先看下面一道習(xí)題:
在方向如圖所示的勻強(qiáng)電場(chǎng)(場(chǎng)強(qiáng)為E)和勻強(qiáng)磁場(chǎng)(磁感應(yīng)強(qiáng)度為B)共存的場(chǎng)區(qū),一電子沿垂直電場(chǎng)線和磁感線方向以速度v0射入場(chǎng)區(qū),則()
A.若v0>E/B,電子沿軌跡Ⅰ運(yùn)動(dòng),射出場(chǎng)區(qū)時(shí),速度v>v0
B.若v0>E/B,電子沿軌跡Ⅱ運(yùn)動(dòng),射出場(chǎng)區(qū)時(shí),速度v C.若v0 D.若v0 這是一道常見習(xí)題,它考查了速度選擇器原理、電場(chǎng)力做功特點(diǎn)和洛侖磁力不做功特點(diǎn)及動(dòng)能定理的具體應(yīng)用。我們知道,在該題中,當(dāng)帶電粒子進(jìn)入的速度v≠E/B,即所受電場(chǎng)力與洛侖茲力不等時(shí),其軌跡不再沿直線運(yùn)動(dòng),而是做復(fù)雜的曲線運(yùn)動(dòng)。如果復(fù)合場(chǎng)區(qū)域足夠大,帶電粒子運(yùn)動(dòng)時(shí)間足夠長(zhǎng),那么上述的軌跡是否全面反映了帶電粒子的運(yùn)動(dòng)情況呢?下面對(duì)此進(jìn)行探討。 同平拋運(yùn)動(dòng)的處理方法一樣,對(duì)于復(fù)雜的曲線運(yùn)動(dòng),我們可以將其分解成兩個(gè)獨(dú)立的分運(yùn)動(dòng)來(lái)研究。下面以帶正電的粒子垂直進(jìn)入上面圖示的復(fù)合場(chǎng)為例來(lái)分析。 1.若v>E/B,當(dāng)粒子剛進(jìn)入復(fù)合場(chǎng)時(shí),將速度v分解成兩個(gè)分速度v1和v2,此時(shí)則有v=v1+v2,設(shè)v1=E/B,即該分速度對(duì)應(yīng)的洛侖磁力f1=qv1B與電場(chǎng)力F=Eq平衡,另一分速度v2對(duì)應(yīng)的洛侖磁力f2=qv2B,如圖1所示。于是曲線運(yùn)動(dòng)可以分解成這樣兩種分運(yùn)動(dòng):一是在力f1和F作用下以v1做勻速直線運(yùn)動(dòng),二是在力f2作用下以v2做勻速圓周運(yùn)動(dòng),這兩個(gè)分運(yùn)動(dòng)是獨(dú)立的。由于v1和v2的大小關(guān)系未確定,所以還要分別討論。 (1)當(dāng)v1>v2,其軌跡如圖2所示。 (2)當(dāng)v1=v2,其軌跡如圖3所示。 (3)當(dāng)v1 上述幾種軌跡是如何推斷出來(lái)的呢? 我們可以根據(jù)速度的合成法則作出矢量圖判斷:對(duì)(1),v1>v2,圖2軌跡上從點(diǎn)A到點(diǎn)C為前半個(gè)周期,此階段其合速度v變化的大小和方向可由圖5的三角形法則看出:大小一直減小(最小值為v1一v2),與水平方向的夾角由零增大到某值后又減小至零;軌跡上從點(diǎn)C到點(diǎn)D為后半個(gè)周期,此階段其合速度v變化的大小和方向由圖5的三角形法則同樣可得出(圖中未畫此時(shí)的分速度v2);大小一直增大,與水平方向的夾角也由零增大到某值后又減小至零。同理,對(duì)(2)v1=v2,由圖6的三角形法則看出:前半個(gè)周期合速度v大小一直減小至零,與水平方向的夾角由零一直增大到90°;后半個(gè)周期合速度v大小由零一直增大,而與水平方向的夾角一直減小到零。實(shí)際上,圖3曲線同在水平面上做純滾動(dòng)的車輪其邊緣上的一點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的軌跡一樣(稱之為擺線),只不過圖3的水平面在上方罷了。對(duì)(3)v1 2.若v 通過上述分析可知,如果復(fù)合場(chǎng)區(qū)域足夠大,帶電粒子運(yùn)動(dòng)時(shí)間足夠長(zhǎng),那么帶電粒子運(yùn)動(dòng)都呈一種周期性的曲線運(yùn)動(dòng)。所以本文開頭的那道習(xí)題中的圖示軌跡表示的是帶電粒子剛進(jìn)入復(fù)合場(chǎng)時(shí)起初階段的運(yùn)動(dòng)情況。 參考文獻(xiàn): [1]朱來(lái)紅.物塊A能做勻速直線運(yùn)動(dòng)嗎.《物理教師》,2003(8) [2]倪國(guó)富、倪一寧.對(duì)粒子特殊運(yùn)動(dòng)軌跡的討論.《物理教學(xué)探討》,2004(10) (欄目編輯 羅琬華) “本文中所涉及到的圖表、注解、公式等內(nèi)容請(qǐng)以PDF格式閱讀原文”