基于方向tilt-Euler的三維磁數(shù)據(jù)快速反演

羅瀟， 王彥國(guó)， 葛坤朋， 鄧居智， 楊亞新

1 東華理工大學(xué)地球物理與測(cè)控技術(shù)學(xué)院， 南昌 330013 2 東華理工大學(xué)核資源與環(huán)境國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室， 南昌 330013 3 核工業(yè)230研究所， 長(zhǎng)沙 410011

0 引言

磁法數(shù)據(jù)處理與解釋是磁法勘探工作的核心環(huán)節(jié)，選取適當(dāng)?shù)姆椒夹g(shù)是獲得良好地質(zhì)解釋的關(guān)鍵.受磁化方向影響，磁異常往往與地質(zhì)體分布之間存在一定偏差，直接進(jìn)行異常解釋難度較大.化極處理可以將感應(yīng)磁化磁異常轉(zhuǎn)換為垂直磁化異常，在一定程度上有利于異常的解釋和推斷.另外，許多數(shù)據(jù)處理方法建立在化極磁異常基礎(chǔ)上，如歸一化標(biāo)準(zhǔn)差(Cooper and Cowan, 2008)和 Tilt-depth法(Salem et al., 2007).然而，當(dāng)磁化角度變化較大，研究區(qū)位于低緯度，或工區(qū)存在強(qiáng)剩磁時(shí)，化極很難獲得滿(mǎn)意的效果.解析信號(hào)是磁異常解釋的一類(lèi)有效方法(Bastani and Pedersen, 2001; Srivastava and Agarwal, 2010; Cooper, 2015)，二維解析信號(hào)不受磁化方向影響(Atchuta et al., 1981)，三維磁異常解析信號(hào)受磁化方向影響較小，但仍不能無(wú)視斜磁化的影響(Huang and Guan, 1998; Li, 2006).Stavrev和Gerovsk(2000)在磁三分量和梯度張量基礎(chǔ)上給出了R、L、E、Q四個(gè)模量轉(zhuǎn)換量，并證實(shí)了這些轉(zhuǎn)換量在三維中對(duì)磁化方向敏感度較小，二維中不受磁化方向影響.Verduzco等(2004)在tilt梯度的基礎(chǔ)上提出了tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模，同樣在二維磁異常處理中不受斜磁化影響，在三維中受磁化角度影響較小，也被廣泛運(yùn)用于磁異常識(shí)別中，不過(guò)該方法使用了磁異常二階導(dǎo)數(shù)，易受噪聲干擾影響，同時(shí)還會(huì)產(chǎn)生假異常.Wijns等(2005)提出了Theta map，這種方法可以有效識(shí)別低緯度磁異常的邊界信息，但在中高緯度地區(qū)的應(yīng)用效果較差.梯度全張量能夠更好地描述場(chǎng)源的異常特征，近年來(lái)已被廣泛應(yīng)用于磁法數(shù)據(jù)處理中(Oru?, 2010; Beiki et al., 2011; 馬國(guó)慶等，2012a)，其中張量不變量(Schmidt and Clark,2006)受磁化方向影響較小，但也依舊無(wú)法消除斜磁化的影響；歸一化磁源強(qiáng)度(Beiki et al., 2012)同樣是基于梯度張量的，該方法受磁化方向影響的程度更小，已被廣泛重視與使用(Pilkington and Beiki, 2013; 饒椿鋒等，2017).

磁異常的快速反演可以自動(dòng)、快捷地獲取場(chǎng)源位置信息，在磁異常解釋中具有重要意義.歐拉反褶積(Thompson, 1982)是一種常用的方法，因其不需要先驗(yàn)信息、計(jì)算效率高而得到廣泛的研究與應(yīng)用(張季生等, 2011; Guo et al., 2014; 王林飛, 2016).Salem 和 Ravat(2003)基于歐拉反褶積和解析信號(hào)，提出了AN-EUL法，用于估計(jì)場(chǎng)源深度及構(gòu)造指數(shù)，但該方法使用了三階導(dǎo)數(shù)，更易受干擾影響.Salem等(2008)將tilt梯度和歐拉反褶積相結(jié)合提出了tilt-Euler法，該方法不僅削弱了斜磁化對(duì)反演結(jié)果的影響，還無(wú)需事先給定構(gòu)造指數(shù)，推動(dòng)了歐拉反褶積的實(shí)用化發(fā)展.Zhang等(2000)提出的張量歐拉反褶積在不提高導(dǎo)數(shù)階次情況下，擴(kuò)充了常規(guī)歐拉反褶積方程組個(gè)數(shù)，使得反演效果更佳，但該方法需要事先已知場(chǎng)源構(gòu)造指數(shù).馬國(guó)慶等(2012b)提出了張量局部波數(shù)法的歐拉反褶積，實(shí)驗(yàn)顯示該方法明顯優(yōu)于常規(guī)局部波數(shù)法.陳國(guó)強(qiáng)和馬國(guó)慶(2016)在Theta圖和歐拉反褶積方法基礎(chǔ)上提出了Theta-Depth法，可有效反演場(chǎng)源的位置和深度，但這種方法需要事先對(duì)原始磁異常進(jìn)行化極處理.

本文在方向tilt梯度(王彥國(guó)等, 2019)基礎(chǔ)上，推導(dǎo)出了兩個(gè)方向tilt梯度的不同方向?qū)?shù)，并同時(shí)將方向tilt梯度的導(dǎo)數(shù)與三個(gè)方向?qū)?shù)形式下的歐拉反褶積方程組相結(jié)合，推導(dǎo)出了方向tilt-Euler方程組，用于反演磁源參數(shù).最后，通過(guò)模型實(shí)驗(yàn)和實(shí)例應(yīng)用證實(shí)了該方法在斜磁化磁異常解釋中的有效性及優(yōu)越性.

1 基本原理

1.1 方向tilt梯度及其導(dǎo)數(shù)

Tilt梯度(Miller and Singh, 1994)是一種可以均衡不同異常強(qiáng)度的位場(chǎng)數(shù)據(jù)處理方法，其理論公式為

(1)

方向tilt梯度(王彥國(guó)等，2019)的表達(dá)式為：

(2)

(3)

θx、θy分別為x，y方向上的方向tilt梯度.

對(duì)公式(2)、(3)分別求x，y，z三個(gè)方向的導(dǎo)數(shù)，并對(duì)分母進(jìn)行均方根處理，則得：

(4)

公式(4)中的每一個(gè)表達(dá)式單位為nT·m-2或nT·km-2，與該式中使用的導(dǎo)數(shù)階次相一致.王彥國(guó)等(2019)指出，利用方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模可以進(jìn)行磁異常識(shí)別，其表達(dá)式為：

(5)

1.2 方向tilt-Euler法

三維歐拉反褶積(Reid et al., 1990)的公式為：

(6)

其中，x，y，z是觀(guān)測(cè)點(diǎn)的坐標(biāo)，x0，y0，z0是場(chǎng)源的位置坐標(biāo)，N是構(gòu)造指數(shù).公式(6)對(duì)x，y，z三個(gè)方向求導(dǎo)，得：

(7)

(8)

(9)

(10)

(11)

將公式(4)中的6個(gè)表達(dá)式代入公式(10)和(11)，得：

(12)

公式(12)即為方向tilt-Euler反演方程組.給定一個(gè)滑動(dòng)計(jì)算窗口D(文中均選為5)，通過(guò)求解超定方程組獲得窗口下的場(chǎng)源位置反演解(x0,y0,z0).獲得場(chǎng)源位置(x0,y0,z0)后，將公式(7)、(8)和(9)兩邊取平方，相加后取平方根，則得構(gòu)造指數(shù)計(jì)算公式為：

(13)

通過(guò)逐步滑動(dòng)窗口直至完成全區(qū)的數(shù)據(jù)覆蓋，則可以獲得大量的反演解.然而，遠(yuǎn)離場(chǎng)源位置的反演解是不可靠的，需要進(jìn)行有效的剔除處理.由于方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模THSθ極大值可作為磁性體的有效水平位置，因此可以剔除離THSθ極大值較遠(yuǎn)的反演解(文中刪除了偏離THSθ極大值大于計(jì)算窗口寬度D的解)，另外，還需要剔除反演深度小于0及構(gòu)造指數(shù)大于4的反演解.

2 模型試驗(yàn)

2.1 單一模型

圖1 單一長(zhǎng)方體模型磁異常Fig.1 Magnetic anomaly of a single cuboid model

2.2 組合模型

為了驗(yàn)證本文方法對(duì)復(fù)雜磁異常的處理能力，設(shè)計(jì)了一個(gè)由球體、巖脈體、正方棱柱體、薄板及長(zhǎng)方體5個(gè)不同類(lèi)型模型構(gòu)成的組合模型，各模型體具有不同的磁化強(qiáng)度、磁化方向、埋深及水平尺度等參數(shù)，具體參數(shù)見(jiàn)表1.圖4a為組合模型的原始磁異常，其中網(wǎng)格間距為0.1 km×0.1 km，可以看出，受磁化方向影響，磁異常與地質(zhì)體并無(wú)明顯對(duì)應(yīng)關(guān)系.圖4b是tilt梯度的水平導(dǎo)數(shù)模，可以看出，該方法能夠較好地識(shí)別出巖脈②的位置、長(zhǎng)方體⑤的邊界位置及正方棱柱體③部分邊界，但是在球體①、巖脈②及薄板④附近存在著假異常.另外，極大值出現(xiàn)在薄板④邊界的兩側(cè).圖4c是方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模，可以看出，該方法可以很好地反映出所有模型體的位置，且不存在多余異常.

表1 疊加模型參數(shù)Table 1 The parameters of the multisource model

圖2 單一長(zhǎng)方體模型方向tilt梯度的改進(jìn)導(dǎo)數(shù)Fig.2 The improved derivatives of the directional magnetic tilt-gradient of the single cuboid model

圖3 單一長(zhǎng)方體模型磁異常的方向tilt-Euler反演結(jié)果(a) 方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模及反演解水平位置； (b) 深度反演解直方統(tǒng)計(jì)圖； (c) 構(gòu)造指數(shù)反演解直方統(tǒng)計(jì)圖.Fig.3 The inversion results of magnetic anomaly generated by the single cuboid model using the directional tilt-Euler method(a) The total horizontal derivative of the directional tilt-gradient and the horizontal locations of inversion solutions; (b) Histogram of the estimated depth solutions; (c) Histogram of the estimated structural index solutions.

圖4 組合模型磁異常及識(shí)別結(jié)果(a) 理論磁異常； (b) Tilt梯度的水平導(dǎo)數(shù)模； (c) 方向tilt梯度的水平導(dǎo)數(shù)模.Fig.4 Magnetic anomaly generated by multisource model and the recognized results(a) Forward magnetic anomaly; (b) The total horizontal derivative of the tilt gradient; (c) The total horizontal derivative of the directional tilt-gradient.

圖5 Tilt-Euler及方向tilt-Euler反演解平面位置(a) Tilt-Euler; (b) 方向tilt-Euler.Fig.5 The horizontal locations of inversion solutions by using the tilt-Euler and the directional tilt-Euler methods(a) The tilt-Euler; (b) The directional tilt-Euler.

圖6 Tilt-Euler法反演結(jié)果(a1), (b1), (c1), (d1), (e1) 分別是模型體1—5的深度反演解直方圖；(a2), (b2), (c2), (d2), (e2) 分別是模型體1—5的構(gòu)造指數(shù)反演解直方圖；(f1), (g1), (h1) 是三個(gè)虛假源S1—S3的深度反演解直方圖；(f2), (g2), (h2) 是三個(gè)虛假源S1—S3的構(gòu)造指數(shù)反演解直方圖.Fig.6 Inversion results of the tilt-Euler method(a1), (b1), (c1), (d1), (e1) Histograms of the estimated depths of the models 1—5; (a2), (b2), (c2), (d2), (e2) Histograms of the estimated structural indices of the models 1—5; (f1), (g1), (h1) Histograms of the estimated depths of the three spurious sources; (f2), (g2), (h2) Histograms of the estimated structural indices of the three spurious sources.

圖7 方向tilt-Euler法反演結(jié)果(a1), (b1), (c1), (d1), (e1) 分別是模型體1—5的深度反演解直方圖；(a2), (b2), (c2), (d2), (e2) 分別是模型體1-5的構(gòu)造指數(shù)反演解直方圖.Fig.7 Inversion results of the directional tilt-Euler method(a1), (b1), (c1), (d1), (e1) Histograms of the estimated depths of the models 1—5; (a2), (b2), (c2), (d2), (e2) Histograms of the estimated structural indices of the models 1—5.

圖8 含噪磁異常及識(shí)別結(jié)果(a) 含0.5%噪聲的磁異常； (b) 向上延拓2倍點(diǎn)距的tilt angle水平導(dǎo)數(shù)模； (c) 向上延拓2倍點(diǎn)距的方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模.Fig.8 The noisy magnetic anomaly and its recognized results(a) Magnetic anomaly added by 0.5% random noise; (b) and (c) The total horizontal derivatives of the tilt gradient and the directional tilt gradient, but the data smoothed by upward continuation of 2 intervals.

圖9 含噪磁異常向上延拓2倍點(diǎn)距后的tilt-Euler及方向tilt-Euler反演解平面位置(a) Tilt-Euler; (b) 方向tilt-Euler.Fig.9 The horizontal locations of inversion solutions by using the tilt-Euler and the directional tilt-Euler methods for the noisy magnetic anomaly, but the data smooth by upward continuation of 2 intervals(a) The tilt-Euler; (b) The directional tilt-Euler.

圖10 含噪磁異常的tilt-Euler法反演結(jié)果(a1), (b1), (c1), (d1) ,(e1) 分別是模型體1—5的深度反演解直方圖；(a2), (b2), (c2), (d2), (e2) 分別是模型體1—5的構(gòu)造指數(shù)反演解直方圖；(f1), (g1)是兩個(gè)虛假源S1—S2的深度反演解直方圖；(f2), (g2)是兩個(gè)虛假源S1—S2的構(gòu)造指數(shù)反演解直方圖.Fig.10 Inversion results of the tilt-Euler method for the noisy magnetic anomaly(a1), (b1), (c1), (d1), (e1) Histograms of the estimated depths of the models 1—5; (a2), (b2), (c2), (d2), (e2) Histograms of the estimated structural indices of the models 1—5; (f1), (g1) Histograms of the estimated depths of the two spurious sources; (f2), (g2) Histograms of the estimated structural indices of the two spurious sources.

圖11 含噪磁異常的方向tilt-Euler法反演結(jié)果(a1), (b1), (c1), (d1), (e1) 分別是模型體1-5的深度反演解直方圖；(a2), (b2), (c2), (d2), (e2) 分別是模型體1-5的構(gòu)造指數(shù)反演解直方圖.Fig.11 Inversion results of the directional tilt-Euler method for the noisy magnetic anomaly (a1), (b1), (c1), (d1), (e1) Histograms of the estimated depths of the models 1-5; (a2), (b2), (c2), (d2), (e2) Histograms of the estimated structural indices of the models 1-5.

圖12 內(nèi)蒙古塔木素地區(qū)地質(zhì)圖Fig.12 Geological map of Tamusu area in Inner Mongolia

圖13 塔木素航磁異常及不同方法的異常識(shí)別結(jié)果(a) 航磁異常； (b) 解析信號(hào)振幅； (c) Tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模； (d) 方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模.Fig.13 Aeromagnetic anomaly of Tamusu area and the recognized results using different methods(a) Aeromagnetic anomaly; (b) Analytic signal amplitude; (c) The total horizontal derivative of tilt gradient; (d) The total horizontal derivative of the directional tilt-gradient.

圖14 塔木素地區(qū)航磁數(shù)據(jù)tilt-Euler及方向tilt-Euler法反演結(jié)果(a) Tilt-Euler法反演位置解； (b) 方向tilt-Euler法反演位置解； (c) Tilt-Euler反演構(gòu)造指數(shù)解； (d) 方向tilt-Euler反演構(gòu)造指數(shù)解.Fig.14 The inversion results of the tilt-Euler method and the directional tilt-Euler method for aeromagnetic data of Tamusu area(a) The inversion locations of the tilt-Euler method; (b) The inversion locations of the directional tilt-Euler method; (c) The inversion structural indices of the tilt-Euler method; (d) The inversion structural indices of the directional tilt-Euler method.

圖5是tilt-Euler及方向tilt-Euler法反演解的平面分布圖，從圖中可以看出，tilt-Euler及方向tilt-Euler法都能夠很好地反演出所有模型體的位置，但是tilt-Euler的反演解連續(xù)性及聚集度都沒(méi)有方向tilt-Euler的強(qiáng)，且在球體下方(S1)、巖脈左上方(S2)及薄板右方(S3)存在三組虛假反演解.圖6和圖7分別是場(chǎng)源深度及構(gòu)造指數(shù)的tilt-Euler法和方向tilt-Euler反演解直方分布圖，可以看出，兩者都很好地反演出了所有模型的深度及構(gòu)造指數(shù)，不過(guò)方向tilt-Euler法精度更高，其深度及構(gòu)造指數(shù)的均方誤差分別為0.05 km和0.20，小于tilt-Euler法的0.09 km和0.32.且方向tilt-Euler法的反演解更接近正態(tài)分布，解的偏差也更小.另外，tilt-Euler法還獲得了埋深分別為1.21 km，0.19 km和0.72 km的三個(gè)假源，這顯然會(huì)給解釋工作帶來(lái)一定的干擾.

為了了解噪聲干擾對(duì)反演結(jié)果的影響，對(duì)疊加磁異常(圖4a)添加了0.5%的隨機(jī)噪聲(圖8a)，圖8b和8c分別是tilt梯度及方向tilt梯度的水平導(dǎo)數(shù)模，不過(guò)對(duì)含噪磁數(shù)據(jù)進(jìn)行了2倍點(diǎn)距的向上延拓處理.從圖8b和8c可以看出，tilt梯度的水平導(dǎo)數(shù)模更易受噪聲影響，存在明顯的數(shù)據(jù)波動(dòng)，另外巖脈模型②左上側(cè)的多余異常與巖脈異常基本連在一起，易被看作是有效異常；正方棱柱體③與長(zhǎng)方體⑤之間存在一條明顯的假異常.方向tilt梯度的水平導(dǎo)數(shù)模THSθ仍能夠很好地識(shí)別出所有模型體的位置，不過(guò)巖脈和薄板的異常較為模糊.

圖9a和9b分別是tilt-Euler及方向tilt-Euler反演解的平面位置展布圖，對(duì)比可以看出，tilt-Euler反演解分布較為發(fā)散，尤其巖脈和正方棱柱體邊界位置；在薄板體左邊界，反演解呈現(xiàn)為兩條帶狀分布，分別位于薄板邊界的兩側(cè)；在巖脈左上側(cè)、正方棱柱體與長(zhǎng)方體之間均存在一個(gè)條帶狀分布反演解，這也易給解釋工作帶來(lái)麻煩.而方向tilt-Euler反演解具有更強(qiáng)的聚集度，反演解也更接近真實(shí)位置，且不存在虛假解.

圖10與圖11分別是含噪聲磁異常的tilt-Euler及方向tilt-Euler反演磁源深度及構(gòu)造指數(shù)解的直方分布圖，可以看出，方向tilt-Euler反演解的分布區(qū)間較小，解的均方差更小，也更接近于正態(tài)分布.方向tilt-Euler反演深度及構(gòu)造指數(shù)的均方誤差分別為0.11 km 和0.43，也小于tilt-Euler的0.24 km 和0.47，尤其深度反演精度是tilt-Euler的2倍.

Tilt-Euler法還反演出了深度分別為0.05±0.06 km和0.35±0.31 km的兩個(gè)假源.

該試驗(yàn)結(jié)果表明了方向tilt-Euler法相對(duì)于tilt-Euler法，具有反演解聚集度高、精度高、準(zhǔn)確度高，及受噪聲干擾影響小和無(wú)虛假解等優(yōu)點(diǎn).

3 實(shí)際資料應(yīng)用

為了檢驗(yàn)實(shí)際資料應(yīng)用效果，選取了內(nèi)蒙古塔木素地區(qū)的航磁數(shù)據(jù)進(jìn)行測(cè)試.圖12為研究區(qū)的地質(zhì)簡(jiǎn)圖，工區(qū)西北側(cè)以火山巖為主，其他地區(qū)則主要是沉積巖分布，局部有火山巖出露，研究區(qū)內(nèi)主構(gòu)造為近NE向.圖中紅色實(shí)線(xiàn)為已知斷裂構(gòu)造、紅色虛線(xiàn)為前人利用地震資料推斷的構(gòu)造，紅色箭頭方向?yàn)榈卣鹳Y料推斷的構(gòu)造傾向.

圖13a為塔木素地區(qū)航磁異常(網(wǎng)格間距1 km×1 km)，研究區(qū)北部及東南地區(qū)以高磁異常為主，磁異常高低與磁性高低的地質(zhì)體分布并無(wú)明顯對(duì)應(yīng)關(guān)系.圖13b、13c和13d分別是磁異常的解析信號(hào)、tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模和方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模.解析信號(hào)(圖13b)整體表現(xiàn)為西北高和中部及東南部低的異常特征，與地質(zhì)圖中的火山巖和沉積巖分布均有良好的對(duì)應(yīng)性，中部及東南部還存在著局部高值區(qū)，可能是含有火山巖成分的沉積巖或隱伏火山巖引起的，但解析信號(hào)對(duì)弱信號(hào)的識(shí)別能力較差，異常細(xì)節(jié)特征無(wú)法清晰識(shí)別.Tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模(圖13c)獲得了豐富的異常細(xì)節(jié)信息，異常圈閉走向與地質(zhì)單元分布及斷裂構(gòu)造走向具有一定的相關(guān)性，但該方法的計(jì)算結(jié)果中存在虛假信息(王彥國(guó)等，2019).方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模同樣獲得了較為豐富的異常細(xì)節(jié)信息，看起來(lái)像是對(duì)解析信號(hào)(圖13b)細(xì)節(jié)特征的突出.另外，在沉積巖分布區(qū)內(nèi)，斷裂構(gòu)造附近基本上都有方向tilt梯度水平總導(dǎo)數(shù)模的極大值響應(yīng)，且這些極值異常恰位于斷裂構(gòu)造傾向方向.

圖14是tilt-Euler法和方向tilt-Euler法的反演結(jié)果.從整體上來(lái)看，兩種方法計(jì)算得到的場(chǎng)源位置及構(gòu)造指數(shù)均較為接近，反演解的水平位置基本上為條帶狀，反演深度值大多在0～2000 m之間，構(gòu)造指數(shù)則主要分布在-0.6～1.4之間，尤其沉積巖分布區(qū)內(nèi)的構(gòu)造指數(shù)大部分在0值附近.這些信息表明了沉積巖分布區(qū)的磁異常主要是由斷裂構(gòu)造產(chǎn)生的.從反演效果來(lái)看，方向tilt-Euler法的反演解個(gè)數(shù)更多、聚集度更強(qiáng)、連續(xù)性更好，更能有效地追蹤斷裂構(gòu)造的延伸.如圖14中箭頭所指位置，方向tilt-Euler法反演解連續(xù)，條帶狀明顯，而tilt-Euler法反演解較為發(fā)散、連續(xù)性較差.另外，可根據(jù)方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模和方向tilt-Euler法反演結(jié)果，推斷隱伏斷裂構(gòu)造及地下磁性體分布，為研究該地區(qū)地下地質(zhì)結(jié)構(gòu)特征提供了一種依據(jù).如圖14b、d中勾勒出了部分(隱伏)斷裂帶和一個(gè)隱伏巖體，其中斷裂帶①基本上是巖漿巖與沉積巖的界限斷裂，應(yīng)是東北向地表出露及前人推斷斷裂帶在西南側(cè)的延伸；斷裂帶②則將西南與東北側(cè)斷裂連接在一起；斷裂帶③推測(cè)是東側(cè)斷裂帶的向西延伸；而斷裂帶④、⑤、⑥推測(cè)為隱伏構(gòu)造帶，這些斷裂帶在方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模(圖13d)及方向tilt-Euler(圖14b)都有著清晰的展示，而常規(guī)的tilt-Euler反演解(圖14a)偏少，連續(xù)性較差，不利于斷裂帶的精細(xì)劃分.在圈定的隱伏巖體Ⅰ范圍內(nèi)，地表有花崗巖、閃長(zhǎng)巖的零星分布，而解析信號(hào)(圖13b)和方向tilt梯度水平總梯度模(圖13d)在該區(qū)域存在大面積的強(qiáng)信號(hào)，方向tilt-Euler反演的深度較深及構(gòu)造指數(shù)較大，故可推測(cè)地下存在大規(guī)模的隱伏巖體.

4 結(jié)論

在方向tilt梯度基礎(chǔ)上，推導(dǎo)出了方向tilt梯度的6個(gè)導(dǎo)數(shù)，構(gòu)建了基于方向tilt梯度的歐拉反褶積(方向tilt-Euler法)，用于三維磁異常解釋工作.模型試驗(yàn)表明，相對(duì)于tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模來(lái)說(shuō)，方向tilt梯度水平導(dǎo)數(shù)模可以更好地反映不同磁化方向的磁源位置，且不會(huì)產(chǎn)生多余異常；而方向tilt-Euler法反演解的連續(xù)性、匯聚度及精度也均高于tilt-Euler法的.在內(nèi)蒙古塔木素地區(qū)航磁資料應(yīng)用中，方向tilt梯度水平總梯度模及方向tilt-Euler法獲得了豐富的異常信息和地下磁性體參數(shù)，反演信息揭示了沉積巖分布區(qū)內(nèi)磁異常主要源自斷裂構(gòu)造，且解釋結(jié)果與已知地質(zhì)資料和地震解釋結(jié)果吻合較好，同時(shí)反演結(jié)果也為地下磁性體分布特征研究提供了依據(jù).

致謝衷心感謝兩位匿名評(píng)審專(zhuān)家為本文提供的寶貴建議.