole分析表明該異質結構中存在豐富的極化弛豫機制，進一步的機理分析表明MoS2與rGO間強烈的界面極化對該材料優異的吸波性能做出了主要貢獻。

過渡金屬碳/氮化物(MXene)是近年來新興的一類二維材料，部分MXene材料具有優異的導電能力以及可調的介電特性，因此在電磁屏蔽[56-57]與吸波材料[58-60]領域受到廣泛關注。目前已有一些基于碳化鈦(Ti3C2)及其衍生物的石墨烯-MXene復合吸波材料的研究報道，如Wang等[61]通過水熱法構筑rGO氣凝膠并將MXene化合物Ti3C2Tx負載到rGO表面，最優條件下該材料可實現-31.2 dB的吸收峰值以及5.4 GHz的EAB。Cole-Cole分析指出該體系中存在復雜的極化弛豫機制，說明MXene的引入對材料吸波性能起到明顯的優化作用。再如Li等[62]在快速冷凍與冷凍干燥的輔助下，使用靜電紡絲技術構筑了GO-Ti3C2Tx微球，SEM與HRTEM觀察表明GO片層與Ti3C2Tx片層以面對面的形式緊密貼合，并在冷凍干燥的過程中形成了疏松多孔的三維結構，該材料在最優條件下吸收峰值可達-49.1 dB。目前，有關MXene的研究仍有大量空白有待填補，未來可能有更多性能優異的MXene材料在石墨烯吸波復合材料領域大放異彩。

2.2.2 氧化物

一些具有半導體性質的氧化物也具有獨特的介電特性，可以用于調節石墨烯的吸波性能。通常認為，氧化物的引入可以增強界面極化，且氧化物晶體中普遍存在的缺陷會帶來正負電荷的不均勻分布，從而提高偶極子極化的強度，這是氧化物用作介電摻雜體的優勢。Ma等[63]通過簡單的一步水熱法在rGO表面合成TiO2納米片，該材料在2.1 mm厚度下可實現-27.2 dB的吸收峰值，EAB可達5.2 GHz。Han等[64]以Ti3C2Tx型MXene為前驅體，熱解制備了具有無序二維碳層的C/TiO2疊層復合材料，其中TiO2夾雜在超薄二維碳層之間，形成“三明治”狀結構。該材料在1.7 mm的厚度下擁有5.6 GHz的EAB(12.4～18 GHz)，覆蓋了整個Ku波段，吸收峰值可達-36 dB。Wang等[65]使用一步/兩步水熱法分別合成了花狀rGO/SiO2與rGO/SiO2/NiO復合材料，并對比了兩種材料的介電特性與吸波性能差異。分析表明，NiO能夠引入更強的界面極化，可在不影響阻抗匹配的前提下提升復合材料的ε′與ε″，從而使吸波性能得到較大提升，3 mm厚的花狀rGO/SiO2/NiO可獲得-20.5 dB的吸收峰值與5 GHz的EAB。

與這些氧化物相比，氧化鋅(ZnO)在相關文獻報道中更為常見。作為一種本征極化強的寬帶隙半導體，ZnO具有成為高效介電吸波劑的潛力[66]，同樣適合用作介電摻雜體。如Feng等[67]以醋酸鋅為前驅體，在GO上原位合成ZnO微晶，再經過高溫退火得到rGO-ZnO吸波復合材料。添加量為15%時，2.4 mm厚的材料吸收峰值可達-54.2 dB。ZnO的另一特征是微觀形貌豐富[68]，且微觀形貌對其介電特性影響十分顯著[69]。通常認為，長寬比大的ZnO比表面積大，晶粒尺寸較小，具有不飽和鍵的表面原子數量較多，從而能夠強化界面極化[70]?；诖?，Zhang等[71]使用溶劑熱法將四角狀ZnO與rGO均勻混合，獲得了吸波性能優異的復合材料，當ZnO與rGO的添加比例為2∶1，總添加量為15%時，該材料在2.9 mm厚度、14.43 GHz處可達到-59.50 dB的吸收峰值。Feng等[72]通過原位合成法制備了一種ZnO微晶與星形ZnO共同摻雜的rGO復合材料，最佳條件下吸收峰值可達-77.5 dB，如圖3所示。該工作認為兩種形貌的ZnO對材料性能的優化機理不同，其中ZnO微晶在rGO片層間生長，與rGO緊密結合并提供強烈的界面極化；而星形ZnO均勻分散在rGO片層表面，提供本征極化的同時能夠阻止rGO過度團聚并增大界面面積，兩者共同優化了材料的吸波性能。

圖3 ZnO微晶與星狀ZnO共同摻雜的rGO復合材料[72] (a)微觀形貌；(b)反射率性能Fig.3 Starlike ZnO/rGO doped by ZnO nanocrystals composites[72] (a)SEM image；(b)reflection loss properties

2.2.3 其他摻雜體

除上述材料外，研究者還嘗試將其他物質用作介電摻雜體。如Jiang等[73]對rGO與碳化硅(SiC)的混合分散液進行冷凍干燥，進一步熱處理后得到rGO/SiC氣凝膠，3 mm厚度下該材料的EAB可達4.7 GHz，吸收峰值-47.3 dB。Zhang等[74]向GO溶液中加入硝酸銅與CTAB，在140 ℃下反應并在rGO表面原位合成了具有核-殼結構的硫化銅(CuS)微球。進一步與PVDF混合后，該材料可在2.5 mm厚度、10.7 GHz處實現-32.7 dB的吸收峰值。Ran等[75]使用溶劑熱法在rGO上原位合成了鈦酸鋇(BaTiO3)納米管，2.5 mm厚的該材料可獲得5.4 GHz的EAB以及-44.9 dB的吸收峰值。機理分析表明該材料中存在Debye弛豫過程，BaTiO3納米管的大長徑比對吸波性能做出了貢獻。Wang等[76]使用一步水熱法合成了rGO/氧化鈰(CeO2)復合材料，CeO2的引入強化了極化損耗與界面損耗，吸收峰值可達-45.94 dB。這些物質或具有較強的本征損耗能力，或能夠通過與石墨烯緊密結合帶來強烈的界面極化，可以說，這兩點是判斷一種材料是否適合用作介電摻雜體的普適標準。表2[50-51,54-55,61-65,67,71-76]分類總結了上述研究中所得材料的組分、制備方法及測試結果，可見將二維材料、氧化物等物質用作介電摻雜體均可實現優異的吸波性能。

表2 各介電摻雜體的應用實例Table 2 Examples of dielectric dopants

2.3 基體與摻雜體的適配

上述基體與摻雜體均為近年來文獻報道的可以獲得優異吸波性能的材料。然而，將性能優異的基體與性能優異的摻雜體復合并不一定能得到性能優異的復合材料，這是因為復合材料的性質并非基體與摻雜體性質的簡單疊加，還受到許多其他變量影響。在變量較多的情況下，如何設計性能適配的基體-摻雜體體系是目前面臨的瓶頸。根據現有文獻與吸波理論可以總結出基體與摻雜體適配的一些規律。

首先，摻雜體的微觀形貌對復合材料吸波性能影響顯著。除ZnO外，對于其他摻雜體，將其制備成長寬比大的形貌，如納米線、納米棒、納米椎等，同樣有助于提高其本征介電常數[77]、強化界面極化[78]，從而優化復合材料的吸波性能。改變摻雜體的微觀形貌是調控復合材料吸波性能的重要手段之一。此外，基體與摻雜體間的界面結合情況也十分重要，界面結合緊密有助于維持材料性質穩定，增強界面極化并提升衰減能力，應盡量通過調整制備工藝提高界面結合強度。

其次，摻雜時應綜合考慮其對阻抗匹配與衰減能力的影響。通常，科研工作者希望通過摻雜能夠同時增強復合材料的損耗能力并改善阻抗匹配狀況。然而部分文獻中使用的石墨烯基體還原程度較高，其電導率與介電常數均很高，衰減能力強但阻抗匹配狀況不佳。此時，摻雜時應以降低衰減能力為目的。如Zhang等[79]以水熱法在rGO上原位合成CdS顆粒，相比純rGO，該復合材料的ε′與ε″明顯下降，但表現出更好的吸波性能，厚度為3.3 mm時該材料可在9.95 GHz處實現-48.4 dB的吸收峰值。再如Chen等[80]以還原程度較高的rGO氣凝膠為基體，分別采用機械混合法與原位生長法制備了SiC纖維/rGO氣凝膠(SiCw/rGOA)吸波復合材料，如圖4所示。計算與分析表明，SiCw/rGOA中的電導損耗與極化損耗強度以及ε″相比純rGOA均顯著降低，然而反射率性能卻有所提升，最佳條件下SiCw/rGOA-IS的吸收峰值可達-60.05 dB，最大EAB為6.72 GHz，這是由于阻抗匹配性能得到了優化?？梢?，對這些復合材料體系來說，摻雜是以部分衰減能力為代價優化了阻抗匹配狀況，從而獲得了更好的吸波性能。

圖4 rGO氣凝膠(rGOA)與SiC纖維/rGO氣凝膠(SiCw/rGOA)吸波復合材料的電磁特性對比[80](a)介電常數實部ε′；(b)介電常數虛部ε″；(c)損耗角正切tanδ；(d)電導率σ；(e)電導損耗虛部貢獻ε″c；(f)極化損耗虛部貢獻ε″pFig.4 Comparison between the electromagnetic properties of reduced graphene aerogel(rGOA) and SiC whiskers/reduced graphene aerogel(SiCw/rGOA) composites[80](a)real part of permittivity ε′；(b)imaginary part of permittivity ε″；(c)tangent loss tanδ；(d)conductivity σ；(e)imaginary part of permittivity contributed by conductivity loss ε″c；(f)imaginary part of permittivity contributed by polarization loss ε″p

此外，一種吸波材料的電磁參數不存在單一的最優值。吸波理論表明，材料的電磁參數、厚度與工作頻率共同決定吸波性能，當材料的厚度或工作頻率改變時，為了實現優異吸波性能所需滿足的電磁參數也將隨之變化。因此，在對吸波材料的性能進行優化時，應根據實際需求具體問題具體分析。最后，根據式(1)與式(2)，為了在較寬頻帶上實現優秀的吸波性能，應盡量使材料的電磁參數呈現頻散特性，進行相應的電磁參數調控。

3 結束語

石墨烯吸波復合材料是近年來的研究熱點之一。與磁損耗型石墨烯吸波復合材料相比，介電型石墨烯吸波復合材料具有密度低、吸收頻帶較寬等優勢，以及成為“輕質、高強、寬頻、薄層”的吸波材料的潛力。通過選用適當的石墨烯基體與摻雜體并進行優化設計，目前介電型石墨烯吸波復合材料已經能在較寬頻帶上實現有效吸收，并達到可觀的吸收峰值。然而，該領域仍存在著一些亟待解決的問題，主要包括：

(1)摻雜體的種類不夠豐富，在石墨烯基體上的分散不夠均勻。

(2)現有技術難以做到精確控制影響石墨烯復合材料性能的各項因素，導致樣品性能不穩定，實驗結果重復性不佳。

(3)尚未總結出通用的介電型石墨烯吸波復合材料設計方法。

以上問題制約著介電型石墨烯吸波復合材料的發展與應用。根據現有文獻，可以預測未來一段時間內的相關研究工作將圍繞以下4個方面展開：

(1)開發衰減能力強的新型介電摻雜體。摻雜體對復合材料的性能有著顯著影響，若能獲得衰減能力更強的摻雜體，復合材料的設計將更加靈活。

(2)構筑多組分的介電型石墨烯吸波復合材料體系。最新文獻中已有一些相關報道。向石墨烯中添加多種性質不同的介電摻雜體與導電摻雜體能夠帶來豐富的損耗機制和更大的電磁參數調控范圍，這對于增強復合材料的衰減能力與優化阻抗匹配都是有利的。但多組分的引入也意味著會出現更多影響復合材料性能的因素，進行精確設計的難度更高，富有挑戰性。

(3)結合計算模擬等手段，在實驗現象的基礎上進一步研究介電型石墨烯吸波復合材料的相關理論，并嘗試建立通用的介電型石墨烯吸波復合材料設計方法。

(4)探索穩定的、大批量的介電型石墨烯吸波復合材料制備方法。當介電型石墨烯吸波復合材料性能的優化取得突破后，為了將研究成果轉化為應用，需要在實踐中開發大批量的制備方法，這將是一個長期摸索的過程。