邵俊鵬,徐 斌
(哈爾濱理工大學 機械動力工程學院,哈爾濱 150080)
陶瓷拋光磚是現代建筑裝修工程中應用最為廣泛的陶瓷制品之一,目前國外的陶瓷拋光磚加工技術比較成熟,Orts[1-10]等在陶瓷墻地磚的拋光質量的研究方面做了大量的工作。目前應用最為廣泛的是擺動式瓷磚拋光機,其磨頭工作原理[11]如圖1所示。其原理為電機1通過帶輪2、4帶動主軸旋轉,而后通過剛性連接帶動主動齒輪3,帶動從動齒輪6、凸輪5旋轉。磨盤在公轉的同時,通過差動輪系,使凸輪5相對磨盤產生一個相對運動,凸輪驅動主動擺桿7,主動擺桿又驅動從動擺桿11。使連接在擺桿上的磨塊座8、12做往復的擺動。擺動式拋光機在拋光過程中也會出現表面粗糙度不均勻,瓷磚震碎、瓷磚甭角等情況。針對這些問題,湯迎紅[12]等優化了拋光盤的凸輪曲線,解決了柔性沖擊問題。吳南星[13]等用加水方法控制噪聲。
近年來磨頭振動導致瓷磚碎裂一直是企業的老大難問題。拋光機在拋光瓷磚的過程中,經常出現磨頭振動異常劇烈的情況,操作人將磨頭上的磨塊去掉一個后,磨頭振動便減小了。
受此現象的啟發,本課題對擺動式拋光磨頭進行改進,分析改進后的磨頭對振動的影響,并進行試驗。結果證明,改進后的磨頭有很好的減振作用。

圖1 擺動拋光磨頭原理示意圖Fig.1 Schematic diagram in kind of the swing-style tile lapping grinding head
圖2為改進后的磨頭結構圖。圖中6是一個和磨塊座形狀相同的配重塊。在運行過程中,這個配重塊和其他磨塊座一樣,做擺動。其高度和磨塊座的高度一樣。1、2、3、4、5是裝有磨塊的磨塊座。5個磨塊座和1個配重塊均勻分布在磨頭的圓周上。磨頭改進前6號位置是一個與5一樣的磨塊座。

圖2 磨頭改進結構Fig.2 Schematic diagram of improved structure of grinding head
根據擺動式磨頭的原理可知,磨塊座和磨塊在運行中,繞著主軸旋轉還繞著自身軸線擺動。從圖3中可知,磨塊是成對擺動,相互平衡的。凸輪波形一側面驅動時,配重塊6和磨塊座5相對擺動相互平衡。凸輪波形另一測面驅動時,配重塊6和磨塊座1相對擺動相互平衡。由于配重塊6的重量和磨塊座的重量相等。配重塊6只能平衡掉磨塊座5自身重量產生的力,磨塊的重量產生的力無法平衡掉。磨塊座5在運行時,產生單獨的擺動力。同理磨塊座1也是單獨擺動。

圖3 磨頭運行Fig.3 Schematic diagram of the workings of grinding head
因磨頭工作時是水平放置在工作臺上的。如圖4所示。取磨頭磨塊底面所在平面的中心為坐標原點O;磨頭的軸線方向為Z軸,Z軸與瓷磚面是垂直的;磨頭擺動方向為Y軸;水平方向為X軸。磨頭角速度方向的正向按照右手定則與Z軸正向一致。

圖4 磨頭坐標系Fig.4 Coordinate system of grinding head

圖5 磨頭激振力Fig.5 Exciting force of grinding head

圖6 磨塊激振力與激振力矩Fig.6 Exciting force and moment of grinding block
通過改進后磨頭的結構和運行分析得知,磨頭磨塊3和配重塊6不對稱誤差造成磨頭的不平衡激振力。磨頭上各個磨塊的軸向反力除了大小有變化外,其合力的中心并不通過磨頭旋轉軸的中心線,因此對磨頭軸中心產生一個軸向反力Fz和一個彎矩。這個彎矩可以分解為y、x方向的力矩Mx、My。如圖5所示。同理,磨頭各個磨塊的旋轉阻力的合力不等于零,形成了側向分力。這個合力可以分解為y、x方向的分力Fy、Fx。
因此,磨頭在運行時,所受到的力和力矩有:Fx、Fy、Fz、Mx、Mz、My。如圖 5 所示。
圖6為磨頭激振力和激振力矩模型,圖中表示磨頭中第i個磨塊在轉角θi位置,取半徑為r與r+dr間寬度為dr的磨塊體。
軸向反力dFzi和切向阻力dPi為:

式中,Fz(r,θi)dr和Pi(r,θi)dr分別在半徑r處、轉角為θi時單位寬度磨塊體所受的軸向反力和切向阻力。
軸向反力dFzi作用在離磨頭中心為r的位置上,對磨頭產生的力矩為r·dFzi,該力矩可以分解為繞著x軸的彎矩dMxi和繞著y軸的彎矩dMyi為:

切向阻力對磨頭產生一個反扭矩dMzi,同時對磨頭有一個側向力作用,這個力可以在x、y軸方向分解為dFxi、dFyi。因此切向阻力產生總的分量為:

將式(1)、式(2)、式(3)得到的3個激振力和3個激振力矩對半徑r進行積分得磨頭激振力方程為:

式中,r0為磨塊底端距離磨頭中心處的距離,如圖6所示;R為磨塊邊緣距離磨頭中心處距離,如圖6所示;z為磨塊數。
周期性變化的軸向反力會引起磨頭垂直方向振動,即Z方向的振動。轉矩會引起磨頭的扭轉振動。切向阻力和彎矩引起磨頭的橫向振動,由于軸向反力遠遠大于切向阻力[14,15],因此切向阻力和彎矩引起的橫向振動可以忽略。
改進后磨頭的主要振動為垂直方向振動和轉矩引起的扭轉振動。
通過改進后磨頭的運行分析可知,磨頭運行時,會產生單獨的磨塊擺動運行,無法平衡。其擺動極限如圖7所示。

圖7 磨塊1擺動極限Fig.7 Schematic diagram of wigwag limit of grinding block1
將圖7磨塊1擺動系統簡化為,一個在圓盤(磨頭主體)上距傳動軸線為r(磨塊靠近軸線的那個面距中心的距離),擺長為L(磨塊長度),質量為m(磨塊質量)的一個單擺,其懸掛點為A。如圖8所示。

圖8 磨塊1擺動簡化模型Fig.8 Schematic diagram of simplified model of grinding block1
磨頭等效圓盤以等速Ω做回轉運動,設來自等效圓盤上輕微的扭轉干擾力矩T=Msinωt,引起等效圓盤角速度Ω的輕微波動θ2。
該等效系統的運動學方程[16,17]為:

式中,r為磨塊靠近軸線一側到磨頭軸線的距離;L為磨塊長度;Ω為磨頭等效系統轉動角速度;m為磨塊的等效質量;M為干擾力矩的幅值;J2為磨頭的等效轉動慣量;θ2為等效圓盤的扭轉角;θ1為磨塊等效擺的角速度,k為磨頭系統的等效剛度。
方程組(5)的解為:

將式(6)代入式(5)得出確定振幅的矩陣方程:

解矩陣得振幅:

設:ω2/Ω2=r/l,得出等效系統的振幅為:

已知(5)式中的:

設 θ2=0,代入式(10)得:

由式(11)得出:

由式(9),式(12)所表達的關系得出:
當等效擺的固有頻率f等于干擾力的頻率ω時,磨頭等效圓盤的振幅A2=0。擺動磨塊的慣性反力矩正好與磨頭的扭轉干擾力矩平衡,達到減振的效果。
圖9為磨頭垂直振動簡化模型,磨塊座和磨塊合體簡化成為刀體,磨頭簡化為刀座。

圖9 磨頭垂直振動簡化模型Fig.9 Schematic diagram of simplified model of vertical vibration of grinding head
磨塊一點0的動態切削力T分解為垂直切削力Fz和切削阻力P。Fz遠遠大于P。由于磨頭存在著垂直方向的振動Z(t)而引起動態磨削力的變化[18,19],其變化值為:

式中,Ω為磨頭的角速度;T為磨頭每轉時間;k1為磨削厚度系數;μ為重疊系數,μ≤1.0;z1為同時工作的磨塊數;z2為磨塊總數,z1=z2;K為切入系數;Z(t)為磨頭垂直方向的擾動;Z為垂直方向。

表1 磨頭振動加速度實驗參數Tab.1 Vibration acceleration experimental parameter of grinding head
從式(13)中可以看出,動態磨削力的變化和磨塊數成正比關系。改進后的磨頭磨塊數減少,垂直方向的動態磨削力減小,磨削力平穩。達到了垂直方向振動減小的目的。
為了驗證改進后磨頭的減振機理,按照表1參數進行了磨削振動試驗并按照表1的參數與改進前的磨頭進行了對比。對其減振性進行了檢驗。機床為SD-281型12磨頭的瓷磚拋光機。


實驗時按照表1的參數,利用壓電式傳感器測量X、Y、Z三個方向的振動加速度。所用儀器和測試系統簡圖如圖10所示。按照表的條件進行拋光瓷磚,取磨頭上所得的振動加速度信號,相鄰12個峰值的平均值。其結果如表2所示。改進前后磨頭振動加速度幅值如圖11、圖12所示。

圖12 改進后磨頭振動加速度實測幅值圖Fig.12 Schematic diagram of vibration acceleration amplitude of after improvement grinding head
從圖11、圖12可以看出,改進后的磨頭振動幅值明顯小很多。激振能量分散在各個頻率上。而改進前的激振能量集中在幾個頻率上。同時驗證了改進后磨頭的減振機理的理論分析得出的結論。
通過對比表2中的改進前和改進后磨頭振動加速度值,改進后磨頭的振動加速度顯著減小。在X方向振動加速度值小的只是改進前的50%。

表2 磨頭振動加速值對比表Tab.2 Numerical contrast of vibration acceleration of grinding head
通過理論分析和實驗得出:改進后的磨頭減振明顯。同時也驗證了一線工人在磨頭振動很大的時候,拿掉一個磨頭振動減小的事實。也證明了利用改進后的磨頭減小振動的可行性。
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